Сечение возбуждения гелия

Рис. 249. Эффективные сечения возбуждения при соударении атомов гелия между собой.

На рис. 249 приведены значения эффективных сечений при соударении атомов гелия с другими нейтральными атомами гелия. Отмечая возбужденное состояние атома звездочкой, можно записать этот процесс возбуждения в следующем виде [c.456]

Для сравнения с результатами рис. 3.22 на рис. 3.23 представлены распределение энергии и сечения поглош,ения, которые соответствуют разряду в гелии при условиях работы Не — Ne-лазера. В этом случае предполагалось наличие максвелловского распределения со средней энергией электронов 10 эВ. Представленные на рисунке сечения соответствуют возбуждению электронным ударом на уровни 2 S и 2 5 гелия (которые действуют как уровни накачки неона, опять-таки путем передачи энергии). Заметим, что эти сечения примерно на два порядка меньше сечений для молекулы N2. Такой результат объясняет, почему максвелловское распределение является весьма хорошим приближением в данном случае. Обратите внимание [c.147]

Рис. 250. Эффективные сечения возбуждения линий гелия и ионизо.ваиного цезия при столкновениях ионов цезия с нейтральными атомами гелия.

Среднюю длину свободного пробега I электрона можно найти из соотношения 1= l/Na, где N — плотность числа атомов, а а — полное сечение возбуждения атома электронным ударом. Предполагая, что а есть сечение упругих столкновений аупр и что для атомов гелия аупр==5 10- см вычислите Чт и Удрейф при энергии электронов Я = 10 эВ, давлении Не р = = 1,3 мм рт. ст температуре Т = 400 К и напряженности приложенного к разряду электрического поля = 30 В/см, [c.158]

Перечислим работы по определению сечений возбуждения в вакуумной области спектра атомарного и однократно ионизованного кислорода [63, 86а, 87—90], атомарного азота и однократно ионизованного азота [62, 84, 89, 93, 94а], атомарного гелия [86, 96, 97], атомарного и ионизованного неона [98—100], атомарного и ионизованного аргона [95, 101—103], иона ртути 104, 105], атомарного и однократно ионизованного криптона 106, 107], атома и ионов ксенона [107, 108, 108а], атомарного и однократно ионизованного углерода [91, 92]. [c.341]

Большой интерес представляет изучение сечений возбуждения резонансных линий атомов и ионов инертных газов при столкновении с ионом гелия [111]. Наблюдается ряд интересных закономерностей, например, уменьщение сечения линий многих ионов с ростом энергии ионов гелия. Функции возбуи -дения линий существенно отличаются в зависимости от того, происходит ли возбуждение двух или одного электронов. Полученные в этой работе сечения не претендуют на больщую точность, так как квантовый выход установки определялся только [c.344]

Если применить формулу (6.89) для описания возбуждения атомов из основного состояния ударами электронов с небольшими надпорого-выми энергиями, то оказывается, что формула дает некоторое завышение по сравнению с экспериментальными сечениями. Для водорода она завышает сечение примерно в 3—3,5 раза, для некоторых других атомов (гелия, натрия) завышение меньше. Надо сказать, что в работе [84] переходы связанного электрона в атоме под действием электронных ударов рассматривались на основе классической механики (было учтено орбитальное двия ение связанного электрона), причем получились результаты по порядку величины, совпадающие с тем, что дают квантовомеханические расчеты ). [c.337]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...