Правило силового треугольника

Применив правило силового треугольника, сложим силы Fi и F-2- [c.19]

Вернемся к параллелограмму сил (см. рис. 3). Отрезок АВ равен и параллелен отрезку ОС. Поэтому, если мысленно (на самом деле сила р2 приложена в точке О) отложить вектор силы р2 от конца А вектора силы то равнодействующая R имеет начало в начале первой силы и конец — в конце второй силы. Получили правило силового треугольника (рис. 9, а). [c.19]

И направление Я не зависят, строение представляет собою нения правила силового треугольника. [c.27]

Подчеркнем, что началом вектора Р2 является именно точка В (а не С) — это следует из общего правила в силовом треугольнике векторы составляющих направлены в одну сторону по контуру треугольника, а вектор равнодействующей — им навстречу. [c.21]

Легко видеть, что разложение силы Р на две составляющие можно осуществить построением на стороне АС = R лишь треугольника сил, как показано на рис. 1.22, а — г, правее построенных параллелограммов. Причем в силовом треугольнике векторы составляющих направлены в одну сторону по контуру треугольника, а вектор равнодействующей — им навстречу. [c.21]

Рассмотрим, далее, равновесие правой части ВС арки. К ней приложена одна активная сила Р. Освобождаясь мысленно от двух связей шарниров В к С, заменяем их действие реакциями. Реакция R на основании закона равенства действия и противодействия равна по модулю R и направлена в противоположную сторону по АС (рис. в). Направление реакции Лд может быть определено на основании теоремы о трех непараллельных силах. Действительно, часть ВС находится в равновесии под действием грех непараллельных сил, лежащих в одной плоскости. Линии действия двух сил известны они пересекаются в точке О. Согласно теореме о грех силах линия действия третьей силы, т.е. реакции Rb, должна также проходить через точку О. Три силы, Р, R , линии действия которых пересекаются в точке О, находятся в равновесии. Следовательно, они должны образовать замкнутый треугольник. Откладываем из произвольной точки (рис. г) силу Р, известную по модулю и направлению. Из конца силы Р проводим линию, параллельную АС, т.е. линии действия силы R - Из начала силы Р проводим линию, параллельную ОВ, т.е. линии действия силы Лд. Получаем замкнутый силовой треугольник, стороны которого и определяют в принятом для силы Р масштабе величины искомых реакций R и Rq. Согласно ранее доказанному реакция шарнира А равна R - [c.87]

Из сказанного следует такое правило построения силового треугольника на чертеже разреза стенки [c.24]

Для графического определения остальных множителей правой части (2.7) строим силовой треугольник по Кульману в таком масштабе, при котором вес призмы сползания G откладывается в виде отрезка BF, а давление Е изображается отрезком F, т. е. вершина треугольника С оказывается на линии поверхности. Из точки С проводим линию F параллельно основной линии ВК- Из точки С [c.28]

Для ясной оценки вклада Галилея в механику кратко остановимся на позициях (понятия, взгляды) его ближайших предшественников. В статике — это понятие тела, механизма (рычаги, наклонные плоскости, блоки, винты), условий равновесия (центр тяжести подвешенного тела находится на вертикали, проведенной через точку подвеса равенство моментов сил, равенство работ сил силовой треугольник), правила сложения и разложения сил, принципы отвердевания и невозможности вечного движения ( невозможности самостоятельного наруше- [c.53]

F. Через конец так построенного вектора проводим линию, параллельную правому концу веревки, а через начало его проводим линию параллельно левому концу веревки. Прямые пересекаются в некоторой точке О, называемой полюсом. Так как в положении равновесия узла А силовой треугольник сил F, Т, Т" должен быть замкнут в силу уравнения равновесия, то на силовой диаграмме в образованном треугольнике стороны но величине и направлению будут давать F, Т, Т. Направление обхода в треугол ьнике определяется силой Г. [c.60]

Рассмотрим пучок сил, т. е. систему сил, приложенных в одной точке (рис. 9,6). Складывая силы Р и р2 по правилу силового треугольника, получаем равнодействующую Ri2- Затем по тому же правилу складываем 12 и 3 и получаем равнодействующую трех сил и продолжаем до тех пор, пока не получим равнодействующую Я всех сил. Ломаную линию О AB , звенья которой равны и параллелънь данным силам, называют силовым многоугольником. Отсюда правило силового многоугольника чтобы сложить систему сил, приложенных в одной точке, надо от конца первой силы отложить вектор второй силы, от конца второй силы отложить вектор третьей силы и т. д. Вектор равнодействующей Й. имеет начало в начале первой силы и конец - в конце последней силы. [c.19]

Пример. Трвхшарнирная арка (фиг. 22) шарниры А, В и О нагрузка своей равнодействующей Q действует с одной стороны. Так как на правую часть арки не действуют никакие внешние силы, то давление в шарнире О и опорная реакция В должны быть равны по величине, направлены в противоположные стороны и действовать по одной прямой, а именно, по линии ВО. На левую часть, кроме нагрузки р и реакции опоры А, действует еще реакция шарнира О в направлении прямой ВО. Три силы, приложенные к левой части арки, должны проходить через одау точку. Из силового треугольника определим еличину давления в шарнире А и О = В. [c.243]

Для применения рассматриваемого правила необходимо вычислить площадь эпюры внутренних силовых факторов и положение ее центра тяжести. Встречающиеся на практике эпюры, как правило, всегда могут быть разбиты на простейщие фигуры прямоугольник, треугольник и параболический треугольник (рис. 162), для которых величина площади со и положение центра тяжести известны. [c.194]

В основе теории С.К. Джевецкого лежала выдвинутая им гипотеза плоских сечений, в соответствии с которой лопасть разбивается на элементы, каждый из которых рассматривается как движущийся прямолинейно отрезок крыла бесконечного размаха. Для этого винт условно разрезается цилиндрическими сечениями на отдельные элементы и для каждого элемента строятся скоростной (Ко, й ,ИО и силовой (Ал, Лб, ДР) треугольники (рис. 64). Скорость притекания к элементу лопасти получается как результат сложения поступательной скорости Уо винта и окружной скорости вращения itV. Определив угол притекания и зная угол установки <р сечения лопасти, можно найти угол атаки си Затем по формулам аэродинамики определяются силы, действующие на элемент лопасти. Далее путем интегрирования определяются сила тяги и потребная мощность винта. Теория элемента лопасти Джевецкого впервые позволила научно проектировать воздушные винты. Однако в ней не учитывались создаваемые винтом индуктивные скорости, что затрудняло ее применение для вертолетных винтов. Данный недостаток в дальнейшем был устранен последователями Джевецкого Г.Х. Сабининым, Б.Н. Юрьевым (см. далее) и др. Теория Джевецкого послужила основой большинства последующих теорий несущих винтов. Его по праву можно считать одним из основоположников научной теории вертолетных винтов. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...