Число Гартмана критическое

Картина турбулентного течения жидкого металла в поперечном магнитном поле значительно сложнее, чем в продольном поле, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осреднен-ным, так и с пульсационным движением. Воздействие поля на течение проявляется в виде двух взаимосвязанных эффектов — подавления турбулентных пульсаций и эффекта Гартмана. Переход от ламинарного режима к турбулентному в зависимости от числа Гартмана может происходить двояким путем. При малых числах Гартмана картина течения в переходной области близка к картине течения в отсутствие поля. Взаимодействие поля с осредненным течением мало и профиль скорости близок к параболическому. С увеличением числа Re в потоке растут турбулентные пульсации, что приводит к интенсивному перемешиванию жидкости и перестройке параболического профиля скорости в турбулентный. Переход к турбулентному режиму — критический. [c.71]

Смена качественно различных переходных режимов при увеличении числа Гартмана затрудняет подбор простых расчетных формул, охватывающих значительный диапазон изменения параметров. Для предельных случаев — типично критических и типично бескризисных переходов — в работе [26] предложены относительно простые расчетные формулы для коэффициента сопротивления. Для критических переходов используется та же формула, что и для течения в продольном поле (пятая формула в табл. 3.2), но с другими эмпирическими постоянными. [c.72]

Следует заметить, что эмпирическая постоянная Reo в области малых значений числа Гартмана равна критическому значению числа Рейнольдса, определенному по минимуму зависимости X=X(Re, На). С увеличением числа На значения Reo и Re,(p уже не совпадают. В общем случае Reg соответствует точке потери устойчивости ламинарного режима. [c.74]

Как видно, уравнения нейтральных стационарных возмущений (27.2) не содержат параметров Р и Р . Поэтому критическое число Рэлея для монотонной неустойчивости зависит только от трех параметров волнового числа К числа Гартмана М и угла а, характеризующего направление поля. Заметим также, что исключение возмущения поля А (г) не привело к повышению порядка системы (27.2) по сравнению с системой (6.9), (6.10). Это значит, что граница устойчивости (критическое число Рэлея), а также форма нейтральных возмущений скорости и температуры определяются независимо от граничных условий для возмущений поля (эти граничные условия, разумеется, будут необходимы для определения самого возмущения Н г)), [c.190]

Рис. 67. Критическое волновое число в зависимости от числа Гартмана М для тех же случаев, что и на рис. 66.

Значение параметра к, входящего в формулу (28.5), находится из условия минимума К (/г) при фиксированном значении М. Определяемое таким образом значение кт есть функция М. Подставляя кт в (28.5), получим критическое число Рэлея Кт в зависимости от числа Гартмана. Эта зависимость представлена на рис. 72. С увеличением магнитного поля устойчивость монотонно повышается. При слабых полях (М 1), как [c.200]

МОСТИ ОТ числа Гартмана для монотонных возмущений ). Критическое волновое число km с увеличением числа Гартмана монотонно уменьшается. [c.347]

Рис. 77. Критическое число Грасгофа а) и критическое волновое число (б) в зависимости от числа Гартмана I — поперечное поле, 2 - продольное поле

Зависимость от числа Гартмана для трех значений угла раскрытия а, полученная из (5.1), приведена на рис. 2. Профиль скорости при а = 7г/4, = 14.6 = 43.3) изображен на рис. 3. Критическое значение числа Рейнольдса растет с увеличением числа Гартмана и уменьшается с ростом угла а. [c.541]

Наиболее просто влияет на устойчивость движения жидкости, вызванного вращением цилиндров, магнитное поле, параллельное оси, когда магнитное число Прандтля Ргт "= "v/vm <С I- Критическое число Тейлора-при этом является функцией только числа Гартмана На, и при малом расстоянии между цилиндрами эта функция монотонно возрастает при увеличении числа Гартмана ). [c.457]

Турбулентное течение. Поперечное магнитное поле при турбулентном течении взаимодействует как с осредненным, так и с пульсационным движением. Это воздействие проявляется в виде двух взаимосвязанных эффектов — эффекта Гартмана и подавления турбулентности [8, 9, 23, 78]. Последнее приводит к тому, что критическое число Рейнольдса в поперечном поле возрастает и может быть оценено по уточненной формуле [22] [c.57]

Гартмана М нейтральная кривая Н1( ) имеет минимум при не котором значении кт. Критическое волновое число кт находится [c.191]

Различие в поведении поперечных и продольных турбулентных пульсаций в магнитном поле будет наиболее заметно при слабо развитой турбулентности, т. е. при не очень бо.пьшом по сравнению с критическим значением числа Рейнольдса, которое само по указанным причинам зависит от напряженности магнитного поля, а именно возрастает с увеличением числа Гартмана. [c.663]

На фиг. 24-2 области турбулентного и ламинарного течения жидкого металла (ртути) в поперечном магнитном поле разграничены сплошной линией. С увеличением числа Рейнольдса точка перехода смещается в сторону больших магнитных полей. Зависимость критического значения числа Рейнольдса, при котором происходит переход ламинарного течения в турбулентное, от числа Гартмана показана на фиг. 24—7, взятой из работы Г. Г. Брановера и О. А. Лиелау-сиса (сплошная линия). [c.618]

Сравнение с экспериментом. Как уже указывалось, проводящие жидкости, которые могут стать объектом лабораторного эксперимента, имеют такие параметры, что Рт < Р. Поэтому речь может идти об экспериментальной проверке выводов, касающихся лишь монотонной неустойчивости. Такая проверка предпринята в серии работ Накагавы (основные работы [ 2 ]). В этих работах изучалась граница конвективной устойчивости горизонтального слоя ртути в поперечном магнитном поле. Критическая разность температур фиксировалась по кризису теплО передачи. Напряженность поля изменялась в пределах Яо = = 250 н-8000 гг при значениях толщины слоя Л = 3, 4, 5 и 6 см. Таким образом, числа Гартмана были заключены в пределах 6,3 ч-410. Экспериментальные значения критических чисел Рэлея в зависимости от поля приведены на рис. 70 вместе с теоретической кривой Чандрасекара для случая обеих твердых границ (в опытах практически имел место именно этОт случай, так как на свободной поверхности из-за загрязнений возникала неподвижная пленка). [c.197]

Критические числа Рэлея в случае нечетных решений (формула (28.16)) зависят от двух параметров — числа Гартмана и параметра теплового взаимодействия каналов й1х1 . В случае четных решений, как видно из (28.17), критические числа за- [c.206]

Вопрос о влиянии магнитного поля на возникновение термокапиллярной конвекции в плоском горизонтальном слое проводящей жидкости рассматривался в работе Нилда P ]. Как и в случае обычной гравитационной конвекции (см. 27), влияние поперечного магнитного поля оказывается стабилизирующим. В работе получена зависимость критического числа Марангони Вт от числа Гартмана М. При больших значениях М [c.292]

Рис. 138. Минимальное критическое число грасхофа в зависимости от числа Гартмана (Р= 0,02). 7 —продольное поле, 2 —поперечное поле.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...