Гартмана число

При лабораторных опытах с жидкими металлами обычно Rн = 0,01—0,1, а число Гартмана может достигать нескольких сотен в опытах с технической плазмой (температуры порядка 10 К) возможно значение Rн = 1, тогда как число П может быть как меньше, так и больше единицы. [c.207]

Здесь На — число Гартмана, п —безразмерный ко- [c.210]

Рис. 13.9. Профили скорости при различных значениях числа Гартмана

Рис. 13.10. Зависимость максимальной скорости и коэффициента трения от числа Гартмана

Выравнивание профиля скорости с увеличением числа Гартмана ведет к возрастанию градиента скорости у стенки, что вызывает рост силы трения. [c.211]

При больших значениях числа Гартмана (На>3) ШНа 1, поэтому в случае сильного магнитного поля формула (ИЗ) принимает следующий вид [c.212]

Итак, в течении Гартмана возникает магнитная индукция в направлении оси X, относительная величина которой пропорциональна значению магнитного числа Рейнольдса. [c.213]

Решение уравнений проводится следующим образом а) задаются значениями числа Гартмана На и числа Рейнольдса [c.257]

Рейнольдса от числа Гартмана выполненное числен- [c.261]

Гартмана течение 207—214 число 206, 207 [c.298]

Следующим выполняется цикл по В, включающий в себя расчеты длины волны, частоты и стандартной ошибки последовательно для каждой из неизвестных линий (их число равно М). Сначала в этом цикле по формуле Гартмана вычисляется длина волны. Затем определяется разность между частотами (в см ) возбуждающей линии ртути Hg 435,835 нм и рассчитываемой линии СКР. Далее для той же линии СКР вычисляется выборочная [c.135]

Известно так называемое число Гартмана [c.402]

Число Стюарта может быть легко получено как отношение квадрата числа Гартмана к числу Рейнольдса [c.403]

Число Гартмана На представляет собой отношение электрической силы к силе вязкости (Т1 — динамическая вязкость газа). [c.304]

На рис. 7-27 проведены имеющиеся опытные данные для при больших числах Гартмана в логарифмических координатах экспериментальные точки хорошо ложатся на прямую, вытекающую из первой формулы для I. [c.305]

Соотношение силы магнитной вязкости, обусловленной индукционным торможением потока жидкости, и силы вязкого трения характеризуется числом Гартмана [c.63]

Хотя в магнитогидродинамических устройствах часто реализуется ламинарный режим течения, более распространенными являются турбулентные МГД-течения. Обычно под турбулентным МГД-течением понимают такое течение, которое без поля было бы развитым турбулентным. При числе Рейнольдса, стремящемся к бесконечности, и заданном значении числа Гартмана [c.60]

Помимо числа Гартмана обычно вводят безразмерный критерий, называемый параметром магнитного взаимодействия, или числом Стюарта. Он характеризует порядок отношения электромагнитной силы к силе инерции. Его можно представить как комбинацию двух ранее введенных критериев [c.63]

На рис. 3.5 приведены профили скорости для течения п плоском канале, рассчитанные для нескольких значений числа Гартмана по уравнению [c.63]

При больших числах Гартмана (На 1) поток в канале прямоугольного сечения состоит из ядра с постоянной скоростью и окружающих его пограничных слоев, профили скорости в которых зависят от проводимости стенок. Скорость в ядре по- [c.64]

Картина турбулентного течения жидкого металла в поперечном магнитном поле значительно сложнее, чем в продольном поле, ибо в этом случае поле взаимодействует как с осреднен-ным, так и с пульсационным движением. Воздействие поля на течение проявляется в виде двух взаимосвязанных эффектов — подавления турбулентных пульсаций и эффекта Гартмана. Переход от ламинарного режима к турбулентному в зависимости от числа Гартмана может происходить двояким путем. При малых числах Гартмана картина течения в переходной области близка к картине течения в отсутствие поля. Взаимодействие поля с осредненным течением мало и профиль скорости близок к параболическому. С увеличением числа Re в потоке растут турбулентные пульсации, что приводит к интенсивному перемешиванию жидкости и перестройке параболического профиля скорости в турбулентный. Переход к турбулентному режиму — критический. [c.71]

При больших числах Гартмана сильное магнитное поле препятствует возникновению больших пульсаций, вызывающих перемешивание во всем объеме. Кроме того, неоднородное распределение по сечению электромагнитной силы приводит в первую очередь к турбулизации пристенных областей сечения канала. Постепенно с ростом числа Рейнольдса турбулизация, распространяясь к оси течения, охватывает все сечение канала. Профиль скорости перестраивается от более заполненного гарт- [c.71]

Смена качественно различных переходных режимов при увеличении числа Гартмана затрудняет подбор простых расчетных формул, охватывающих значительный диапазон изменения параметров. Для предельных случаев — типично критических и типично бескризисных переходов — в работе [26] предложены относительно простые расчетные формулы для коэффициента сопротивления. Для критических переходов используется та же формула, что и для течения в продольном поле (пятая формула в табл. 3.2), но с другими эмпирическими постоянными. [c.72]

Следует заметить, что эмпирическая постоянная Reo в области малых значений числа Гартмана равна критическому значению числа Рейнольдса, определенному по минимуму зависимости X=X(Re, На). С увеличением числа На значения Reo и Re,(p уже не совпадают. В общем случае Reg соответствует точке потери устойчивости ламинарного режима. [c.74]

Формула (3.14) может быть использована и для расчета коэффициента давления для течения в круглой трубе с проводящими стенками, поскольку увеличение параметра проводимости в круглой трубе по своему действию на коэффициент давления эквивалентно увеличению числа Гартмана. [c.75]

ПОЛЯ индуцированных токов, ослабляющих внешнее магнитное поле (путем уменьшения в расчетах числа Гартмана). При этом автор основывается на формальном математическом сходстве уравнений. В работе [28] на ряде примеров показано, что существенное различие физики процессов в этих течениях не дает основания для такого формального переноса результатов. В свою очередь, полученные им результаты по сопротивлению существенно расходятся с результатами исследования [29], определявшими электромагнитный напор другим способом. Отсюда следует, что вопросы течения жидкого металла в бегущем поле требуют дальнейшего экспериментального и теоретического исследования. [c.78]

Влияние магнитного поля на теплообмен при турбулентном течении связано с двумя гидродинамическими эффектами эффектом гашения турбулентных пульсаций и эффектом Гартмана. Продольное поле вызывает гашение турбулентных пульсаций и переход от более заполненного турбулентного профиля к профилю, менее заполненному, приближающемуся с увеличением числа Гартмана к параболическому. Оба эффекта снижают интенсивность теплообмена. Причем это снижение будет заметным только в определенной области чисел Рейнольдса. В области малых чисел Рейнольдса главную роль будет играть молекулярная теплопроводность конвективный механизм дает незначительный вклад в теплообмен. В области больших чисел Рейнольдса отношение электромагнитных сил к инерционным уменьшается, что приводит к уменьшению влияния поля на гидродинамику и теплообмен. Результаты исследования тепло- [c.78]

Со = FjF i -= aH4ipv . К. ч. можно выразить через Гартмана число На и Рейнольдса число Де Со = Ha jRe. [c.247]

Здесь ц = pov — коэ( )( )ицпент динамической вязкости. При определении величины числа Гартмана в качестве характерного I берется поперечный размер канала. Число Гартмана является основным критерием подобия в таких магнитогидродинамических задачах, в которых существенную роль играют силы вязкости. [c.207]

Различие в поведении поперечных и продольных турбулентных пульсаций в магнитном поле будет наиболее заметно при слабо развитой турбулентности, т. е. при не очень бо.пьшом по сравнению с критическим значением числа Рейнольдса, которое само по указанным причинам зависит от напряженности магнитного поля, а именно возрастает с увеличением числа Гартмана. [c.663]

Экспериментальные исследования. Коэффициент трения магнитогидродинамических потоков в трубах. Число экспериментальных работ, посвяш,енных изучению течения вязкой несжимаемой проводяш,ей жидкости в магнитогидродинамических трубах, сравнительно невелико. Первой из них принято считать работу Гартмана и Лазаруса, хотя отдельные экспериментальные результаты были известны раньше. В этой работе были изложены результаты, полученные при течении ртути в трубах прямоугольного и круглого сечений малого диаметра при наложении на поток попе- [c.429]

Рис.. 3.26. Профили скоростей ири ламинарном течении жидкости ири различных значениях числа Гартмана (йр/(5х = onst).

Влияние магнитного поля на ламинарное течение между двумя неподвижными плоскостями показано на рис. 3.26. Как видно, с увеличением числа Гартмана профиль скоростей становится все более пологим в ядре потока, а сопротивление течению соответственно возрастает вследствие увеличения градиента скорости в пристеночной области. При переходе к турбулентному течению в некоторой области значений чисел Рейнольдса обнаруживается эффект подавления турбулентности, на который впервые обратили внимание Гартман и Лазарус. [c.63]

Проведенный Г. Брановером [47] анализ собственных экспериментов и данных Гартмана и Лазаруса и Маргетройда показал, что зависимость коэффициента сопротивления ё от числа Гартмана М является убываю- [c.63]

Магнитогвдродинамическое течение проводящей жидкости в каналах наряду с гидродинамическим числом Рейнольдса определяется еще двумя безразмерными критериями подобия числом Гартмана и магнитным числом Рейнольдса. [c.62]

Если отношение сторон сечения канала р порядка единицы, то картина течения будет значительно сложнее. Наличие стенок, параллельных полю, влияет на распределение скорости, а следовательно, на среднюю скорость и коэффициент сопротивления. На рис. 3.7 приведена зависимость коэффициента сопротивления к (i ) = 0), умноженного на число Рейнольдса Re, от числа ji для фиксированного значения числа Гартмана На 1 (сплошная линия — расчет по Шерклифу [5], штриховая — интерполирование к известному значению А, Re, при р = оо). [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...