Пи -мезоны заряженные образование

Из совпадения порогов образования заряженных и нейтральных я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях следует, что масса я°-мезона приблизительно равна массе заряженного я-мезона. Каково точное значение массы я°-мезона Выше были описаны некоторые способы, позволяющие найти точное значение масс заряженных частиц. В этих способах используются свойства частиц, обусловленные наличием у них заряда. Но как быть [c.578]

G-четность определяется как собственное значение оператора С-четности, равного Сехр (inly) [3]. Она определена только для сильновзаимодействующих нестранных частиц с нулевым барионным зарядом, тем самым это могут быть либо я- и т) -мезоны, либо образования элементарных частиц с S и В, равными нулю. С-четность сохраняется только в сильных взаимодействиях. В отличие от С-четности она имеет определенное значение и для заряженных членов изотопического мультиплета. Сохранение О-четности накладывает целый ряд запретов в сильных распадах элементарных частиц. [c.811]

Прежде всего в ядерных реакциях имеет место закон сохранения электрического заряда. Полный электрический заряд (точнее, Q Ne —Ne ) ядра А и частицы а всегда равняется полному заряду продуктов реакции В -г Ь, ни в одной из наблюдавшихся реакций не отмечено нарушения этого положения. В процессе реакции возможно превращение протона в нейтрон (или наоборот), но при этом обязательно возникает позитрон или положительный мезон или же исчезает электрон. Образование электронно-иозитронных пар также подтверждает высказанное правило. При записи ядерных реакций формально это выражается в том, что суммы нижних индексов, выражаюш,их порядковый номер — заряд ядра и частицы,— в правой и левой частях уравнения ядерной реакции должны быть равны (см. реакции VH.2 и УП.З). [c.265]

Сильные взаимодействия имеют место между нуклонами, антинуклонами, гиперонами, антигиперонами, между л"--, я -, / -мезонами. Сильные взаимодействия не имеют места для леп-тонов. Сильными взаимодействиями обусловлены связи нуклонов в ядре (почему они и называются ядерными взаимодействиями) и процессы образования гиперонов и мезонов при ядерных столкновениях. Основная часть ядерного взаимодействия (ядерных сил), по-видимому, обусловлена л-мезонным обменом между нуклонами в ядре. Поэтому сильное взаимодействие называется также я-ме-зонным взаимодействием. Эти взаимодействия характеризуются следующими законами сохранения электрического заряда, барион-ного заряда, энергии, импульса, спина (момента количества движения), изотопического спина Т и его проекции странности (вытекает из законов сохранения Т , электрического и барионного зарядов), четности. [c.360]

На основании гипотезы об образовании зародышевых пузырьков остановившимися 6-электронами было найдено [12, 16], что зависимость плотности следа частицы от ее скорости Р = и/с и заряда Z имеет вид. ff = a o-Z /Р - Измерение скорости частиц по плотности следов пока не получило широкого распространения. В осповпом, пользуются визуальной оценкой ионизации для различения таких, напр., резко отличающихся др уг от друга по плотности следов частиц, как протонов и я-мезонов, имеющих одинаковые пробеги. При отсутствии магнитного поля импульс частиц оценивают по многократному кулоновскому рассеиванию. [c.249]

Наиболее изучены М., состоящие из ядра водорода и (д,- (г=2,8-Ю- см), (г=2,2см), или К (г=0,8см). Такие М. подобно нейтронам могут свободно проникать внутрь электронных оболочек др. атомов, приближаться к их ядрам и служить причиной многочисл. процессов образования мезомолекул, катализа ядерных реакций, перехвата мезона ядрами др. атомов и т. д. В М. мезоны расположены в сотни раз ближе к ядру, чем эл-ны. Напр., радиус ближайшей к ядру орбиты в М. свинца почти в два раза меньше, чем радиус ядра свинца, т. е. в М. свинца осн. часть времени проводит внутри ядра. Это позволяет использовать св-ва М. с [I- для изучения формы и размеров ядер, а также для изучения распределения электрич. заряда по объёму ядра я - и К -М. используются также для изучения сильных взаимодействий и распределения нейтронов в ядрах (см. Ядро атомное). Образование М. происходит при торможении мезонов, получаемых в мишенях. Захват мезона на мезоатомную орбиту сопровождается выбросом одного из ат. эл-нов, обычно внешнего. Напр., если пучок направить в камеру с жидким водородом, то они постепенно теряют свою энергию в столкновениях с атомами водорода, пока их энергия не станет 1 кэБ, При этом, если они подходят близко к ядру атома водорода и образуют с ним электрич. диполь, поле к-рого не в состоянии удержать ат. эл-н, то атом водорода теряет свой эл-н, а остаётся связанным с ядром (прото- [c.403]

В эл.-магн. процессах с участием адронов и ядер (фоторождении мезонов, рассеянии эл-нов и мюонов на протонах и ядрах, фоторасщеплешш ядер, аннигиляции пары е+е в адроны и др.) важную роль играет сильное вз-ствие. Так, резонансные состояния адронов — резонансы могут возбуждаться фотонами и ярко проявляются, напр., в полных сечениях процесса поглощения фотонов протонами с образованием адронов (рис. 1). Эл.-магн. св-ва и эл.-магн. структура адронов (магн. моменты, распределения зарядов и токов) обусловлены облаком виртуальных ч-ц (преим. пионов), испускаемых адронами. Напр., среднеквадратичный радиус распределения заряда в протоне (электрич. формфактор протона) определяется размерами этого облака и составляет 0,8 10 см. С короткодействующим хар-ром сильного вз-ствия связаны малые размеры адронов и ядер (Л 10 1з см) и тем самым [c.873]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...