Фазового синхронизма угол

Фазовая самомодуляция 479, 519 Фазового синхронизма угол 499 [c.553]

Требуется удвоить частоту излучения Nd YAQ-лазера (Я = 1,06 мкм) в кристалле KDP. Известно, что KDP имеет rt (X,= l,06 мкм) = п° = = 1,507, Пд (Я = 0,532 мкм) = 2 = 1,5283 и (Л = 0,532 мкм) = п = = 1,48222. Вычислите угол фазового синхронизма 0 . [c.525]

Пусть ф — угол между падающим световым пучком и звуковым волновым вектором, г. е. ф = тг/2 - б,. Поскольку n , дифрагированный световой пучок составляет со звуковым волновым вектором угол, приблизительно равный ф. При этом условие фазового синхронизма (10.3.2) можно записать в виде [c.425]

Угол фу2 является внутренним реальный угол падения в воздухе вследствие френелевского преломления на границе оказывается больше. При < 1 внешний угол приблизительно равен пф -Интересно заметить, что как полоса ДХ(/2, так и угловая апертура связаны с числом акустических длин волн, укладывающихся на длине взаимодействия L (т. е. N = L/A). Если вспомнить, что условие фазового синхронизма (10.3.4) эквивалентно Л = Х/1Д 1, то выражение (10.3.9) для полосы пропускания можно записать в виде [c.426]

Повернем кристалл на угол Д0. Это вызовет изменение показателя преломления п , а из-за необходимости удовлетворить условию фазового синхронизма (12.9.1) изменятся и частоты со, и oj. Новая генерация будет иметь место при следующих изменениях параметров относительно генерации при 9 [c.580]

Если материал обладает синхронизмом, то для соответствующего направления 1с интенсивность преобразованного излучения возрастает пропорционально квадрату пройденного расстояния (см. разд. 3.4). Суммарная интенсивность излучения на выходе из поликристаллического образца такого материала определяется в основном зернами, находящимися в условиях, близких к условиям синхронизма. Следовательно, для того чтобы оценить интенсивность сигналов на выходе из кристалла, надо оценить количество кристаллов, находящихся в условиях, близких к условиям синхронизма. Для оценки их числа вводится угол р, представляющий собой угол между двумя поверхностями индексов показателей преломления, пересекающимися в направлении синхронизма, и 0 - угол между направлением фазового синхронизма и оптической осью. Выражение для излучения второй гармонию после выхода из кюветы для достаточно больших зерен имеет вид [c.92]

Акустооптические элементы основаны иа дифракции светового излучения при взаимодействии с когерентной акустической волной, распространяющейся в световоде. Принцип действия такого акустооптического элемента показан на рис. 9.12. Если ширина световода достаточно велика, то из условия фазового синхронизма следует, что дифракция света будет иметь место, когда угол падения ав удовлетворяет условию [c.438]

Оценим точность, с которой нужно выдержать направление кш в кристалле. Из рис. 1,4, б видно, что фазовая расстройка при уходе от направления синхронизма на угол Лф дается формулой [c.29]

В несколько различных направлениях (хотя и удовлетворяющих условиям фазового синхронизма). Это накладывает верхний предел на длину взаимодействия основного пучка конечного поперечного сечения в кристалле. Данное ограничение можно преодолеть, если возможно использовать угол 0т = 90°, т. е. реализовать случай Ле(2ш, 90°) = Ло(ш). Такой тип фазового синхронизма называется 90°-ным фазовым синхронизмом, и в некоторых случаях его можно получить, изменяя температуру кристалла, поскольку в общем случае Пе и По по-разному зависят от температуры. Подводя итоги проведенному выше рассмотрению, можно утверждать, что в отрицательном одноосном кристалле (с достаточной величиной двулучепреломле-ния) фазовый синхронизм достижим, когда обыкновенный луч на частоте [луч Ех в (8.55в)] соединяется с обыкновенным лучом, имеющим также частоту [луч Еу в (8.55в)], в результате чего образуется необыкновенный луч с частотой 2ш, или в соответствующих обозначениях Ощ + Om->- 2w Этот процесс называется генерацией второй гармоники типа I. В отрицательном одноосном кристалле при наличии фазового синхронизма возможно также существование другого вида ГВГ, называемого процессом типа II. В этом случае обыкновенная волна на частоте ш может соединиться с необыкновенной волной, имеющей также частоту , вследствие чего возникнет необыкновенная волна с частотой 2 , или в соответствующих обозначениях Ощ + [c.500]

Уравнение (8.67) мы будем использовать в последующих разделах как основное. Заметим, что оно было получено в предположении существования скалярного соотношения между векторами риелнн (8.41)], что не является правильным. В действительности же следует использовать тензорное соотношение [см. (8.54)]. Однако можно показать, что, если Ej теперь рассматривать как компоненту поля вдоль некоторой оси, а в выражении (8.41) коэффициент d заменить его эффективным значением i/эфф, то предположение о скалярном соотношении между Р и Е оказывается справедливым. Вообще говоря, величина dзфф представляет собой комбинацию одного или нескольких коэффициентов dim, входящих в (8.54), и углов 0 и определяющих направление распространения волны в кристалле [16] (в— угол, который волновой вектор составляет с осью z, а ф — угол, который проекция волнового вектора на плоскость ху составляет с осью X кристалла). Например, в случае кристалла точечной группы симметрии 42т и фазового синхронизма типа I получаем (/эфф = 36 sin 2< sinG. Однако для простоты записи в соотношении (8.41) сохраним символ d, помня при этом, что на самом деле это эфф, т. е. эффективное значение коэффициента d. [c.506]

Вычислите эффективность преобразования BTopoii гармоники типа I в случае идеального фазового синхронизма, когда это преобразование осуществляется в кристалле KDP длиной 2,5 см, причем падающий пучок имеет длину волны . = 1,06 мкм и интенсивность 100 МВт/см (для KDP п 1,5, йэфф = dse sin 0, = 0,28-10- 2 м/В, где 0 =5О —угол фазового синхронизма). [c.526]

Полезные нелинейные коэффициенты НБН вдвое больше, чем у LiNb03 и в 20 раз выше, чем у гидрофосфата калия КНРО4 [5]. Генерация второй гармоники в кристаллах НБН может быть осуществлена как при комнатной, так и при повышенных температурах. В последнем случае угол фазового синхронизма вфс составляет 90°, и ге- [c.193]

Нелинейные свойства. Определение угла фазового синхронизма 0фс и температурной зависимости выхода второй гармоники для кристалла BajLiNbsOis были проведены на образце в форме кубика с длиной ребра 5 мм [12]. В качестве источника излучения использовался непрерывный ИАГ Nd-лазер, излучающий свет с Я = 1,064 мкм с гауссовым распределением интенсивности в профиле луча. Угол фазового согласования 0фс при 24°С составил 76,8°. [c.246]

Как и в случае переменной инфракрасной частотрл, фазовый синхронизм накладывает ограничения на телесный угол, в пределах которого излучение фиксированной инфракрасной частоты может попадать в нелинейный кристалл и по-прежнему преобразовываться вверх с высокой эффективностью. Фазовая расстройка является функцией угла падения инфракрасного излучения в качестве критерия эффективности преобразования, как и прежде, мы берем условие, что Ai% n/L. На фиг. 6.5 показано, как это условие связано с геометрией фазового синхронизма. Иллюстрируются три случая. В случае, показанном на фиг. 6.5, а, конус инфракрасного излучения лежит симметрично относительно излучения накачки пучки накачки и инфракрасного излучения распространяются под углом к оси Z кристалла, чтобы выполнялось условие синхронизма. То же самое относится к фиг. 6.5,6, за исключением того, что угол принят равным 90°, так что имеет место распространение в плоскости х-у кристалла. Наконец, фиг. 6.5, в иллюстрирует распространение под некоторым углом к оси г, но конус направлений инфракрасных лучей уже располагается несимметрично по отношению к направлению накачки. Каждый из пере- [c.166]

Это можно понять с помощью Рис. 8.7. Угол фазового рис. 8.7, на котором показаны Пересе- синхронизма 0ш в случае чення поверхностей нормалей п.( ). . ГГ. ГГр гГм Пе(2оз,д) плоскостью, содержащей ось одноосном кристалле. [c.499]

Настоящая книга является первой попыткой систематического изложения физических основ работы нового класса приборов нелинейной оптики — преобразователей инфракрасного излучения — в видимом диапазоне. Для удобства читателей, не имеющих специальной подготовки в области нелинейной оптики, монография включает главу (первую) с изложением основных понятий этого раздела физики, необходимых для восприятия предмета. Во второй главе даны общие принципы расчета нелинейно-оптических преобразователей и показано, что с точки зрения формирования изображений каждый преобразователь эквивалентен некоторой линейной оптической системе с эффективными параметрами, зависящими от конфигурации и фазового фронта накачки, ее амплитуды, типа использованного синхронизма. В третьей и четвертой рассмотрены две основные схемы нелинейно-оптических преобразователей — схемы критического векторного и касательного (некритичного) синхронизма. Обсуждаются достоинства и недостатки каждой из них и возможные варианты оптимизации параметров. В последней главе анализируются разные практические аспекты работы преобразователей (спектральные и шумовые характеристики), приведены экспериментальные данные, иллюстрирующие степень соответствия параметров реальных преобразователей основным теоретическим представлениям. Приложения 1 и 3 несут самостоятельную информацию, поскольку в первом приведен новый метод в классической теории аберраций на основе интегрального принципа Гюйгенса — Френеля, а в третьем — расчетные данные по углам разных типов синхронизма. Часть информации дана в компактной форме — показаны эквипотенциальные поверхности угол синхронизма как функция длин волн накачки и инфракрасного излучения. Материал третьего приложения основан на расчетах Г. М. Барыкинского. [c.3]

Для локализации генерационного пучка в пространстве в работе [11] была использована схема с неколлинеарным падением пучков накачки, отличающихся по интенсивности. При четырехпучковом взаимодействии в среде с локальным откликом рассогласование по интенсивности волн накачки приводит к нелинейной фазовой расстройке и уменьшению эффективности взаимодействия [22]. В то же время введение геометрической волновой расстройки за счет неколлинеарных волн накачки позволяет полностью восстановить эффективность процесса [22] при условии, что величина константы взаимодействия у V/+ осталась прежней [23]. Таким образом, при перекосе пучков накачки, различающихся по интенсивности, условие синхронизма накладьшает определенные ограничения на угол прихода сигнальной волны и тем самьхм локализует возможные направления пучков генерации. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...