Халатников

Релятивистские ударные волны слабой интенсивности могут быть рассмотрены вполне аналогично тому, как это было сделано в 86 в нерелятивистском случае [И. М. Халатников, 1954). Не повторяя заново всех вычислений, приведем результат для скачка энтропии, который снова оказывается малой величиной третьего порядка по сравнению со скачком давления [c.701]

Для учета диссипативных процессов в уравнениях гидродинамики сверхтекучей жидкости надо (как и в обычной гидродинамике) ввести в них дополнительные члены, линейные по пространственным производным скоростей и температуры. Вид этих членов может быть установлен однозначным образом исходя из требований, налагаемых законом возрастания энтропии и принципом симметрии кинетических коэффициентов Онсагера (И. М. Халатников, 1952). [c.719]

При распространении волны второго звука большой амплитуды его профиль постепенно деформируется в результате эффектов нелинейности, и это приводит в конце концов к возникновению разрывов — как и для обычного звука в обычной гидродинамике (ср. 101,102). Рассмотрим эти явления для одномерной бегущей волны второго звука (И. М. Халатников, 1952). [c.727]

ПРИЛОЖЕНИЕ. А. АБРИКОСОВ II И. ХАЛАТНИКОВ [c.892]

ПРИЛОЖЕНИЕ. А. АБРИКОСОВ И И. ХАЛАТНИКОВ [c.896]

Коллапс вселенной. Известно, что решение уравнений общей теории относительности, описывающих вселенную, указывало на возможность ее коллапса. Однако Е. М. Лифшиц, И. М, Халатников и В. В. Судаков в серии статей (1960—1963) показали, что этот результат связан с предположением о первоначально симметричном строении вселенной и что при начальной несимметрии коллапса, вообще говоря, не будет малые возмущения расстраивают картину фокусировки и делают кумуляцию ограниченной и в этом случае. [c.341]

Полную систему уравнений гидродинамики для сверхтекучей жидкости можно однозначно получить, используя законы сохранения энергии и импульса и требуя, чтобы входящие в уравнения величины имели правильные законы преобразования при. переходе от одной системы отсчета к другой (Л. Д. Ландау, 1941 И. М. Халатников, 1952, 1956, 1965). Уравнение для скорости сверхтекучего движения имеет вид [c.657]

Как и в обычной гидродинамике, уравнения динамики сверхтекучей жидкости допускают решения с разрывами. Кроме обычных ударных волн, здесь существуют, однако, разрывы и другого типа — тепловые, в которых имеется скачок температуры, не сопровождаемый в первом приближении скачком давления. Такие разрывы образуются сами собой при распространении второго звука большой интенсивности, подобно тому как ударные волны образуются при распространении обычного звука (И. М. Халатников, 1952). [c.659]

Добавки к термодинамическим функциям из-за примесей могут быть, однако, в ряде случаев весьма существенными и в корне менять характер зависимости функций. Так, существенным образом меняется температурная зависимость скорости второго звука в растворах, содержащих даже незначительное количество примесей Не (И. Я. Померанчук, 1949 И. М. Халатников, 1951). [c.699]

Впоследствии это граничное сопротивление исследовалось рядом авторов, а Гор-тер, Таконис и др. [121] и Халатников [122] предложили соответствующие теоретические интерпретации. Первые авторы предположили, что это явление, по-видимому, происходит в самой жидкости в непосредственной близости от твердой стенки. Они оценили разность температур жидкости в направлении, перпендикулярном твердой поверхности, которую надо поддерживать для того, чтобы скорость перехода сверхтекучей компоненты в нормальную соответствовала полному тепловому потоку. Объяснение Халатникова основано на том, что это контактное сопротивление должно наблюдаться на границах любых тел и оно становится особенно заметным в Не II вследствие его большой теплоироводпости. По Халатникову, передача тепла от металла к жидкости происходит посредством излучения звуковых волн, и как выше, так и ниже 0,6° К коэффициент теплопередачи должен быть пропорционален Т . [c.848]

Теоретически показано (И. М. Халатников, 1952), что ори низких темп-рах теплообмен между жидкостью и твёрдым телом осуществляется посродство.м тепловых фопонов, а К. с. т. на границе возникает из-за сильного рассогласования импедапсов акустических двух сред и малости критич. угла, в пределах к-рого фононы проходят из гелия в твёрдое тело [2]. [c.241]

Казалось бы, что наличие в гелии II специфического конвекционного механизма теплопередачи, объясняемого встречным движением сверхтекучей и нормальной компонент, должно было бы обеспечить отсутствие температурных градиентов на границе твердого тела, рассеивающего тепло. Однако П. Л. Капица (1941) обнаружил температурные скачки вблизи нагретых поверхностей, погруженных в гелий И. Впоследствии это явление было более подробно изучено Э. Л. Андроникашвили и Г. Г. Мирской (1955), которые показали, что в тонких пристенных слоях градиент температуры может достигать 2000 epadI M и что скачок температуры вдали от Я-точки пропорционален 1/Т . Этому явлению, получившему название скачка Капицы, посвящено большое количество работ, проведенных в различных странах. Теория этого явления дана И. М. Халатниковым (1952) (см. также И. Л. Бекаревич и И. М. Халатников, 1960), который показал, что решающим фактором является акустическая жесткость материала тепловыделяющего тела (произведение плотности на скорость звука). Именно соотношение между акустическими жесткостями твердого тела и жидкого гелия определяет выход фононов из нагретого тела в гелий II. [c.666]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...