Пи -мезоны заряженные

В этом случае ф и ф описывают поле заряженных, а фо Фз — поле нейтральных мезонов. В правой части уравнения (IV.71) учтены источники мезонного заряда N — число источников, g l — мезонный заряд k-ro нуклона). [c.167]

Аналогично может быть построен и псевдоскалярный вариант мезонной- теории. В случае псевдоскалярного поля ф произведение мезонного заряда на потенциал ф не является скаляром и поэтому не может быть принято за энергию взаимодействия, как мы принимали в скалярной теории. Но из псевдоскаляра ф можно образовать скалярную величину следующего вида [c.167]

Энергия взаимодействия нуклона с мезонным полем получается по аналогии с (2.15) умножением потенциала (2.19) на мезонный заряд gN второго нуклона [c.13]

Диаграммную технику Фейнмана можно использовать и для описания (на этот раз скорее качественного) сильного ядерного взаимодействия. При этом диаграммы строятся по прежней схеме, только теперь внешними изломанными линиями изображаются взаимодействующие нуклоны, а внутренней пунктирной — виртуальный я-мезон. Внешние линии по-прежнему приходят из —СХ5, уходят в 4-00 и по дороге нигде не обрываются (закон сохранения барионного заряда) Вершина по-прежнему описывает сам процесс взаимодействия, но на этот раз его сила характеризуется не электрическим зарядом е, а мезонным зарядом нуклона gN- [c.17]

Масштабный закон 276 Мезонная теория 9, 13, 18 Мезонное облако 10, 13, 17 Мезонный заряд 13 Многократное кулоновское рассеяние 131 Монте-Карло метод 211 Мю ( х)-мезоатом 116, 117 Мю ( х)-мезоны (см. мюоны) Мюонные нейтрино и антинейтрино 252, 113 [c.334]

Подобно тому как электрические заряды при неравномерных движениях излучают электромагнитные волны, мезонные заряды могут при некоторых условиях излучать мезонные волны. Но закон распространения этих волн должен быть другим, так как в него необходимо ввести зависимость от Го- [c.79]

Под нуклоном здесь условно понимается любая частица, обладающая спином 1/2 и мезонным зарядом. [c.246]

Масштабный закон 106 Мезонная теория 12, 16 Мезонное облако И Мезонный заряд И Метод Монте-Карло 305, 344 —недостающей массы 245 [c.384]

Найдите радиус орбиты частицы с зарядом е и энергией 10 эВ в магнитном поле с индукцией в 10 Гс (указанное значение индукции магнитного поля вполне возможно в нашей Галактике). Сравните полученное значение радиуса с диаметром нашей Галактики. (Частицы таких огромных энергий, вызывающие акты взаимодействия, встречаются в космических лучах они создают так называемые широкие атмосферные ливни, в состав которых входят электроны, позитроны, гамма-лучи и мезоны.) [c.409]

Существуют мюоны с положительным и отрицательным электрическим зарядом [X и р . В главе IX будет показано, что р-мезоны относятся к классу лептонов (легких частиц), а не мезонов, и эти частицы теперь называют мюонами или р-частицами. [c.74]

Электрический заряд л-мезонов, учитывая, что == О, для л -мезона Q/e = + О + 1. Для л -мезона Qle [c.363]

Таким образом, нуклонные частицы и л-мезоны объединяются в зарядовые семейства нуклоны — в дублет, л-мезоны — в триплет. Нуклонный дублет обладает средним зарядом в + V2, или иначе величину В/2 в формуле (IX.23) можно истолковать как центр заряда, л-мезонный триплет обладает средним зарядом, равным нулю, т. е. В/2 = 0/2 = 0 является центром заряда я-мезонной группы. [c.363]

Эта частица не имеет заряда и поэтому не образует в эмульсии следа (на рисунке ее путь условно намечен пунктиром). Так как она уносит значительно большую часть энергии, чем заряженная вторичная частица, то масса ее должна быть много меньше массы р,-мезона. Применяя законы сохранения энергии и импульса к схеме распада я-мезона, можно показать, что масса нейтральной частицы значительно меньше массы электрона. Этой частицей не может быть у-квант, так как в фотоэмульсии нет (е+ — е )-пар на пути у-кванта. Позднее мы увидим, что это предположение противоречит также величинам спинов я-и [А-мезонов. В настоящее время считается установленным, что при (я — (г)-распаде вместе с ц-мезоном испускается нейтрино. Таким образом, распад я-мезона может быть изображен схемой [c.564]

Второй тип следов, зарегистрированных Пауэллом, изображен на рис. 242. Первичная частица я, как показывает направление сгущения зерен, двигалась в направлении, указанном стрелкой, и остановилась в точке О. Масса этой частицы оказалась равной /--300 те (современное значение 273 /Ие), заряд 2=1. Из места остановки первичной частицы вылетает несколько заряженных частиц, которые оставляют в эмульсии следы, образующие так называемую звезду , состоящую из нескольких лучей . Этот случай может быть интерпретирован как захват я-мезона ядром, приводящий к ядерному расщеплению, которое обнаруживается в эмульсии в виде звезды. Полный энергетический баланс таких случаев, учитывающий кинетическую энергию и энергию связи освобождающихся частиц (включая нейтроны), дает величину около 150 Мэе, т. е. совпадает с энергией покоя остановившегося я-мезона. [c.565]

Считая закон сохранения барионного заряда выполняющимся при х- и л-распадах, легко распространить понятие барионного заряда на ц- и л-мезоны. В самом деле, из схемы д,-распада [c.567]

Предполагая, что закон сохранения барионного заряда должен выполняться в процессе рождения я -мезонов, и используя закон сохранения электрического заряда, легко записать схемы ядерных реакций, в которых могут рождаться л -мезоны под действием быстрых протонов [c.567]

Нетрудно заметить, что при написании этих реакций, кроме законов сохранения барионного и злектрического зарядов, в неявной форме были использованы также и законы сохранения энергии и импульса. Действительно, в правой части всех реакций стоит по одному я-мезону, хотя законы сохранения электрического и барионного зарядов допускают и большее число я-мезо-нов. Это означает, что мы ограничиваемся такими значениями кинетических энергий, при которых в соответствии с законом сохранения энергии возможно рождение только одного я-мезона. Использование закона сохранения импульса очевидно из отсутствия процессов вида [c.568]

За время своего существования этот я -мезон может пройти, как было показано выше, путь а = 1,4-10 см и, следовательно, может перейти к соседнему протону (если он находится на расстоянии а) и превратить его в нейтрон (пг). Таким образом, в процессе взаимодействия нейтрона с протоном они как бы меняются своими электрическими зарядами, причем переносчиком заряда является ядерный квант — заряженный я -мезон. [c.575]

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я°-мезона приблизительно равна массе заряженного я-мезона. Каково точное значение массы я°-мезона Выше были описаны некоторые способы, позволяющие найти точное значение масс заряженных частиц. В этих способах используются свойства частиц, обусловленные наличием у них заряда. Но как быть [c.578]

Этот потенциал, называемый потенциалом Юкавы, соответствует короткодействующим силам, и мы его уже выписывали (IV.2). В соотношении (IV.69) г — расстояние между двумя частицами, g—константа связи мезон-нуклониого взаимодействия, аналогичная электрическому заряду электрона в электродинамике. Размерность g будет такой же, что и размерность электрического заряда е. Иногда константу g называют мезонным зарядом. Для мезонов с нулевой массой потенциал (IV.69) переходил бы в куло- [c.165]

До сих пор мы считали, что величина мезонного заряда заряженных и нейтральных мезонов может быть различной. Однако еще в 1938—1939 гг. Кеммер предложил так называемую симметричную [c.167]

По аналогии с описанными выше свойствами электромагнитного взаимодействия Юкава предположил, что нуклоны являются носителями некоторых мезонных зарядов — создающих ме-зонное поле (т. е. поле действия ядерных сил). Поскольку радиус действия ядерных сил (го) очень мал, потенциал поля нуклонов должен уменьшаться с расстоянием быстрее, чем потенциал электромагнитного поля. Например, согласно Юкава, он может следовать закону [c.79]

Внешние линии по-прежнему приходят из — оо, уходят в +00 и по дороге нигде не обрываюгся (закон сохранения барионного заряда). Вершина по-прежнему описывает сам процесс взаимодействия, но на этот раз его сила характеризуется не электрическим зарядом е, а мезонным зарядом нуклона gN [c.15]

Если для какой-то частицы (например, как увидим ниже, для я-мезона) нзотоппчески спин Т I, то эта частица встречается в природе в виде триплета (например, я, л я") 2-1 - 1 3. Различным зарядам соответствуют разные значения третьей компоненты Т, =1 Ту например для л = -j- 1, для п" — Т. О, [c.138]

Известно, что вещественное поле может быть сопоставлено частицам, не имеющим электри1 еского заряда. Реальные я-мезоны обладают электрическим зарядом ( в) и им нужно сопоставить комплексное скалярное или псевдоскалярное поле, описываемое [c.166]

Прежде всего в ядерных реакциях имеет место закон сохранения электрического заряда. Полный электрический заряд (точнее, Q Ne —Ne ) ядра А и частицы а всегда равняется полному заряду продуктов реакции В -г Ь, ни в одной из наблюдавшихся реакций не отмечено нарушения этого положения. В процессе реакции возможно превращение протона в нейтрон (или наоборот), но при этом обязательно возникает позитрон или положительный мезон или же исчезает электрон. Образование электронно-иозитронных пар также подтверждает высказанное правило. При записи ядерных реакций формально это выражается в том, что суммы нижних индексов, выражаюш,их порядковый номер — заряд ядра и частицы,— в правой и левой частях уравнения ядерной реакции должны быть равны (см. реакции VH.2 и УП.З). [c.265]

В 1937 г. К. Андерсон и С. Неддермейер (см. 10) в составе космических лучей обнаружили заряженные частицы с массой 206,7 ш , спином S = Vj, с зарядом + е и — ей обладающих временем жизни 2,2-10 сек. Эти частицы были названы [ .-мезо-нами ( х и р. ), и ошибочно им приписывалась роль мезонов Юкавы. Последующие исследования свойств [ .-мезонов показали, что они очень незначительно взаимодействуют с нуклонами — примерно в 10 раз слабее, чем если бы они действительно были квантами ядерного поля, поэтому они не могут выполнять роль мезонов Юкавы. В настоящее время эти частицы называются р, -частицами или +-мюонами. [c.339]

В 1947 г. английские ученые С. Поуэлл, Г. Оккиалини и другие в составе космических лучей открыли я-мезоны (я-мезон — первичный мезон, который, распадаясь, дает мюоны 10). я-мезоны имеют заряд + е и — е, а массы 273,2 т,,, нулевой спин и время жизни 2,55-10 сек.. Несколько позднее (1950) был открыт нейтральный я-мезон (яо), с массой 264,2 т , нулевым спином и временем жизни <2,1-10 сек. В настоящее время известно три сорта я-мезонов я , я ,, они интенсивно взаимодействуют с нуклонами, легко рождаются при столкновении нуклонов с ядрами, т. е. являются ядерно-активными. В наше время считается общепринятым, что я-мезоны являются квантами ядерного поля, которые предсказал X. Юкава, и что они ответственны за основную часть ядерных сил ( 27). [c.339]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

Странные частицы тоже объединяются в зарядовые мульти-плеты, но только центр заряда группы оказывается смещенным на величину S/2 по сравнению с центром заряда нуклонов, или с центром заряда л-мезонов. Мультиплет из тяжелых странных частиц (гиперонов) должен был бы иметь средний заряд, совпадающий со средним зарядом нуклонного дублета. Однако средний заряд гиперонного мультиплета смещен на S/2 относительно центра [c.364]

Антинейтрон п—античастица по отношению к нейтрону. Массы спнп, абсолютная величина магнитного момента и время их жизни равны, но знаки у магнитных моментов п и п противоположны. У антинейтронов магнитный момент совпадает с направлением снина. Барионный заряд для нейтрона В =-1- 1, для антинейтрона В — 1. Нейтрон и антинейтрон могут рождаться в паре (пп) и аннигилируют с испусканием я-мезонов. [c.374]

Здесь Й = 1,05-10-27 эрг-сек — постоянная Планка 2 = 82 — заряд ядра свинца yi = 207т.е = 207-9 -10 г — масса ц-мезона е = 4,8-10" ° СГСЭ — заряд электрона. [c.54]

Теория явления показывает, что первые переходы сопровождаются испусканием электронов Оже, а при переходе из состояния 2р в состояние Is испускаются у-кванты. Так как радиусы р,-мезонных орбит известны, то может быть подсчитана и энергия испускаемых у-лучей. При этом значение ( т)теор оказалось очень чувствительным к функции распределения заряда в ядре. Например, для ядра свинца с точечным зарядом ( т)теор в три раза больше, чем при равномерном распределении заряда внутри сферы радиусом R = ГоА при Го = 1,3- Ю- з см. Поэтому, измеряя (ЕтЬксш можно оценить радиус ядра и найти величину Го. Такие измерения были сделаны в опытах Фитча и Рейн-вотера и дали для Го тяжелых ядер значение 1,20- 10- см, близкое к результату, полученному из опытов по рассеянию быстрых электронов (ср. с 3). [c.555]

Из существования сильного ядерного взаимодействия я-ме-зонов с веществом, выражающегося в захвате я -мезона ядром, следует, что с большой вероятностью должен идти также и обратный процесс рождения л-мезонов при ядерных взаимодействиях. В каких ядерных реакциях может происходить такой процесс и какая энергия должна быть у бомбардирующих частиц Для ответа на эти вопросы необходимо рассмотреть процесс рождения л -мезонов с помощью известных нам законов сохранения энергии, импульса, электрического и ядерного (барион-ного) зарядов. [c.567]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...