Кондо сплавы

Кондо сплавы 225 Коэффициенты [c.492]

Вместо минимума здесь наблюдается монотонное уменьшение удельного сопротивления (см. рис. 5.30). В этом сплаве основной компонент, родий, имеет -зону, поэтому -состояния примеси (железа) не могут считаться локализованными. Однако флуктуации плотности спина усиливаются вблизи примесных атомов и магнитные свойства сплавов сходны со свойствами сплавов Кондо. Примесный вклад в удельное сопротивление аналогичен вкладу от эффекта Кондо, а положительный температурный коэффициент является главным образом следствием сходства между атомами железа и родия и, в частности, между их -зонами [11]. [c.196]

Эффект Кондо — явление аномально сильного взаимодействия электронов проводимости в нормальных металлах с локализованными спинами парамагнитных примесных атомов приводит к минимуму электросопротивления некоторых разбавленных сплавов при низких температурах. [c.289]

В области сверхнизких температур (<20 К) в магнитных и немагнитных аморфных сплавах часто появляется минимум электросопротивления. При охлаждении аморфных сплавов ниже температуры, отвечающей этому минимуму, электросопротивление возрастает пропорционально —1п7. В настоящее время существует два объяснения этой логарифмической зависимости. Первое основывается на положении о наличии локальных изменений в неупорядоченной структуре аморфного сплава [67]. Согласно второму объяснению [68], причиной появления минимума сопротивления является эффект Кондо, возникающий как следствие магнитных взаимодействий. [c.207]

Магнитные сплавы и эффект Кондо. В разбавленных твердых растворах ионов магнитных элементов в немагнитном ме-таллическом кристалле (нанример, раствор ионов Мп в Си) существование обменного взаимодействия между этими ионами и электронами проводимости кристалла имеет важные следствия. Свободный электронный газ в окрестности магнитного иона намагничивается, и зависимость намагниченности от расстояния [c.680]

Рис. 19.23. Сравнение экспериментальных и теоретических результатов длл случая увеличения электрического удельного сопротивления при низких температурах в сплавах Аи — Ре с очень малой концентрацией Ре. Минимум па кривой удельного сопротивления лежит справа от показанного на рисунке участка кривой, в области, где удельное сопротивление увеличивается при более высоких температурах из-за рассеяния электронов на тепловых колебаниях решетки. Экспериментальные результаты взяты из работы Макдональда л др. [24], теоретические данные — из работы Кондо [25].

На рис. 6.11 показано, как ведут себя сплавы, дифференциальная термо-э.д.с. которых не падает до столь малых величин. В этих сплавах присутствует эффект Кондо, проявляющийся при рассеянии электронов проводимости магнитными моментами примеси, такой, как железо или кобальт (см. гл. 5, разд. 5.6). В интервале температур от 1 до 300 К можно получить довольно больщие отрицательные термо-э.д.с. Положительным электродом для такой термопары часто служит сплав с низкой теплопроводностью и малой термо-э.д.с., например N1—Сг, или Ад—0,3 % Ап. В настоящее время считается, что наилучшей примесью для получения хорошей стабильности отрицательного электрода термопары является железо. Сплавы с кобальтом, как оказалось, претерпевают при комнатной температуре структурные превращения, вызывающие изменения термо-э.д.с. Содержание железа обычно выбирают в пределах от 0,02 до [c.293]

КОНДО ЭФФЕКТ — аномальная температурная зависимость электросопротивления сплавов немагн. металлов (Си, А1, Ag, La, Lu и др.) С небольшим кол-вом магн. примесей — атомов переходных (Fe, Сг, Со, V) или редкоземельных (Се, Yb, Tm) элементов. Аномалия состоит в том, что при понижении теми-ры электросопротивление R таких сплавов сначала убывает по закону, типичному для немагн. металлов, а затем при нек-рой характерной темп-ре Г (т е м п - р а К о н-д о) проходит через минимум и далее остаётся конечным при ГОК (рис. 1). [c.438]

КОНДО-РЕШЕТКИ —регулярные решётки, образуемые ионами, металлич. соединениями или сплавами немагн. металлов с парамагн. ионами, в к-рых антиферромагп. обменное взаимодействие электронов проводимости с магн. нонами вызывает ряд характерных аномалий киие-тич,, термин, и магн. свойств (см. Кондо эффект. Антиферромагнетизм). Все эти аномалии можно описать с помощью теории, в рамках к-рой считается, что пере- [c.439]

Рио. в. МФД бинарного металлического сплава благородного металла с переходными 1 — ПМ-фаза 2 — кондо-фаза 3 — СС-фаэа 4 — асиеромагнитнаи фала 5 — ФМ- или АФМ-фаза Т— температура Кондо [c.694]

В завершающем разделе гл. 6 подробно описаны закономерности электросопротивления трех групп аморфных сплавов простой металл—-простой металл, переходный металл — металлоид и переходный металл — переходный металл. Эти закономерности осуждены в рамках основной и модифицированной теории Займана. Для всех аморфных сплавов характерны следующие общие черты большая величина остаточного сопротивления, малая величина ТКС, которая в сплавах с р>150 мкОм-см часто приобретает отрицательное значение, наличие низкотемпературного минимума электросопротивления типа эффекта Кондо. Его появление и выполнение закона 1п Т при температурах ниже минимума — результат совместного действия двух факторов магнитной упорядоченности и атомной разупорядоченностн. [c.19]

Хасэгава с сотр. [68] обнаружили, что при легировании аморфных сплавов Pd—Si ферромагнитными примесями iFe, Со, Сг, Мп в этих сплавах проявляется эффект Кондо. При содержании ферромагнитных примесей в количестве от 0,5% до нескольких процентов при температурах 20—30 К проявляется заметный минимум сопротивления (Лр/рж 10 ). В обычных кристаллических сплавах минимум сопротивления составляет Др/рл 10 l- 10 2 Хасэгава с сотрудниками назвали наблюдаемое ими явление эффектом Кондо в аморфных сплавах. Однако, как показано на рис. 6.29 [45], минимум сопротивления при 20—30 К наблюдается также и в ферромагнитных [c.208]

Термопары из сплавов Кондо в паре собыч-ными термоэлектродами эффективны при измерениях температур ниже водородных. Сплавы Кон.до представляют собой твердые растворы, в которых в обыкновенном металле в очень небольших концентрациях растворены переходные или редкоземельные металлы. Концентрация растворов составляет от нескольких тысячных до нескольких десятых долей атомного процента. Для них характерна очень большая по сравнению со всеми остальными металлами и сплавами термоЭДС (в некоторых источниках ее называют гигантской ). Наиболее исследованы растворы железа, кобальта, марганца, серебра, меди. На рис. 8.6 и 8.7 представлены температурные зависимости полной и дифференциальной термоЭДС для термопар, которые составлены нз термоэлектродов, и.эготозленных из сплава золота с 2,1 ат. % кобальта, н других распространенных гермоэлектродов. [c.225]

Ячеистый т -распад в полностью рекристаллизованных сплавах Fe-Ni-Ti обычно не доходит до конда, так как протекающий одновременно с ним непрерывный распад в теле зерна уменьшает пересы-щенность твердого раствора и приближает систему к равновесию, [c.174]

Резисторы напылялись на ситалловую подложку 48X60 мм через биметаллическую маску на установке УВН-2М-1. В качестве резистивного материала использовался. металло-силицнд-ный сплав МЛТ-ЗМ. Условия напыления давление остаточны.х газов 10 Торр, температура подложки 330°С, скорость кондеи- [c.125]

Важнейшим следствием взаимодействия магии гного иона с электронами проводимости является так называемый эффект Кондо, который заключается в существовании при низких температурах минимума на кривой температурной зависимости удельного сопротивления магнитных сплавов с малой концентрацией магнитных ионов. Этот минимум наблюдался в сплавах Си, Ag, Au, Mg, Zn с примесями r, Mn, Fe, Mo, Re и Os (b кристалле могут присутствовать и другие примеси). Происхождение минимума связывается с обязательным наличием локальных магнитных моментов атомов нримеси. Кондо показал, что аномально высокая рассеивающая способность магнитных ионов при низких температурах является особым следствием динамической природы рассеяния и того обстоятельства, что поверхность Ферми имеет при низких температурах четко очерченные границы. Температурная область, в которой эффект Кондо существен, показана на рис. 19.23. Сколько-нибудь несложного физического объяснения этого эффекта пока не существует, однако первая работа [25] по этому вопросу вполне доступна для понимания. [c.682]

Кондо [10] обратил внимание на то, что в высших порядках теории возмущений ситуация с рассеянием не столь проста. При получении взаимодействия Рудермана — Киттеля мы отмечали, что во втором порядке принцип Паули не играет роли для промежуточного состояния. Это обстоятельство, характерное для физики твердого тела. При вычислении же рассеяния электронов на локализованных моментах соответствующие эффекты, возникающие из-за принципа Паули, не пропадают. Кондо показал, что во втором порядке они приводят к расходимости вероятности рассеяния для электронов с энергией, очень близкой к энергии Ферми. Это в свою очередь приводит к бесконечно возрастающему сопротивлению при стремящейся к нулю температуре. Такой механизм может объяснить давно известный и загадочный минимум в зависимости сопротивления от температуры (фиг. 152) для сплавов, содержащих локализованные моменты. [c.551]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...