Метод пар линий в атомных спектрах

Атомы в матрицах могут быть обнаружены и изучены методами электронной спектроскопии и ЭПР-спектроскопии. Электронные спектры атомов в газовой фазе изучены довольно полно, и поэтому использование данного метода представляется более полезным, в то время как ЭПР-спектроскопию реже применяют для исследования газообразных образцов. В полученных электронных спектрах матрично-изолированных атомов в УФ- и видимой областях наблюдаются следующие изменения по сравнению с характерными линиями в атомных спектрах в газовой фазе / [c.108]

Старейшим методом определения спинов и магнитных моментов ядер является изучение сверхтонкой структуры оптических спектров атомов. Явление сверхтонкой структуры состоит в том, что магнитный момент ядра, взаимодействуя с магнитным моментом электронной оболочки, расщепляет электронные уровни за счет того, что энергия взаимодействия этих магнитных моментов зависит от их взаимной ориентации. Расщепление же электронных уровней приводит к тому, что оказывается расщепленной на несколько линий и спектральная частота соответствующего атомного электромагнитного излучения. Выясним закономерности этого расщепления. [c.48]

Элемент индий открыт в 1863 г. Рейхом "и Рихтером спектральным методом в цинковой обманке и назван по характерному синему цвету линий в его спектре. Новый элемент первоначально считали аналогом цинка. Д. И. Менделеев исправил принятый ранее атомный вес индия и поместил индий в HI группу периодической системы. [c.425]

Если погрешность метода исследования неоднородности мало зависит от особенностей компонента, например, при атомном эмиссионном спектральном анализе по оптическим или рентгеновским спектрам, то значение о может быть оценено по данным измерений заведомо однородно распределенных компонентов. Так, при исследовании СО сталей можно использовать данные, относящиеся к никелю,— элементу, вводимому в шихту и образующему с основой сплава (железом) систему с неограниченной растворимостью и не образующему соединений в виде структурно обособленных фаз с прочими компонентами сплава. Другой прием — измерять отношение интенсивностей двух спектральных линий элемента — основы сплава, т. е. заведомо однородно распределенного, потенциалы возбуждения (ионизации) которых примерно такие же, как и для линий контролируемого элемента, например хрома, п элемента сравнения (основы сплава), образующих аналитическую пару [1]. [c.135]

Эффект Мессбауэра (ядерный гамма резонанс)состоит в резонансном поглощении 7-квантов без отдачи. При облучении твердого тела у-квантами атомное ядро может возбуждаться, т.е. переходить в состояние с большей внутренней энергией. Основные параметры Мессбауэровских спектров зависят от межатомного расстояния, т.е. колебания атомов относительно положения равновесия в кристаллах зависит от напряжений. Площадь спектральных линий уменьшается с увеличением напряжений сжатия. Для получения Мессбауэровских спектров используют Мессбауэровские спектрометры, в которых в качестве источников у-квантов применяют радиоактивные изотопы. Методом ядерного гамма резонанса можно исследовать плоское напряженное состояние с усреднением напряжений по глубине слоя 5...20 мкм. Точность самого метода оценивается авторами величиной (0,05...1,25)МПа [18], однако с учетом суммарных погрешностей измерений и усреднения по глубине его точность может находиться в пределах 20 МПа. [c.73]

Эффект Зеемана лежит в основе объяснения двух главных магнитооптических явлений — магнитного вращения плоскости поляризации (эффект Фарадея) и магнитного двойного лучепреломления (эффект Коттона — Мутона). Изучение эффекта Зеемана на спектральных линиях атомов в видимой и ультрафиолетовой областях сыграло большую роль в развитии учения о строении атома, особенно в период, последовавший за созданием теории Бора. В настоящее время исследование эффекта Зеемана на спектральных линиях атомов представляет собой один из важных методов определения характеристик уровней энергии атомов и значительно облегчает интерпретацию сложных атомных спектров. Изучение зеема-новского расщепления спектральных линий позволяет также получать ценные сведения о магнитных полях, в источниках света, например при исследовании Солнца. [c.102]

Суммарные магнитные моменты (спины) сложных атомных ядер не являются кратными Хд, или [J,p и .1 их значения колеблются между величинами —1,29 у ядрахдК п-[-5,50р.дд. у ядра191пИ5. Причина неаддитивности ядерного М. в том, что между ядер-нымп частицами действуют мощные ядерные силы неэлектромагнптной природы. Один из способов опытного изучения ядерного М. состоит в исследовании сверхтонкого расщепления спектральных линий атомных оптических спектров, обусловленного взаимодействием ядерного и электронного М. атома. Магнитные моменты ядер и нуклонов можно непосредственно определить, расщепляя молекулярные пучки в неоднородном магнитном поле (Раби метод), а также измеряя восприимчивость ядерного парамагнетизма (см. Момент-и атомных ядер). Большой прогресс в технике [c.38]

Значительные успехи достигнуты в развитии и применении двух спектроскопических методов эмиссионного спектрального анализа и атомной абсорбционной спектрофотометрии [60 ]. В установках для эмиссионного спектрального анализа требуемая энергия возникает в процессе электрического возбуждения атомов, обычно проводимого с помощью дуги или искры. В результате таких разрядов анализируемый материал испаряется, происходит возбуждение атомов и генерируется светойое излучение, характеризующее эти атомы. Излучение затем разлагается призмой или дифракционной решеткой на отдельные спектральные линии, располагающиеся на приемной фотопластинке (фотопленке) в порядке следования длин волн в приборах с непосредственным отсчетом линии проектируются на фотокатоды установленных соответствующим образом фотоумножителей. Поскольку соотношение между концентрацией элемента в исследуемом материале и интенсивностью спектра его излучения неизвестно, это соотношение находят эмпирически сопоставлением с калибровочной кривой, получаемой аналогичным возбуждением стандартных образцов (эталонов) с известным химическим составом. Точность спектрального анализа всецело определяется исследуемым образцом, поэтому к нему предъявляют. определенные требования [75]. [c.86]

Излучение светящегося пламени удовлетворяет за кону Кирхгофа с высокой точностью. Это излучение практически никогда не имеет полностью характера сплошного спектра, свойственного твердому телу. Газы пламени накладывают на этот сплошной спектр собственное излучение, имеющее, как известно, вид атомных линий и молекулярных полос. Это излучение также в основном подчиняется закону Кирхгофа, кроме некоторых линий и полос люминесцентного происхождения, наблюдающихся иногда в зоне интенсивной химической реакции. В красной области спектра люминесценция обычно отсутствует. Спектральные линии и полосы температурного происхождения, удовлетворяющие зокону Кирхгофа, не вносят погрешности при измерении по методу лучеиспускания и поглощения. [c.360]

Если источник излучает в узком спектральном диапазоне, то каждая линия спектра определяет свою картину полос. Обрабатывая на микроденситометре фотографию полученной интерференционной картины, можно с соответствующим разрешением получить спектр источника. Этот метод широко применяется для изучения сверхтонкой структуры атомов, откуда в свою очередь можно получить информацию о структуре атомного ядра. Современные интерферометры Фабри — Перо используются при изучении комбинационного. [c.565]

Кроссуайт [53] определил вероятности переходов для атомных линий железа, полученных добавлением карбонила железа в пламя. По-види мому, подобный метод можно было бы применить для определения температуры и пламени раскаленных газов. Шулер [46, 54] показал, что для определения электронной температуры можно использовать относительные интенсивности Ог и ОН в спектрах испускания. Этот способ не очень чувствителен он показывает лишь, что испускание Ог в газах пла-.мени не связано с какими-либо хемилюминесцентными явлениями. [c.354]

Наибольшая абс. точность С. ч. (верность частоты) достигается нри помощи спектр, линий, наблюдаемых в атомных и. молекулярных пучках-. Снектр. линии поглощения, наблюдаемые в атомно-лучевых трубках с пучком атомов s и в стандартах частоты с оптич. индикацией радиочастотного резонанса (см, Ато.мпые эталоны частоты), применяются для С. ч. в схемах автоматич. подстройки частоты кварцевых генераторов или для периодич. контроля хода кварцевых часов (погрешность бш/ы 1 lO ii). Системы с оптич. индикацией радиочастотного резонанса служат основой малогабаритных вторичных стандартов (погрешность 10 —10 ). Квантовый генератор иа пучке атомов водорода позволяет получить стабильность йсо/ш Молекулярный генератор на пучке молекул аммиака наиболее эффективно применяется в системах С. ч. как опорный генератор в схеме фазовой автоподстройки [5, 6]. Иногда удобны системы С. ч. с молекулярным генератором и вычитанием погрешности опорного кварцевого генератора, в к-рых кварцевый генератор не подвергается регулирующим воздействиям, а стабильный сигнал вырабатывается схемными методами [7] (см. Молекулярныечасы). [c.64]

Равновесные расстояния в нормальном состоянии М. и, тем самым, относительное расположение атомных ядер в М. измеряются методами рентгеновского структурного анализа, злектронографии и нейтронографии, позволяющими также получать сведения о распределении электронной плотности в М. Геометрия простых М., содержапщх малое число атомов, исследуется методами спектроскопии, т. к. частоты спектральных линий, возникающих в результате изменения вращательного состояния М., зависят от моментов инерции М., т. е. от значений / . Тем самым г а может быть определено по спектрам комбинац. рассеяния или по спектрам поглощения в инфракрасной области и в радиодиапазоне. О методах определения энергии диссоциации см. в ст. Прочность химической связи. [c.281]

Эксперименты с М. п., в особенности проведенные методами магнитного и электрич. резонанса (см. Раби метод), дают обширную информацию о свойствах молекул, атомов и ядер. Из этих экспериментов были получены сведения о спинах ядер, магнитных и электрич. моментах атомов и молекул, о взаимодействиях ядер в свободных молеку,лах и др. В частности, методом атомных и М. п. были исследованы лэмбовский радиационный сдвиг метастабн,льного уровня атома водорода и аномальный магнитный момент электрона. В оптике применение узконаправленных М. п. в качестве источников света позволяет практически исключить доплеровское уширение спектральных линий. Это достигается наблюдением испускаемого оптич.спектра в перпендикулярном направлении к движению М. Н. В спектроскопии М. п. позволили исследовать сверхтонкую структуру спектров, обусловленную такими эффектами, как электрическое квадрупольное и магнитное октупольное взаимодействия ядра с поле.м ато.мов или молекул, и ряд др. тонких взаимодействий. [c.288]

Законы, управляющие этими процессами, являются предметом исследования современной оптики, даже более того,— современной физики. Их история начинается с открытия некоторых закономерностей в спектрах. Первым было открытие (в 1814—1817 гг.) темных линий в солнечном спектре Джозефом Фраунгофером (1787—1826 гг.) [42), названных его именем ), и их интерпретация как линий поглощения, данная в 1861 г. на основе экспериментов Робертом Вильгельмом Бунзеном (1811—1899 гг.) и Густавом Кирхгофом (1824—1887 гг.) [44]. Солнечный свет, обладающий непрерывным спектром, проходя через более холодные газы солнечной атмосферы, поглощается в атмосфере именно на тех длинах волн, которые излучают сами газы. Это открытие положило начало развитию спектрального анализа, в основе которого лежит утверждение, что все газообразные химические элементы обладают характерным линейчатым спектром. Изучение этих спектров было и остается главной задачей физических исследований поскольку в таких экспериментах свет является предметом исследования и испааьзуются оптические методы, спектральный анализ рассматривается иногда как часть оптики. Однако вопрос иб излучении и поглощении света атомами относится не к одной только оптике, так как в него входит и механика самого атома спектральные закономерности раскрывают не столько природу света, сколько структуру излучающих частиц. Таким образом, спектроскопия из части оптики постепенно превратилась в самостоятельную дисциплину, дающую экспериментальное обоснование атомной и молекулярной физике. Эти вопросы, однако, выходят за рамки настоящей книги. [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...