Виньетирование

Берде постоянная 619 Видимость 68, 83—86, 91, 96, 99, 100, 103, 105, 120, 140 Видность 51, 52 Виньетирование 322 Волна 25 и д. [c.921]

Рассмотрим теперь зависимость освещенности вдоль изображения щели от способа ее освещения. Соответствие между распределением освещенности вдоль щели и по высоте изображения спектральной линии может искажаться влиянием эффекта виньетирования. Сущность этого эффекта состоит в следующем. Если щель велика по высоте, световые пучки, выходящие из нецентральных участков щели и источника, распространяясь внутри спектрографа под углом к оптической оси, не полностью используются оптической системой прибора. Часть света теряется на оправах объективов и на краях призменной системы (рис. 8, а). [c.21]

Оптическая схема спектральной установки показана на рис. И. Для получения спектрограммы используют кварцевый спектрограф ИСП-22, описание которого дано в задаче 2. Ширина щели берется равной 0,025 мм. Освещение щели при количественном анализе должно быть таким, чтобы совершенно исключалось виньетирование щели и источника света и чтобы освещение по высоте щели было строго равномерным. Наиболее полно этим условиям отвечает трехлинзовая ахроматическая система освещения (рис. 12). Порядок работы при установке линз и источника света на оптическом рельсе указан в описании задачи 2. [c.45]

Повышая температуру лампы путем увеличения тока накала, наблюдают обращение. Устанавливают минимальную ширину щели, необходимую для уверенного наблюдения обращения. При этом может оказаться, что по высоте спектра обращение наблюдается при разных температурах лампы. Это может быть вызвано неравномерным накалом ленты по высоте, а также виньетированием (см. задачу 1), когда свет, идущий от краевых участков изображения ленты в пламени, лишь частично попадает в линзу 4. В этом случае нужно ориентироваться на центральную часть изображения ленты. [c.261]

Если сумма верхнего и нижнею виньетирования равна или больше двух, то пучок срезан полностью. [c.154]

Отсутствие в задании карты V означает отсутствие виньетирования в оптической системе. [c.154]

Для каждого внеосевого пучка задается верхнее или нижнее виньетирование (пять пар вещественных чисел). Например, VB1, VH1, VB2, VH2. .. и т. д.Оператор L (длина волны) имеет формат [c.154]

Виньетирование — частичное срезание какой-либо диафрагмой оптической системы пучка лучей, падающего на входной зрачок. В результат ё виньетирования происходит падение освещенности в части картинной плоскости. [c.233]

Отметим, что соотношение типа (2.16) можно получить для любой другой системы оптически сопряженных плоскостей, не обязательно связанной с выходными зрачками элементов. Однако при оценке аберрационных искажений изображения, формируемого системой, необходимо знать области изменения зрачковых и полевых координат. При этом оказывается, что только в плоскости выходного зрачка системы (и во всех плоскостях входных и выходных зрачков элементов системы) область, через которую проходят лучи, формирующие изображение, — область изменения зрачковых координат — не зависит от положения точки изображения (предмета), т. е. от области изменения полевых координат. Независимость зрачковых и полевых координат в плоскости зрачка заставляет во всех расчетах пересчитывать суммарные аберрации именно в эту плоскость. По этой же причине координаты точки поверхности (плоскости), на которой рассматривают аберрации, были заранее названы зрачковыми. Следует отметить, что независимость координат в плоскости выходного зрачка соблюдается только в первом приближении. На самом деле размеры и форма области в плоскости выходного зрачка, которую занимают лучи, равномерно заполняющие входной зрачок, могут сильно изменяться при удалении полевой точки от оси. Это явление, получившее название аберрационного виньетирования, особенно важно для широкоугольных объективов [39], которые в настоящей книге не рассматриваются. [c.57]

Приведенные вычисления выполнены в предположении отсутствия виньетирования. Если последнее допустимо, диаметр D может быть уменьшен расчет величины диаметра выполняется с помощью указанного выше приема, но с учетом допустимого виньетирования. [c.172]

В каждом случае надо выяснить, какая комбинация значений [ad даст наиболее благоприятные результаты, приняв во внимание при этом величину виньетирования, более значительного в случае больших d, а также и другие привходящие обстоятельства, влияюш,ие на выбор наилучшего решения. [c.188]

Определим величины у, и г/ц. Выходным зрачком трубы Галилея, как и вообще большинства телескопических систем, следует считать зрачок глаза, помещенный в центр вращения глазного яблока, находящегося приблизительно на расстоянии 25 мм от последней поверхности окуляра. Благодаря сильному виньетированию понятие выходного зрачка в биноклях Галилея не имеет определенного смысла. Но для вычисления сумм, имея в виду главным образом исправление аберраций в центре поля зрения и в небольшой области, его окружающей, рационально исходить из указанного положения зрачка. Входным зрачком в данном случае является изображение зрачка всей системой, причем [c.189]

Результаты тригонометрического расчета хода лучей в описанной системе показали, что она может быть доведена до значительных относительных отверстий порядка 1 3,5—1 4 при хорошем исправлении аберраций и вполне удовлетворительных значениях виньетирования. [c.382]

Следует отметить, что чем больше относительное отверстие, тем меньше относительное виньетирование, вызванное тем обстоятельством, что приемник изображения закрывает среднюю часть апертуры пучков, попадающих иа систему. [c.382]

Виньетирование составляет 17% по площади при Wi = 0 19,5% при Wi = 15 22% при tHj = 30 24,5% при = 45 27% при wt — Г 32% при Wi = ГЗО. [c.382]

S, = 0, S , = 0, S, = 0,Q2 S,v = 0,98. Схема такого объектива с f = 20 мм, 1 0,7, 2ш = 10° приведена на рис. V.13, аберрации в табл. V.7. Для этого объектива виньетирование осевого пучка [c.409]

Однако в современных объективах микроскопа, как видно из приведенных выше сводок результатов расчета, удается получить значительно лучшие результаты волновые аберрации для основного цвета не превышают нескольких сотых длины волны. Портят картину красные и синие лучи, у которых эта аберрация достигает нескольких десятых для ахроматов в апохроматах волновые аберрации для всего видимого спектра не превышают 0,05 —0,07Х, что следует считать превосходным результатом. При таких волновых аберрациях нет смысла вычислять 4RX она в пределах 1—2% не отличается от 4RX идеальной системы с такой же численной апертурой. Для зеркально-линзовых объективов следует принимать во внимание наличие центрального виньетирования, кроме того, волновые аберрации этих объективов больше, чем в линзовых, и достигают 0,1—0,2Я — контраст может пострадать в результате этих двух причин на 5—10%, что впрочем мало ощутимо. Однако влияние бликов может оказаться значительным. Если бы -не погрешности изготовления и сборки, было бы невозможно изображение отличить от идеального. [c.421]

Кроме того, при расчете распределения освещенности не было учтено явление виньетирования. В широкоугольных объективах всегда принимаются специальные меры к тому, чтобы виньетирование пучков начиналось с возможно больших углов. Поэтому можно считать, что приведенные вычисления достаточно хорошо отражают истинное положение вещей (если не до самого края поля зрения, то довольно близко к нему, например до 5— Ю от иего). [c.442]

С того момента, когда начинается виньетирование, пропадает преимущество объективов с большой комой в зрачках, ибо благодаря искусственному расширению наклонных пучков виньетирование начинается раньше, чем в нормальных объективах, и падение освещенности наступает быстрее, причем тем быстрее, чем больше усиление освещенности в центральной части изображения. Особенно сильно это явление сказывается в системах с большим относительным отверстием, так как в них виньетирование наступает раньше, чем в объективах с малой величиной входного зрачка. [c.442]

Точечные источники, находящиеся в фокусе оптических систем, создают параллельные или слегка расходящиеся вследствие аберраций пучки. При реальных источниках, обладающих отличными от нуля размерами, угол расхождения пучков зависит от размеров источника и распределения в нем яркостей. Поскольку практически не существует источников света с равномерным распределением яркости, трудно осуществить с помощью оптической системы обычного типа (зеркала, комбинации центрированных линз) равномерное распределение силы света в телесном угле конечных размеров, чего иногда требуют задачи осветительной техники. Если точечный источник вывести из фокуса, то световой пучок расходится, но в общем случае неравномерно. Однако при некоторых условиях можно добиться равномерной силы света после преломления (или отражения) пучка от оптической системы, если только зрачок системы работает всей своей площадью (без центрального виньетирования). [c.469]

Для изогнутого волокна с радиусом кривизны R апертура пучков, проходящих через волокно без виньетирования, опреде- [c.571]

Длина параболоида Ьр является свободным параметром. Длина гиперболоида определяется из условия отсутствия виньетирования всех лучей, отраженных от параболоида, для осевого пучка L 7 0 р/б1- [c.174]

Схема систем второго рода с указанием основных конструктивных параметров показана на рис. 5.13, б. Поскольку плоскость сочленения зеркал отсутствует, удобнее вести расчет по отношению к входной плоскости параболоида. Уравнения формы зеркал систем второго рода аналогичны (5.12), не считая замены / ро на Рр1, Рц на р1 и введения параметров А (расстояние от плоскости 2 = О до переднего края гиперболоида) и со = Ь[/Ьо (отношение максимального радиуса гиперболоида к минимальному радиусу параболоида чтобы избежать виньетирования, следует соблюдать условие со < 1). [c.176]

Определяются оптимальное число пар и длина зеркал (меньшая максимальной) с учетом отсутствия виньетирования пучков внутренними зеркалами, в особенности на выходе системы. Длина всех зеркал для упрощения конструкции берется одинаковой с учетом сдвига плоскостей сочленения зеркал в зависимости от апертурного угла (см. п. 5.14). [c.192]

Если размеры объектива заданы и потери света на виньетирование не допускаются, максимальная осевая сила света достигается при такой кратности телескопа, когда сечение светового пучка точно вписывается в сечение объектива, обычно представляющее собой круг. Эта ситуация пояснена на рис. 1.13, где в одинаковом масштабе изображены сечения двух излучателей а, б) и световых пучков на выходе телескопа (в, г). Заметим, что представленные на рисунке формы излучателей вполне могут соответствовать одному и тому же лазеру при использовании в нем различных схем резонатора. Ясно, что осевая сила света в подобных устройствах не зависит от размеров идеального излучателя и может быть определена по формуле [c.46]

ПЛОСКОСТЬ геометрического изображения объекта О, формируемого линзой, а плоскость Н — плоскость голограммы. Мы предполагаем, что апертура линзы достаточно велика и, следовательно, можно пренебречь эффектами виньетирования. [c.183]

Апертурная диафрагма, а следовательно, и выходной и входной зрачки определяют ширину (отверстие) активных пучков, т. е. влияют на резкость изображения и светосилу инструмента. Однако не от всякой точки предмета лучи, прошедшие через входной зрачок, пройдут через оптическую систему и, следовательно, изобразятся ею. Действительно, пучок от точки М (рис, 14.6) целиксм минует переднюю линзу системы, и точка М не будет ею изображена. Пучок отточки N частично пройдет через систему и даст изображение, но освещенность его будет уменьшена, ибо часть пучка задержится оправой линзы 1 виньетирование). От точки же Q через систему пройдет пучок такой же ширины, как и от осевой точки О. [c.322]

Для наилучшего использования света прибором нередко между щелью и источником света располагают вспомогательную линзу (конденсор), с тем чтобы свет заполнил весь объектив коллиматора. Увеличение размера конденсора, при котором апертура выходящего из него пучка превысит апертуру коллиматора, бесполезно с точки зрения использования светового потока, однако некоторое перезаполнение коллиматора представляет известные преимущества, так как позволяет получить условия освещения, легче поддающиеся теоретическому анализу (уменьшение степени когерентности освещения, см. 22). При больших линейных размерах источника света, расположенного на соответствующем расстоянии от щели, необходимое заполнение коллиматора осуществляется чисто геометрически, без помощи конденсора. Однако и в этих случаях, равно как и при малых размерах источника, нередко применяют конденсоры даже более сложного устройства, с тем чтобы выделить ту или иную часть источника света и обеспечить равномерность освещения щели и равномерность освещенности изображения (устранение виньетирования, см. 89). [c.340]

Рис. 8. Виньетирование щели (а) оправой коллиматорного объектива и устранение виньетирования (б) 1 — источник света 2 —однолинзовый конденсор 3 —щель спектрографа 4 — объектив коллиматора 5 — антивиньетирующая линза

Условие заполнения объектива коллиматора светом выполняется для точки источника, расположенной на оптической оси. Для других точек источника (точка А на рис. 8, а) световые пучки попадают в объектив коллиматора лишь частично. Вследствие этого конец спектральной линии, для которого точка К на щели и точка Л в источнике являются сопряженными, освещен слабее центральных участков линии. Виньетирование устраняется с помощью вспомогательной линзы 5, которая устанавливается непосредственно перед щелью и создает изображение линзы 2 на объективе коллиматора 4 (рис. 8, б). Все лучи, выходящие из одной точки источника и проходящие через одну точку щели, попадают в оптическую систему спектрографа и образуют сопряженную точку в изображении спектральной линии, если нет потерь на других диафрагмах прибора. Освещенности в спектральной линии и на щели оказываются пропорциональными друг другу. Систему освещения, состоящую из конденсора 2 и антивиньетирующей линзы 5, иногда называют двухлинзовым конденсором. [c.23]

Упражнение 2. Исследование условий возбуждения спектральных линий в полом катоде. Интерферометр Фабри—Перо и про-ектируюший объектив удалите с оптического рельса. При помощи конденсорной линзы получите равномерное освещение щели при отсутствии виньетирования (см. задачу 1). Щирину щели установите равной 20 мкм. Сфотографируйте спектр испускания полого катода через ступенчатый ослабитель. [c.85]

Выбирают и юстируют систему освещения щели. При съемках со ступенчатым ослабителем необходимо обеспечить равномерное освещение щели по высоте. Для этого лучще всего пользоваться трехлинзовой системой (см. задачу 3). Можно также освещать щель без линзы. Однако при этом нужно проверить, не искажается ли равномерность освещения спектральной линии по высоте за счет виньетирования (см. задачу 1). [c.275]

Оператор V (геометрическое виньетирование) задает виньетирование пучка лучей на апертурной диафра1ме. Геометрическое виньетирование показьшает, какая часть пучка по отношению к половине диаметра диафрагмы срезается сверху и снизу. [c.154]

Вещества горючие — см. Горючие ае-щеетва Взаимоиндукция 333 Вибрационная звукопсредача 263 Винтовые окуляр-микрометры 245 Виньетирование 233 Вихревая нить 513 [c.534]

НИН линейного поля лупы. Зрачок глаза. В большинстве случаев в передней фокальной плоскости Л. нет нолевой диафрагмы, поэтому поле Л. резко не ограничивается. Оправа Л. является вильетнрующей. У гл. поле Л. 2 в пространстве ниобра>кений при отсутствии виньетирования определяется лу чом, идущим через верх, край Л. и верх, край глаза (рис. 2), т. е. Ig а) = /)л—1>гл)/2 , [c.615]

В общем случае плоскости объекта О1О2 и контура 5x52 не совпадают и имеет место виньетирование (с шириной кольца ВВ1, рис,). -Еслп же плоскость 5x52 совмещена с плоскостью объекта, граница П. резка. Этого стараются добиться во мн, телескопах, зрительных трубах и др., помещая полевую диафрагму в фокальную плоскость объектива. [c.7]

Более подробное исследавание вопроса показывает, что строение наклонных пучков вследствие виньетирования, вынужденного нли созиательного, несколько сложнее. [c.169]

Рассмотренные до сих пор два типа объективов — апланаты и кинопроекционные еще нельзя считать настоящими фотографическими объективами. Ни тот ни другой не исправлены в отношении кривизны изображения. В апланатах коэффициент кривизны Siv равен приблизительно 0,80 в светосильных объективах второго типа этот коэффициент еще больше он превышает единицу, доходя до 1,2—1,4. Такие объективы, естественно, обладают малыми углами поля, и лишь малое синосительное отверстне и сильное виньетирование дали возможность добиться от них углов поля зреиня, позволяющих снимать группы людей или ландшафты. Кинопроекционные объективы (к которым следует еще отнести объективы Пецваля, отличающиеся от описанных только тем, что в одном из компонентов, обычно во втором, линзы разделены воздушным промежутком) могли применяться лишь в качестве портретных, давая очень резкое изображение лица [c.232]

Репродукционные объективы большой апертуры с небольшим углом поля зрения могут быть получены из двух светосильных объективов, поставленных HanpojHB друг друга передними частями в этом случае апертура репродукционного объектива в целом равна апертуре одного нз составляющих объективов. Угол поля зрения таких комбинаций мал, так как ход главных лучей нарушен и положение зрачка всей системы не совпадает с положением зрачков половинок, что приводит к сильному виньетированию наклонных пучков и некоторому ухудшению коррекции аберраций этих пучков, особенно астигматизма. [c.314]

Медиальные системы получили весьма ограниченное распространение. Г0 может быть объяснено тем, что они обладают одновременно всеми недостатками рефракторов (больщие диаметры линз, требующие высокой недостижимой на практике степени однородности стекла) и зеркально-линзовых систем (малый коэффициент отражения зеркал, наличие центрального виньетирования, которого можно избежать ценой введения некоторой децентрировки, как это выполнено на второй схеме рис. 1V.15). [c.359]

Система Шварцшильда практически крнцентричиа. Одновременное исправление сферической аберрации, комы и астигматизма является крупным преимуществом этой системы недостатком — большое центральное виньетирование, доходящее до 45 % по диа- [c.410]

Вследствие очень большого относительного отверстия голографических объективов трудным является получение малых сферических и хроматических аберраций. Снижение аберраций часто достигается использованием большого числа линз. Однако в объективах, работающих в когерентном свете, микроскопические дефекты на поверхности и в толще линз вызывают рассеяние света, приводящее к интерференционным помехам. Снижение сферических и хроматических аберраций в обычных кинофотообъективах часто достигается введением в объективы диафрагм, что вызывает виньетирование, т. е. исключение лучей света, проходящих через периферию зрачка и формирующих изображение по краю поля. Такой [c.128]

Оптика (1976) -- [ c.322 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.233 ]

Введение в экспериментальную спектроскопию (1979) -- [ c.24 , c.145 , c.338 ]

Прикладная физическая оптика (1961) -- [ c.13 , c.17 , c.19 ]

Оптика (1986) -- [ c.351 ]

Дифракция и волноводное распространение оптического излучения (1989) -- [ c.141 , c.142 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.233 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.183 ]

Общий курс физики Оптика Т 4 (0) -- [ c.94 ]

Теория оптических систем (1992) -- [ c.99 , c.233 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...