Пи -мезоны заряженные время жизни

Кроме обычных элементарных частиц, время жизни которых определяется их нестабильностью относительно электромагнитного (х сек) и слабого (t lO сек) процессов распада, в настоящее время открыто несколько десятков весьма короткоживущих (t 10 сек) квазичастиц, или резонансов, нестабильных относительно сильного взаимодействия. Резонансы, как и обычные частицы, характеризуются массой, барионным зарядом, спином, электрическим зарядом, изотопическим спином, четностью, странностью. Единственным отличием их от обычных сильновзаимодействующих частиц (мезонов и барионов) является очень малое время жизни из-за быстрого распада. Если сравнение резонансов с обычными частицами производить в преде- [c.703]

В последней формуле все известно, за исключением постоянной /. Измерив экспериментально среднее время жизни тг-мезона в рассматриваемом процессе, можно определить значение /, которое, как мы указывали, имеет размерность электрического заряда. Получаемое значение / оказывается много меньше, чем заряд электрона, и может быть выражен в его долях. Именно, получаем, [c.38]

Что касается странности А -мезонов, то, как показывает уравнение (116.10), для Т=1/2 она может иметь два значения X = 1. В соответствии с этим должны существовать дублет частиц с Х= + 1 и Г , равными -1-1/2 и —1/2 (л + и АГ°) и зарядово-сопряженный дублет с 5 = —1 и равными —1/2 и +1/2 К и К ). Здесь К - и Г -частицы являются зарядово-сопряженными в том же смысле, как тг и л , т.е. у них должны быть одинаковые масса, спин, время жизни, противоположные заряды (г и 5) и зарядово-сопряженные схемы распада. Очевидно, что этим условиям удовлетворяют экспериментально наблюдавшиеся и описанные выше К -и -мезоны. [c.278]

В 1947 г. английские ученые С. Поуэлл, Г. Оккиалини и другие в составе космических лучей открыли я-мезоны (я-мезон — первичный мезон, который, распадаясь, дает мюоны 10). я-мезоны имеют заряд + е и — е, а массы 273,2 т,,, нулевой спин и время жизни 2,55-10 сек.. Несколько позднее (1950) был открыт нейтральный я-мезон (яо), с массой 264,2 т , нулевым спином и временем жизни <2,1-10 сек. В настоящее время известно три сорта я-мезонов я , я ,, они интенсивно взаимодействуют с нуклонами, легко рождаются при столкновении нуклонов с ядрами, т. е. являются ядерно-активными. В наше время считается общепринятым, что я-мезоны являются квантами ядерного поля, которые предсказал X. Юкава, и что они ответственны за основную часть ядерных сил ( 27). [c.339]

А"" и Ю). Здесь /С+- и /(--частицы являются сопряженными в том же смысле, как я+ и я", т. е. у них должны быть одинаковые масса, спин, время жизни, противоположные заряды z и 5) и зарядовосопряженные схемы распада. Очевидно, что этим условиям удовлетворяют экспериментально наблюдавшиеся и описанные выше /(+- и /С -мезоны. [c.184]

АНТИБАРИОНЫ — античастицы по отношению к ба-рионам. А. обладают полуцелым спином (являются фер-мионамн) и отрицат. бараонным числом. Электрически за ряж. А. имеют электрич. заряд, противоположный электрич. заряду соотв. барионов. При одинаковой поляризации спинов бариона и А. их магн, моменты про-тивополоншы но направлению. Столкновение А. и бариона может вызвать их аннигиляцию в несколько мезонов. Времена жизни (относительно распада) бари-оиа и его А. совпадают, Распады антинейтрона, антигиперонов и А., соответствующих очарованным и красивым барионам, обусловлены слабым взаимодействием, а А., соответствующих барионным резонансам,— сильным взаимодействием. В рамках составной — кварковой модели адронов А. рассматриваются как связанные состояния трёх антикварков, м. Ю. Хло)юв. [c.104]

Т. к. время жизни пионов велико по сравнению с ядер-ным временем 10" с), в табл. эле.ментарных частиц их условно относят к стабильным частицам. Э.тект-рнч. заряд л -мезона ( = — 1 (т. е. совпадает с зарядом электрона), для л -мезона ( — +1, для л -мезона ( — 0. Спин пионов / = О, т. е. они относятся к классу бозонов. Их внутренняя чётность отрицательна, Р — —1. Частицы с такими характеристиками спина и чётности (/ = О, Р — —1) наз. псевдоскалярными барионное число, лептонное число, странность, очарование, красота пионов равны нулю. Из кваркового состава пионов видно также, что л и л" являются частицей и античастицей по отношению друг к другу, а л тождествен своей античастице (т. е. является u m ннo нейтральной частицей), л -мезон имеет положит, зарядовую чё пность . С — -[-1, Изотопический спин пионов / = 1, т. е. они образуют изотопич. триплет трём возможным проекциям изотопич. спина 1 = +1, 0, —1 соответствуют состояния л+, л , Л", С-чёпшостъ пионов отрицательна, С = —1. [c.583]

Заряд Z гиперядра определяется по ионизации, время жизни X — сравнением с временем ионизационного торможения ядер, распадающихся на лету. Оказалось, что х для разных гиперядер заключено в интервале 10 <х< 10 ° с. Энергия распада Q определяется по кинетической энергии частиц распада, которая подсчитывается по формулам пробег — энергия (см. 110, п. 1). Среднее значение энергии Q для распадов, с вылетом я -мезона, равно примерно 40 МэВ. [c.292]

В Я, ф. э. можно измерять рассеяние ч-ц. Ср. угловое отклонение на ед. путиф <5/рг р — импульс ч-цы). Я. ф. э. можно поместить в очень сильное магн. поле и измерить импульс ч-цы и знак её заряда, что позволяет определить Q, М и V. Достоинства метода Я. ф. э. как трекового детектора ч-ц — высокое пространств, разрешение (можно различать явления, отделённые расстоянием в 1 мкм, что для релятив. ч-цы соответствует временам пролёта 10 с) и возможность длит, накопления редких событий. Методом Я. ф. э. были открыты пи-мезоны, обнаружено вз-ствие я- и К-мезонов после остановки. С помощью Я. ф. э. удалось оценить время жизни яО-мезона, обнаружить распад/ -мезона на 3 пиона, открыть 1,-гиперон, гиперядра, антилямбдагиперон. Методом Я, ф, э, был исследован состав первичного косм, излучения и показано, что, кроме протонов, в нём есть [c.911]

В 1937 г. К. Андерсон и С. Неддермейер (см. 10) в составе космических лучей обнаружили заряженные частицы с массой 206,7 ш , спином S = Vj, с зарядом + е и — ей обладающих временем жизни 2,2-10 сек. Эти частицы были названы [ .-мезо-нами ( х и р. ), и ошибочно им приписывалась роль мезонов Юкавы. Последующие исследования свойств [ .-мезонов показали, что они очень незначительно взаимодействуют с нуклонами — примерно в 10 раз слабее, чем если бы они действительно были квантами ядерного поля, поэтому они не могут выполнять роль мезонов Юкавы. В настоящее время эти частицы называются р, -частицами или +-мюонами. [c.339]

Антинейтрон п—античастица по отношению к нейтрону. Массы спнп, абсолютная величина магнитного момента и время их жизни равны, но знаки у магнитных моментов п и п противоположны. У антинейтронов магнитный момент совпадает с направлением снина. Барионный заряд для нейтрона В =-1- 1, для антинейтрона В — 1. Нейтрон и антинейтрон могут рождаться в паре (пп) и аннигилируют с испусканием я-мезонов. [c.374]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...