Дейтон радиус

Однако, когда аналогичные опыты были сделаны с нейтронами более высокой энергии (90 Мэе), полученными методом срыва дейтона (см. 58), возникли трудности в интерпретации результатов. Оказалась, что радиус ядра, вычисленный из величины полного сечения, не меняется линейно с У Л, а отклоняется в сторону меньших значений для легких ядер. [c.352]

Будем считать, что потенциал ядерного взаимодействия есть потенциал притяжения, который в первом приближении не зависит ни от спина, ни от скорости частиц, а является функцией только расстояния между ними, т. е. обладает сферической симметрией. Оказывается, даже таких общих предположений о виде потенциала достаточно, чтобы получить очень важные сведения о характере ядерного взаимодействия, а именно о его интенсивности и радиусе действия. Эти сведения могут быть получены в результате квантовомеханического анализа экспериментальных данных, касающихся уклон-нуклонного рассеяния и свойств дейтона. [c.487]

Именно так обстоит дело у дейтона. При данном радиусе потенциальной ямы а существует однозначная связь между глубиной ямы V и положением уровня. Так как энергия связи дейтона известна из опыта по его фоторасщеплению, то, определив величину радиуса потенциальной ямы а, можно вычислить интенсивность взаимодействия между нейтроном и протоном. [c.491]

Точное решение волнового уравнения, описывающего относительное движение нейтрона и протона в потенциальной яме подобного вида, приводит к результату, согласно которому волновая функция -ф(г) имеет большую амплитуду в области с размерами (радиус дейтона), заметно большими радиуса действие [c.501]

Волновая функция и радиус дейтона [c.25]

Длина рассеяния является важной характеристикой рассеяния. В рассмотренном приближении (использование простого решения задачи о дейтоне) длина рассеяния совпадает с радиусом дейтона [c.34]

Более строгое рассмотрение показывает, что в дейтоне среднее расстояние между нуклонами больше радиуса действия ядерных аил Го, т. е. часть времени нуклоны проводят вне потенциальной ямы, в области г>Го- В соответствии с этим волновая функция внутреннего движения в дейтоне имеет вид, показанный на рис. 27. [c.88]

Численный анализ траекторий проведен для дейтонов, эмитированных с анода на различных расстояниях от оси пинча с нулевой начальной энергией. Плотность тока считалась не зависящей от радиуса в каждом аксиальном сечении пинча. Считалось также, что напряжение V t) приложено главным образом к ускоряющему промежутку размера d вблизи анода, а напряженность электрического поля Е вычислялась как отношение V/d. Геометрическая форма плазменной колонны соответствовала изображению пинча в мягком рентгеновском [c.189]

Однако в случае быстрого Z-пинча трудно удовлетворить одновременно требованию высокой температуры и достаточной толщины мишени. Действительно, из вышеприведенных соотношений можно, исключая п, получить зависимость длины кулоновского торможения дейтона от температуры и тока разряда, Ь ул осТ / г // , из которой следует, что при заданных значениях тока и радиуса пинча-мишени его необходимая длина (толщина мишени) резко возрастает с температурой. С другой стороны, электротехнические параметры импульсного генератора, питающего пинч, не позволяют создавать пинчи большой длины из-за ограничений на индуктивность нагрузки. [c.192]

Энергия связи является мерой этого превышения (см. рис. 204, б). Таким образом, с точки зрения квантовой механики связанное состояние может существовать только в таких потенциальных ямах, глубина и ширина которых удовлетворяют условию (69.3). Другими словами, нельзя произвольно менять оба параметра потенциальной ямы. Однако oгpaн lчeниЯ, накладываемые на вид потенциальной ямы неравенством (69.3), не слишком сильные. Оказывается, в качестве первого приближения к потенциалу, описывающему свойства дейтона, можно брать довольно широкий круг различных функций, которые должны удовлетворять только одному условию обеспечивать малый радиус взаимодействия, т. е. быстро убывать с расстоянием. Этому условию удовлетворяют, например, следующие функции [c.489]

Можно написать несколько сферически симметричных потенциалов, обеспечивающих малый радиус ядерных сил и известную из зпыта энергию связи дейтона. [c.20]

Болёшой радиус дейтона (т. е. медленное убывание е ) приводит к тому, что в области г>а находится большая часть плош,ади, ограниченной кривой и г). Это означает, что экспоненциальную часть волновой функции можно считать доста- [c.26]

Эксперименты по исследованию свойств двух связанных нуклонов в ядре дейтона также не позволяют однозначно установить закон изменения потенциала поля ядерных сил с расстоянием. Причина заключается в необычайной малости радиуса действия ядёрных сил и очень большой их величине в пределах радиуса действия. В качестве первого приближения к потенциалу, описывающему свойства дейтона можно брать довольно широкий круг различных функций, которые должны достаточно быстро убывать с расстоянием. [c.70]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...