Фазового синхронизма угол условие

Пусть ф — угол между падающим световым пучком и звуковым волновым вектором, г. е. ф = тг/2 - б,. Поскольку n , дифрагированный световой пучок составляет со звуковым волновым вектором угол, приблизительно равный ф. При этом условие фазового синхронизма (10.3.2) можно записать в виде [c.425]

Угол фу2 является внутренним реальный угол падения в воздухе вследствие френелевского преломления на границе оказывается больше. При < 1 внешний угол приблизительно равен пф -Интересно заметить, что как полоса ДХ(/2, так и угловая апертура связаны с числом акустических длин волн, укладывающихся на длине взаимодействия L (т. е. N = L/A). Если вспомнить, что условие фазового синхронизма (10.3.4) эквивалентно Л = Х/1Д 1, то выражение (10.3.9) для полосы пропускания можно записать в виде [c.426]

Повернем кристалл на угол Д0. Это вызовет изменение показателя преломления п , а из-за необходимости удовлетворить условию фазового синхронизма (12.9.1) изменятся и частоты со, и oj. Новая генерация будет иметь место при следующих изменениях параметров относительно генерации при 9 [c.580]

Если материал обладает синхронизмом, то для соответствующего направления 1с интенсивность преобразованного излучения возрастает пропорционально квадрату пройденного расстояния (см. разд. 3.4). Суммарная интенсивность излучения на выходе из поликристаллического образца такого материала определяется в основном зернами, находящимися в условиях, близких к условиям синхронизма. Следовательно, для того чтобы оценить интенсивность сигналов на выходе из кристалла, надо оценить количество кристаллов, находящихся в условиях, близких к условиям синхронизма. Для оценки их числа вводится угол р, представляющий собой угол между двумя поверхностями индексов показателей преломления, пересекающимися в направлении синхронизма, и 0 - угол между направлением фазового синхронизма и оптической осью. Выражение для излучения второй гармонию после выхода из кюветы для достаточно больших зерен имеет вид [c.92]

Акустооптические элементы основаны иа дифракции светового излучения при взаимодействии с когерентной акустической волной, распространяющейся в световоде. Принцип действия такого акустооптического элемента показан на рис. 9.12. Если ширина световода достаточно велика, то из условия фазового синхронизма следует, что дифракция света будет иметь место, когда угол падения ав удовлетворяет условию [c.438]

В несколько различных направлениях (хотя и удовлетворяющих условиям фазового синхронизма). Это накладывает верхний предел на длину взаимодействия основного пучка конечного поперечного сечения в кристалле. Данное ограничение можно преодолеть, если возможно использовать угол 0т = 90°, т. е. реализовать случай Ле(2ш, 90°) = Ло(ш). Такой тип фазового синхронизма называется 90°-ным фазовым синхронизмом, и в некоторых случаях его можно получить, изменяя температуру кристалла, поскольку в общем случае Пе и По по-разному зависят от температуры. Подводя итоги проведенному выше рассмотрению, можно утверждать, что в отрицательном одноосном кристалле (с достаточной величиной двулучепреломле-ния) фазовый синхронизм достижим, когда обыкновенный луч на частоте [луч Ех в (8.55в)] соединяется с обыкновенным лучом, имеющим также частоту [луч Еу в (8.55в)], в результате чего образуется необыкновенный луч с частотой 2ш, или в соответствующих обозначениях Ощ + Om->- 2w Этот процесс называется генерацией второй гармоники типа I. В отрицательном одноосном кристалле при наличии фазового синхронизма возможно также существование другого вида ГВГ, называемого процессом типа II. В этом случае обыкновенная волна на частоте ш может соединиться с необыкновенной волной, имеющей также частоту , вследствие чего возникнет необыкновенная волна с частотой 2 , или в соответствующих обозначениях Ощ + [c.500]

Как и в случае переменной инфракрасной частотрл, фазовый синхронизм накладывает ограничения на телесный угол, в пределах которого излучение фиксированной инфракрасной частоты может попадать в нелинейный кристалл и по-прежнему преобразовываться вверх с высокой эффективностью. Фазовая расстройка является функцией угла падения инфракрасного излучения в качестве критерия эффективности преобразования, как и прежде, мы берем условие, что Ai% n/L. На фиг. 6.5 показано, как это условие связано с геометрией фазового синхронизма. Иллюстрируются три случая. В случае, показанном на фиг. 6.5, а, конус инфракрасного излучения лежит симметрично относительно излучения накачки пучки накачки и инфракрасного излучения распространяются под углом к оси Z кристалла, чтобы выполнялось условие синхронизма. То же самое относится к фиг. 6.5,6, за исключением того, что угол принят равным 90°, так что имеет место распространение в плоскости х-у кристалла. Наконец, фиг. 6.5, в иллюстрирует распространение под некоторым углом к оси г, но конус направлений инфракрасных лучей уже располагается несимметрично по отношению к направлению накачки. Каждый из пере- [c.166]

Для локализации генерационного пучка в пространстве в работе [11] была использована схема с неколлинеарным падением пучков накачки, отличающихся по интенсивности. При четырехпучковом взаимодействии в среде с локальным откликом рассогласование по интенсивности волн накачки приводит к нелинейной фазовой расстройке и уменьшению эффективности взаимодействия [22]. В то же время введение геометрической волновой расстройки за счет неколлинеарных волн накачки позволяет полностью восстановить эффективность процесса [22] при условии, что величина константы взаимодействия у V/+ осталась прежней [23]. Таким образом, при перекосе пучков накачки, различающихся по интенсивности, условие синхронизма накладьшает определенные ограничения на угол прихода сигнальной волны и тем самьхм локализует возможные направления пучков генерации. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...