Безразмерные радиационные параметры

Безразмерные радиационные параметры 531 [c.606]

Пограничный слой, непрозрачная сжимаемая среда 553 ------безразмерные радиационные параметры 532, 533, 539 [c.609]

При идентичности безразмерного уравнения граничной поверхности системы (9-28) и функций распределения на поверхности масштабных радиационных параметров Р-, выполнении геометрического и оптического подобия граничной поверхности. [c.277]

Радиационный механизм распространения пламени в газовзвеси. Влияние излучения на движение газа определяется безразмерным параметром Больцмана = gV gT- Поэтому механизм распространения пламени в газовзвесях, характеризуемый определяющей ролью излучения в прогреве и воспламенении холодной взвеси, возможен, когда температура частиц [c.416]

Безразмерные характеристические уравнения радиационных физических параметров среды н граничной поверхности получаются из (9-12)-—(9-18) путем при-ве-дения к безразмерному виду [c.275]

Из этих выражений следует, что для оценки относительного вклада в перенос энергии конвекции и излучения можно использовать безразмерные параметры тоВо и Во/2то в случаях оптически толстого и оптически тонкого слоев соответственно. Из формул (13.31а) и (13.316) следует, что радиационный тепловой поток может быть мал по сравнению с конвективным даже в том случае, если число Больцмана достаточно мало, так как то 1 в случае оптически толстого слоя и to 1 в случае оптически тонкого слоя. [c.534]

Вводя аналогичным образом безразмерные величины для всех искомых функций и радиационных параметров (путем отнесения их к выбранным масштабным величинам), приведем все уравнения радиационного те лооб-мена к безразмерному В 1ду. [c.271]

Для плотности имеются 2 предела—нижний и верхний. Ниж. предел по плотности связан с образованием т. н. ускоренных, или убегающих электронов. При малой плотности частота столкновений электронов с ионами становится недостаточной для предотвращения их перехода в режим непрерывного ускорения в продольном электрич. поле. Ускоренные до высоких энергий электроны могут представлять опасность для элементов вакуумной камеры, поэтому плотность плазмы выбирается настолько большой, чтобы ускоренных электронов не было. С др. стороны, при достаточно высокой плотности режим удержания плазмы вновь становится неустойчивым из-за радиационных и атомарных процессов на границе плазмы, к-рые приводят к сужению токового канала и развитию винтовой неустойчивости плазмы. Верх, предел по плотности характеризуется безразмерными параметрами Му-раками M=nRjB и Хьюгелла H=nqR B (здесь ср. по сечению плотность электронов п измеряется в единицах 10 частиц/м ). Для устойчивого удержания плазмы необходимо, чтобы числа М и Я не превышали нек-рых критич. значений. [c.120]

На фиг. 13.5 показано влияние излучения на распределение температурил в пограничном слое при Л .= 0,1 в случае холодной стенки. Чтобы проиллюстрировать пределы применимости приближения оптически толстого слоя, на этом графике приведены также распределения температуры для нескольких различных значений параметра g, полученные в результате точных расчетов, в которых радиационная часть задачи решалась при N = 0,1 и Рг = 1 для только излучающей и поглощающей жидкости (т. е. при ю = 0) и для черной стенки. Указанный на этом графике параметр xxjR.ef характеризует безразмерное расстояние от передней кромки пластины. Случай g = О соответствует течению неизлучающей жидкости. Профили температуры, получающиеся при точном решении задачи, расположены между профилями, соответствующими случаю отсутствия излучения и приближению оптически толстого слоя, однако наклон этих кривых на стенке сильно отличается от того, что дает приближение оптически толстого слоя. [c.550]

Подробное исследование влияния на устойчивость течения в вертикальном слое радиационных эффектов и продольного стабилизирующего градиента температуры проведено в работе [6]. Рассматривалась излучающая и поглощающая, несерая и нерассеивающая среда (газ Рг = 0,7) в слое между изотермическими границами разной температуры с учетом их радиационных свойств. Определена зависимость критического числа Грасгофа и параметров критических возмущений от числа Планка, оптической толщины слоя, параметров несерости среды и черноты стенок в широком диапазоне изменения безразмерного продольного градиента температуры. Приводятся также результаты численных расчетов двумерных конвективных структур в слоях конечной высоты эти результаты демонстрируют образование системы вихрей при потере устойчивости основного течения. [c.289]

В квантовой электродинамике, напр., каждый акт вз-ствия изображается вершиной (рис. 1), к-рая в зависимости от направления времени обозначает либо испускание эл-ном (сплошная линия) фотона (волнистая линия), либо его поглощение, либо испускание или поглощение фотона позитроном (сплошная линия, направленная вспять во времени ), либо рождение фотоном пары электрон-позитрон или её аннигиляцию в один фотон (в силу теоремы СРТ поглощение ч-цы эквивалентао испусканию античастицы, поэтому каждому из этих процессов отвечает одно и то же матем. выражение, пропорц. безразмерному параметру elVfi Азт). Для реальных ч-ц каждый из этих процессов запрещён законами сохранения импульса и энергии, поэтому хотя бы одна из ч-ц должна быть виртуальной частицей. Амплитуда рассеяния двух эл-нов, напр., в первом приближении определяется диаграммой рис. 2, а, представляющей собой обмен виртуальным у-квантом. След, приближение соответствует учёту радиационных поправок, обусловленных обменом двумя виртуальными у-квантами (рис. 2,6, в), вз-ствием каждого из эл-нов со своим полем (рис. 2, г, 9) и вз-ствием с виртуальной электрон-позитронной парой из-за поляризации вакуума (рис. 2, е). Каждая из диаграмм 2, б—е содержит две дополнит. вершины по сравнению с рис. [c.803]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...