Теплоперенос природа

Известно, что задачи теплопереноса относятся к классу краевых задач, решение которых практически может быть осуществлено на моделях различной физической природы. Несмотря на большое разнообразие моделирующих устройств, следует отдать предпочтение электрическим моделям. Построенные на основе математической аналогии специализированные электрические модели обладают не только возможностью решения уравнений с частными производными (типа уравнений Фурье, Лапласа, Пуассона), но и высоким быстродействием и точностью решения. До настоящего времени многие теоретические и практические вопросы проектирования, производства и эксплуатации электрических моделей с сосредоточенными параметрами освещены в отечественной и зарубежной литературе недостаточно. [c.4]

Основное содержание второй части составляет разработанная автором методика проектирования и построения электрических моделей для моделирования нестационарных тепловых процессов. Излагается методика электромоделирования нестационарного теплопереноса на моделях из сопротивлений по явной и неявной схемам и на аналоговых вычислительных машинах. Методологической особенностью проектирования электрических моделей является строгое математическое обоснование, построенное на теории обобщенных переменных. Такой подход позволяет создать единую базу для проектирования моделей различной физической природы при решении задач теплофизики. [c.5]

При низких температурах (пиже температуры Дебая — G) длина свободного пробега соизмерима с линейными размерами кристалла. Это явление по своей природе аналогично теплопереносу в газах при низких давлениях. Для области низких температур теплопроводность выражена зависимостью вида [c.29]

Попытки получить более универсальные зависимости для расчета теплопроводности ориентированных полимерных систем до сих "пор не увенчались заметны.м успехом, поскольку установление аналитической зависимости между молекулярным весом и степенью ориентации для полимеров с различной химической природой сопряжено со значительными трудностями. Решение этого вопроса может быть достигнуто лишь путем разработки универсальной модельной схемы теплопереноса с учетом всех современных достижений по изучению физико-химических и механических свойств полимеров и сравнения расчетных данных с результатами опытов. [c.36]

Таким образом,. принимая во внимание необходимость уточнения тепловых расчетов котлоагрегатов и результаты проведенных различными авторами исследований, можно наметить следующую общую постановку вопроса при изучении физической природы процессов массо- и теплопереноса на экранных поверхностях нагрева. [c.45]

Переходя к выводу уравнений динамики в напряжениях и баланса энергии г-й компоненты смеси, заметим, что изменение количества движения и полной энергии этой компоненты зависит от двух различных по своей природе связей между данной г-й компонентой и некоторой другой — ]-й компонентой. Первая из этих связей обусловливается силовыми, тепловыми и другими видами взаимодействий между указанными компонентами, как, например, силами трения, в частности вязкостью, давлением, силами сцепления, инерционными силами (присоединенные массы), теплопереносом между компонентами. Вторая заключается во взаимных превращениях компонент вследствие химических реакций, например горения одной фазы в атмосфере другой, или физических переходов (плавление, конденсация и др.) и связанных с ними обменов импульсами и энергиями. [c.71]

Обсуждая природу теплопереноса, нам удалось найти качественное определение понятия о разности температур, имеющего отношение к тепловым взаимодействиям. В то же время мы отметили, что строгое количественное определение температуры будет дано в гл. И, в которой рассматривается так называемая термодинамическая температура. [c.81]

Теплоперенос 74 при переходе мен ду неравновесными состояниями 78 природа 74 Теплотворная способность 292, 397 высшая 296 низшая 296 [c.479]

Как видно из уравнения (9.21), градуировочный коэффициент зависит от удельной теплоемкости среды. Если тепловые потери через оболочку калориметра известны (либо незначительны), в проточном калориметре можно определить удельную теплоемкость текущего вещества при подведении к нему известного теплового потока (обратная калориметрия). Следует отметить, что потери из-за утечки тепла сильно зависят от природы исследуемого вещества и скорости течения среды, так как этими параметрами определяются коэффициенты теплопереноса. Таким образом, для рассматриваемого калориметра также существует проблема, характерная для многих калориметрических методик градуировочный коэффициент определяется при помощи стандартного вещества, свойства которого всегда отличаются от свойств исследуемого объекта. [c.145]

При пониженной тяжести существенное влияние на формирование естественной конвекции могут оказывать малые изменения теплофизических свойств среды, которые в земных условиях являются незначительными. Экспериментальное изучение этого вопроса сталкивается с трудностями, обусловленными множеством недостаточно хорошо контролируемых возмущений при проведении опытов на борту космических аппаратов [1, 2]. Теоретически, изменения плотности жидкой или газообразной среды, обусловленные вариациями температуры, могут индуцировать ее движение в замкнутом объеме даже при отсутствии тяжести это движение имеет акустическую природу и существенно влияет на теплоперенос и рост давления в системе [3]. [c.67]

На использовании закономерностей протекания тепловых процессов основано действие многих теплофизических установок. В РЭА полезные свойства обусловлены закономерностями электрических процессов, однако рассеяние мощности и изменения температуры оказывают заметное влияние на характер функционирования аппаратуры. Поэтому Б моделях РЭА, как и в моделях многих устройств иной природы, приходится учитывать тепловые процессы. Теплоперенос в твердых телах описывается уравнением теплопроводнооти [c.157]

Другими пульсационными характеристиками потока являются температура, плотность и состав (концентрации компонентов). Поскольку эти величины по природе скалярны, их рассмотрение должно быть более простым. Тьен [808] распространил статистические аспекты теории турбулентности на пульсации температуры и статистические закономерности теплопереноса в двухфазном турбулентном потоке. Основываясь на поразительном сходстве между явлениями переноса количества движения и тепловой энергии, он смог установить соотношения между соответствующими статпстпческнлга свойствами динамического и теплового турбу.лентных полей. [c.77]

В настоящее время установлено, что теплопроводность полимеров в общем меньше теплопроводности низкомолекулярных твердых тел. Абсолютная величина теплофизических характеристик у аморфных полимеров всегда ниже, чем у кристаллических. Природу этого явления объясняют [Л. 26] тем, что у кристаллических полимеров, как структур с дальним порядком, механизм передачи колебаний более упорядочен и интенсивен по сравнению с неупорядоченной системой связи макромолекул аморфных полимеров. В то же время в области низких температур порядка 10— 100 К теплоемкость аморфных и кристаллических полимеров с одной и той же химической природой практически одинакова [Л. 41]. Такой температурный характер теплоемкости объясняется тем, что в указанной области температур колебательные движения цепей имеют одинаковую амплитуду в кристаллическом и аморфном состоянии. Инертность воздействия неупорядоченности структуры на процесс теплопереноса в области низких температур характерна и для низкомолекулярных соединений [Л. 35]. При повышении температуры возникают ангармоничные колебания значительной амплитуды с участием самых крупных структурных образований, которые имеют различную природу для аморфных и кристаллических полимеров. Температурная зависимость теплофизических характеристик аморфных полимеров в большинстве случаев носит немонотонный характер с экстремальной точкой в области температуры стеклования 1[Л. 44]. [c.33]

Нали ше двух механизмов конвективной неустойчивости осциллирующего течения, вибрационного и гравитационного, определяет методику эсперимента. В основном каждая серия опытов проводится при некотором постоянном значении гравитационного числа Рэлея Ка (где - разность температур границ слоя, 1г - ширина канала, - ускорение свободного падения). При этом температура теплообменников задается с помощью двух жидкостных термостатов. При пошаговом повышении (понижении) амплитуды колебаний столба воздуха изучается зависимость теплового потока через слой от амплитуды. Порог возбуждения тепловой конвекции регистрируется по критическому возрастанию теплопереноса. При изучении конвективной неустойчивости гравитационной природы (в отсутствие или при слабых вибрациях) измерения проводятся при пошаговом повышении (понижении) разности температур границ слоя. Одновременно с температурными измерениями ведутся визуальные наблюдения и фоторегистрация конвективных структур. [c.22]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...