Халла

На фиг. 64 приведены также данные Кука и Халла, полученные на эллипсоидальном образце с отношением осей 4 1. Значения Т, как уже говорилось выше, удовлетворительно согласуются с лейденскими результатами. Из рассмотрения абсолютных температур вновь следует вывод о большой величине теплоемкости. Однако значения абсолютной температуры в этой работе значительно выше величин, полученных в Лейдене разница настолько велика, что лейденские значения Т лежат ниже Т, тогда как в оксфордской работе значения Т в области температур ниже максимума восприимчивости больше, чем соответствующие значения Т. [c.540]

Халл Д. Введение в дислокации. — М. Атомиздат, 1968. [c.293]

Графито-натриевый реактор SGR тепловой мощностью 243 МВт и электрической мощностью 75 МВт на АЭС Халлам находится в эксплуатации с 1962 г. В этом реакторе замедлителем и отражателем нейтронов служит графит, теплоносителем — натрий. Активная зона диаметром 4,054 м и высотой 3,048 м окружена отражателем толщиной 0,61 м. Наружный диаметр графитовой кладки [c.154]

Ячейка Халла. Специальная [c.979]

Халл Р ], напротив, полагает, что кривизна полей напряжения усложняет интерпретацию результатов, и пользуется поэтому прямолинейным сдвиговым потоком в зазоре между движущейся полосой и плоскопараллельными стенками. В опытах регистрируется только давление на стенке. Не ясно, как из этих данных можно получить величину разности нормальных компонент напряжения. Величина любой отдельной нормальной компоненты для несжимаемой жидкости не представляет реологического интереса. Более того, ввиду малости зазора в опытах Халла (примерно 0,05 см) регистрируемое давление, по-видимому, имеет такой же порядок величины, как и при течении ньютоновской жидкости через очень узкий зазор между плоскими и не совсем параллельными стенками. Известно, что в приборах, применяемых для измерения разностей нормальных напряжений, возникают нежелательные давления такого типа °]. [c.240]

Теплопроводность. В работе Халла дается следующее уравнение [c.174]

Рис. 140. Механизм образования поверхностных выступов и впадин при циклическом нагружении (Коттрелл, Халл)

Для анализа роста пор, обусловленного диффузией вакансий, Д. Риммером и Д. Халлом было предложено уравнение [338] [c.160]

Описание лейденской аппаратуры для размагничивания дано в работах де-Клерка [31] (стр. 31), Стенланда [56], а также [57—59]. Описание оксфордской установки было дано Кюрти и Симоном [60] п Халлом [61]. Де-Клерк и Хадсон [62] недавно опубликовали подробную статью об установке Бюро стандартов США. Данные об установке в Беркли приведены в работах Джиока и его сотрудников [55, 63—66]. [c.445]

Некоторые исследования, посвященные этому вопросу, были проведены Куком и Халлом [69] в Клареидонской лаборатории. Они нашли, что, когда [c.449]

В следующих экспериментах Кук п Халл поместили посередине иптей подвеса блоки парамагнитной соли, как это было описано выше. Это привело к снижению подвода тепла к центральному образцу до 1 эрг1лтн-, последнее значение сохранилось даже, когда телшература центрального образца была несколько выше температуры вспомогательных блоков соли. Из полученных результатов видно, что, когда вспомогательные образцы соли отсут- [c.449]

Из экспериментов Кука и Халла вытекает, что если основная масса газообразного гелия (в случае экспериментов с температурами ниже 0,4 К) удалена, то дальнейшая интенсивная откачка (например, тренировка ) не приводит к улучшению теплоизоляции. Для создания хорошей теплоизоляции существенно исиользовапие тонкого подвеса, а также применение вспомогательных блоков соли в подвесе. Вместе с тем, при экспериментах выше 0,4° К хороший вакуум пыеет большое значение, и в этом случае метод тренировки может принести большую пользу. [c.450]

Эксперименты, проведенные в Оксфорде в более позднее время, показали [701, что в некоторых случаях наблюдаются удивительно большие значения подвода тепла, находящиеся в явном противоречии с данными Кука и Халла. Объяснение состоит в том, что источником значительного теплоиодвода может быть вибрация соли в контейнере. Подчеркнем, что падзние тела весом 1 г с высоты 1 см уже дает механическую энергию 1000 /г, которая является очень большой величиной для калориметрических исследований в области ниже 1° К. Вибрации при подвесе на нитях гораздо более опасны, чем в случае, когда образец расположен на стеклянной подставке. Необходимо принять меры предосторожности, чтобы колебания от механического насоса для откачки гелия не передавались крпостату было установлено, что даже кипение ртути в сравнительно небольшом диффузионном насосе может вызвать заметное повышение температуры образца [71]. В случае подвеса на нитях увеличение числа нитей может иногда даже привести к уменьшению подвода тепла [72]. [c.450]

Результаты исследования марган-цево-аммонпевого сульфата (по Куку II Халлу) [c.488]

Эксперименты Кука и Халла были рассмотрены на основе предположения о том, что имеется только кубическое электрическое поле. Н этом случае, как указывалось в п. 28, шестикратпг.тй сииновый уровень рас- [c.488]

Ф и г. 24. Зависимость энтропии от магнитной температуры для блока спрессованного маргап-цево-аммоииевого сульфата (по Куку и Халлу). [c.489]

Ф и г. 25. Связь между магнитной и абсолютной температурами для алпинсоида, спрсс-сованного из марганцево-аммониевого сульфата (по Куку и Халлу). [c.489]

D и г. 90. Схематическое ино-бражсиис каи-с лы длн получения жидкого гелии (но Халлу, Уилкинсону и Уилксу). [c.562]

Следует отметить, что наиболее интенсивно механическое двойникование, особенно в ОЦК-металлах, изучалось в 60-е годы. К этому времени относятся фундаментальные работы Халла [21], Шлизвика [20], Мэдина. и Огавы [118], А. М. Косевича [111, 119, 120], а также работы В. И, Трефилова с сотрудниками [22 121, 122], посвященные изучению двойникования в поликристалли-ческих ОЦК-металлах. [c.57]

Рельеф этих трещин зависит от температуры и кристаллографической ориентации. Такие трещины в монокристаллах наблюдали Гилман (4221, Халл с сотрудниками [420, 4231 и Стокс [4241. Особенности скола с релаксацией в поликристаллах описаны в работе 13871. [c.207]

Как в первом, так и во втором контурах АЭС Халлам установлено по три насиса ироидоидиIьльностыо ПО 28 м /мпп при ка поре 5,5-10 Па (УОО об/мин). Расчетная температура 540 С. Насосы второго контура создают несколько более высокий напор. Все шесть насосов проработали по нескольку тысяч часов, в том числе и при расчетной температуре, В процессе эксплуатации имели место неисправности и аварии. Анализ имевшихся аварий показал, что основной причиной повреждения насосов было засорение гидростатических подшипников и износостойких колец, что потребовало дополнительной очистки натрия в контуре. [c.173]

Настоящая задача была рассмотрена впервые автором в статье [200]. Однако в процессе решения были допущены вычислительные ошибки, на которые обратил внимание Эшелби [201]. Эшелби предложил собственное приближенное решение этой задачи при б ->0, основанное на методе Ландау и Лифшица решения задачи теории поля о проводящем цилиндре, находящемся в однородном элвктрбстатическом поле диэлектрика. Вычисления Эшелби привели, в частности, к следующему значению для максимального напряжения в стержне (в наших обозначениях) а ах - otpk 1(2е). Сравнение с полученным решением (7.34) и (7.37) показывает, что при любых, сколь угодно малых, результаты Эшелби дают весьма большую погрешность (например, в десять раз при соответствующих X). Эшелби указал, что его результаты по- лучаются также методами Ван- с Дайка и Халлена. [c.201]

Механические методы измерения лазерной энергии или мощности основаны на том, что, как впервые предсказал Максвелл, свет оказывает давление на любую поверхность, которая поглощает или отражает его. Первые экспериментальные измерения такого давления были проведены более 60 лет назад Лебедевым [109], а также Никольсом и Халлом [108]. В основе таких измерений лежит следующее выражение для энергии фотона [c.128]

Далее следует серия задач, относящихся к теории тонких антенных вибраторов и поясняющих связь соотношений, выведенных в 6 2, с результатами известной работы Леонтовича и Левина и других работ. В частно-, сти, в задаче lil показано, что функционал Л [/, 12], выведенный в работе приводит к той же связи между током и. полем, которая взята за основу в 64. В задачах 14— 19 отдельные результаты теории тонких вибраторов выводятся из общих формул 62 при единственном предположении, что функция я[5(г), являющаяся своеобразным множителем ослабления для волн тока в тонком проводе, близка к единице [формула (а) задачи 14]. 4исло таких задач можно при желании увеличить во много раз в 4 первой работы показано, что в первом приближении лри г )(г) = 1 всегда получается совпадение с теорией тонких вибраторов, использующей разложение по обратным степеням логарифма, в частности с общей формулой Халлена Задачи 12, 13 и 20 содержат некоторые результаты работ Ч [c.426]

Таких уравнений было предложено несколько [294-301]. Так, Халл и Риммер [c.191]

Выведенные позднее кинематические уравнения роста пор (см., например, [ 295, 296]) основаны на более реальных предположениях, чем первоначальные уравнения Халла - Риммера. Однако в сочетании с уравнением (12.58) они ведут к аналогичным уравнениям для диффузионной кавитационной цолзу-чести. [c.191]

Помимо ЭТОЙ модели были вьц винуты модели диффузионного роста пор перед вершиной трещины [435 - 439]. В случае диффузионного роста, вероятно, возможны два типа стационарного роста в зависимости от относительной скорости роста пор и их удаленности друг от друга. Эти стационарные состояния различаются расположением атомов на границах перед растущей трещиной, что показывает рис. 15Л4 (различие между ними поясняется в подписи к рисунку). Если поры растут медленно (рис. 15.14, , то атомы располагаются в плоскости границы зерна равномерно. Эта ситуация рассматривалась сначала Халлом и Риммером [294], а позднее и в других работах (разд. 15.3.2.2.). Модель роста типа Халла - Риммера была применена к росту пор перед вершиной трещины в работах [437 - 439]. Была сформулирована относительно простая модель [437], исходящая из предположения, что все поры на границе зерна перед вершиной трещины растут со скоростью которая не зависит от расстояния до вершины трещины. Использование результатов работы [405] в этой модели позволило получить уравнение для роста пор, которое подобно уравнению работы [405], но содержит коэффициенты интенсивности напряжения при этом скорость роста зависит от квадрата среднего размера зерен. [c.256]

Чтобы вывести уравнение для скорости роста трещины, необходимо знать скорость роста каждой поры (как функцию ее радиуса и ее расстояния от вершины трещины), отвечающую стационарному состоянию в модели типа Халла - Риммера (рис. 15.15, б). Для V получено уравнение [439] [c.258]

С тех пор как Халл и Риммер опубликовали свою классическую работу [c.272]

Как установлено в итоге многочисленных теоретических и экспериментальных исследований, пластическая деформация кристалла обусловливается перемещением в нем определенного рода дефектов кристаллической структуры, называемых дислокациями. Дислокации представляют собой в некотором смысле протяженные дефекты в двух измерениях дислокация имеет атомный размер (т. е. размер порядка ангстрем), в то время как ее длина бывает существенно большей. В поликристаллическом теле (каковыми являются технические металлы) отмеченные перемещения дислокаций происходят в основном в зернах поликристалла. В ходе процесса пластической деформации дислокации определенным образом размножаются и плотность их увеличивается, а связанное с этим усиление взаимодействия дислокаций увеличивает сопротивление их перемещению в теле и, тем самым, рост сопротивления пластической деформации, т е. упрочнение (наклеп). С развитием пластической деформации обычно возрастает плотность не только дислокаций, но и других микродефектов, что тоже увеличивает сопротивление пластической деформации. Сейчас известно много книг, в которых все это излагается достаточно подробно (см., например, Д. Халл, Введение в дислокации, Атомиздат, 1968, Ф. Макклинток, А. Аргон, Деформации и разрушение материалов, Мир . 1970). [c.63]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...