Вихреисточник

Кривые, описываемые этим уравнением, представляют собой логарифмические спирали (рис. 7.3, г). Соответствующее течение называется течением от вихреисточника Q > 0) или от вихре-стока (Q < 0). Легко убедиться, что оно обладает особой точкой в начале координат. [c.219]

Из рассмотренных зависимостей следует, что закон распределения скоростей для течения от источника, вихря и вихреисточника имеет вид [c.219]

Так как параметры С и ро произвольны, может иметь любое значение, в том числе и сколь угодно малое. Поэтому можно рассматривать точечные вихрь, источник или вихреисточник. [c.219]

Вихреисточник 218 Вихри Тейлора 364 Вихрь плоский 217 Высота вакуумметрическая 67 [c.433]

Из рассмотренных зависимостей ясно, что течения от источника, вихря и вихреисточника имеют закон распределения скоростей [c.234]

Уравнения движения вихреисточников. [c.38]

Применим полученные результаты к составлению уравнений движения вихреисточников. [c.38]

Заметим прежде всего, что один вихреисточник в жидкости перемещаться не будет действительно, для него имеем [c.38]

Так как для n вихреисточников d = V — будем иметь [c.38]

Таким образом мы получили известные четыре интеграла для случая движения га вихрей [1], четыре интеграла для п источников, и всего два интеграла (уравнение (1), распадающееся на вещественную и мнимую части) для общего случая — п вихреисточников. [c.41]

В точках (, = —1 и С=1, отвечающих бесконечностям перед решеткой и за ней, как и в случае обычной решетки, располагаются, соответственно, вихреисточник с интенсивностью Г,- -/(З, и вихре-сток с интенсивностью Г,-[-/(32- и раньше. [c.108]

Комплексный потенциал (164.41) представляет собой наложение вихря и источника. Такое течение -называют вихреисточником. 1 го потенциал скорости и фуимция тока имеют вид [c.261]

Вихреисточник (вихрёсток). Пользуясь принципом суперпозиции, образуем течение наложением источника и плоского вихря. Для результирующего течения [c.218]

Рис. 114. Вихреисточник (вихресток), полученный наложением вихря на источник (сток)

Вихресток и вихреисточник. При комплексном значении числа а, равном + t i, комплексный потенциал (VII.9) будет иметь вид [c.166]

Таким образом, течению вокруг решетки соответствует обтекание преобразованного профиля потоком от вихреисточника и вихре-стока, расположенных в точках, соответствующих бесконечностям перед и за решеткой. Все линии тока выходят из вихреисточника и входят в вихресток, асимптотически совпадая с соответствующими логарифмическими спиралями. Перемещению на период далеко перед или за решеткой отвечает обход вихреисточника в положительном, а вихрестока в отрицательном направлениях по полным окружностям, расположенным на одном листе плоскости С. [c.68]

Поскольку все профили в решетке одинаковы и обтекаются одинаково, течение на всех листах в плоскости С совпадает, и в некотором смысле можно говорить, что течению в бесконечносвязной области вокруг решетки соответствует обтекание одиночного профиля (на одном листе плоскости С) потоком от вихреисточника и вихрестока. Строго говоря, конечно, обтеканию одиночного профиля соответствует течение только в одном периоде решетки. [c.68]

Отметим, что интенсивности вихреисточника и вихрестока можно [c.69]

В результате отображения расчет течения через заданную решетку сводится к расчету течения в полученной внутренней односвязной области от вихреисточника и вихрестока, находящихся в определенных точках области. Этот расчет может быть произведен и непосредственно, по методу сеток или путем решения соответствующего интегрального уравнения, например относительно потенциала скорости. Однако более целесообразно вместо непосредственного расчета потенциала скорости найти конформное отображение полученной области на какую-либо каноническую область, после чего расчет потенциала скорости при любых условиях решетки производится очень просто. [c.73]

Возвращаясь к вопросу построения теоретических решеток, применим отображающую функцию (11.3) к некоторой окружности в плоскости С, не охватывающей особых точек С = е , но содержащей точки С = <) (см. пунктир на рис. 32). В плоскости z эта окружность дает соответствующую теоретическую рещетку, очевидно, обобщающую профиль Жуковского, который получается из той же образующей окружности при д 0. Комплексный потенциал обтекания полученной теоретической решетки определяется в плоскости С как комплексный потенциал течения в образующем круге, переходящем во внешность решетки, от вихреисточника и вихрестока, располагающихся в точках + Получающиеся решетки имеют, [c.98]

Функцию 1Е (У ) как комплексный потенциал в области конформного отображения решетки можно считать комплексным потенциалом фиктивного течения от вихреисточника и вихрестока, помещенных [c.115]

Нетрудно проверить, что выполнение указанных условий для интенсивностей вихреисточника и вихрестока обеспечивает замкнутость любого контура, обходящего профиль решетки. [c.116]

В случае обтекания одиночного профиля, рассматриваемого как предельный случай обтекания решетки, вихреисточник и вихресток сливаются в точке V = V o в диполь с вихрем, а в остальном все указанные выше свойства годографа скорости сохраняются. [c.117]

Рассмотрим три различных подхода к решению этой задачи. Прежде всего можно изменить интенсивности вихреисточника и вих-рестока в плоскости годографа V так, чтобы выполнялись условия замкнутости (25.4) и (25.8), и построить соответствующее вспомогательное течение в плоскости С, в которой решетка будет уже иметь [c.207]

Все вышеизложенные методы получения вспомогательных решеток с замкнутыми профилями решают задачу построения теоретических решеток, обтекаемых газом Чаплыгина, исходя из какого-либо известного течения несжимаемой жидкости через решетку, которое рассматривается как вспомогательное в плоскостях С, или ц. Происходящую при этом деформацию решеток в рассматриваемом примере можно проследить по рис. 76 — 78, на которых штрих-пунктиром нанесен контур профиля решетки в плоскости течения газа 2 (при совмещении точек разветвления и направлений периодов). Наименьшую деформацию дает метод с изменением циркуляций вихреисточника и вихрестока (рис. 77), если не учитывать наличия описанных выше особенностей течения вблизи критических точек. Остальные методы в нашем примере дают значительное отклонение на спинке профиля, что объясняется большой скоростью газа на ней (/. = 0,95) при значительной кривизне профиля. [c.213]

Все изложенное в равной мере относится и к задаче обтекания одиночного профиля, которая рассматривается как предельная задача обтекания решетки этих профилей при бесконечном возрастании периода. При этом вихреисточник и вихресток в области годографа скорости сливаются в диполь с вихрем. [c.214]

При электрическом моделировании в плоскости течения заданной решетки в результатах измерений имеются неизбежные погрешности, связанные с конечными размерами ванны и относительно малыми размерами профилей. Указанные погрешности могут быть в значительной части устранены в случае электрического моделирования течения в плоскости конформного отображения внешности решетки на односвязную область. Здесь мы не останавливаемся на этом вопросе, поскольку более целесообразным оказывается описанное в 36 применение электрического моделирования для непосредственного получения конформного отображения односвязной области, а не для построения в ней течения от вихреисточника и вихрестока. [c.249]

Для построения течений газа по заданному годографу скорости в его электрической модели создается поле, соответствующее вообще заданным вихреисточникам, вихрестокам и диполям, и измеряется электрический потенциал Ф на контуре годографа, соответствующий определенному течению электрического тока в области годографа, [c.260]

Для удовлетворения условия совпадения передней критической точки с фиксированной точкой У= 0 в рассматриваемом примере находилось возможное положение вихреисточника Уе " при фиксированном положе1Р, и стока в точке расположенной на контуре [c.417]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.218 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.235 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.140 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.342 ]

Теоретическая гидромеханика Часть1 Изд6 (1963) -- [ c.140 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.204 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...