Вязкость вязкость воздуха как функция

Она изменяется в функции от разности давлений 8р до и после дросселя, так как с изменением бр меняется скорость течения V и изменяется величина Re=dv/v. Здесь V — кинематический коэффициент вязкости воздуха, равный у = 1/р. [c.245]

Проще принимать жидкость за однородную среду, характерной особенностью которой является то, что в со тоянии равновесия в ней не могут существовать тангенциальные усилия в с. учае же движения друг относительно друга смежных слоев тангенциальные усилия имеют место. Эта особенность является следствием внутреннего трения или так называемой вязкости жидкости. Вязкость воздуха мала, и в большинстве случаев ею можно пренебрегать однако иногда вязкость имеет чрезвычайно большое значение, и во всяком случае она оказывает определенное влияние на характер движения жидкости даже и тогда, когда движение происходит точно так же, как и в невязкой жидкости. Другой характерной особенностью жидкости является ее сжимаемость, которой можно пренебречь в случае капельной жидкости, но которая чрезвычайно важна для газа. Плотность воздуха, вообще говоря, следует рассматривать как функцию давления и температуры, но изменения давления в потоке жидкости около тела очень малы, и ими можно пренебречь, приняв плотность воздуха постоянной. Однако это допущение может быть принято лишь для скоростей потока ниже скорости звука. При скоростях порядка звуковой приходится принимать во внимание сжимаемость воздуха. Эти соображения повели к представлению о воздухе, как об идеальной жидкости, т. е. как о несжимаемой и невязкой среде. Теория движения жидкости—гидродинамика и аэродинамика—основывается главным образом именно на этом предположении, и получаемые отсюда выводы во многих случаях являются очень ценными. Однако теория идеальной жидкости приводит к парадоксальному заключению, что тело, движущееся в идеальной жидкости, не испытывает никакого сопротивления. [c.10]

Режим обтекания профиля при опытах оценивался числом Рейнольдса, вычисленным по средней скорости потока в решетке, хорде профиля и вязкости, определенной при температуре воздуха на входе в решетку. Средняя скорость потока в решетке w p определялась как среднеарифметическая из скоростей на входе и выходе из решетки. Скорость выхода потока из решетки определялась с помощью газодинамических функций по измерявшимся в опытах полным и статическим давлениям на выходе, а скорость потока на входе в решетку wi находилась по скорости выхода Шз и измеренному в опытах углу выхода потока из решетки [c.65]

Чтобы исследовать влияние вязкости на колебания воздуха, заключенного в сосуде сферической формы, нужно заменить функции /п> входящие в формулы (18) 361, через 1/ , так как скорость в начале координат конечна. [c.834]

Пример 2. Еслн частицы цепи совершают не поперечные, а продольные колебания, то влияние сопротивления воздуха будет меньше, чем в предыдущем случае, в то время как влияние вязкости или неабсолютной упругости будет более за.четным. Предположим, что вязкость можно смоделировать системой сил, препятствующих сжатию или растяжению нитей между смежными частицами, причем каждая сила пропорциональна относительной скорости двух частиц, между которыми происходит взаимодействие. Докажите, что диссипативную функцию В можно представить в виде Б --= к х — у )" , где х, у — абсциссы каких-либо двух смежных частиц. [c.273]

На рис.4.21 представлены графики изменения функции Н, О )/ (О, О ) и (1, )/ (1,0). Как видно из графиков, в области 0,1 силы вязкости оказывают существенное влияние на объемы эжектируемого воздуха. [c.220]

Доказанная выше знаменитая теорема Лагранжа о том, что свободное от вращений движение однородной идеальной жидкости, находящейся под действием силового поля, обладающего силовой функцией, никогда не может получить вращений, не согласуется, однако, с действительностью. Правда, не существует совершенно идеальных жидкостей, но во многих случаях вязкость все же так мала, что возникает вопрос каким образом столь незначительные причины, как вязкость воздуха, воды и т. п., могут вызывать столь большие наблюдаемые изменения в явлениях движения Дело в том, что теорема Лагранжа на самом деле в самой широкой мере справедлива везде там, где действием трения можно пренебречь, а это возможно, как мы подробно видели в Хз 55, внутри жидкости, но не в тонком слое вдоль пограничной поверхности жидкости, в котором действия трения становятся значительными даже у весьма маловтзких жидкостей. Здесь, где необходимое условие — отсутствие трения — не соблюдается даже приближенно, теорема Лагранжа не имеет места. Как мы упоминали уже в № 55, указанный пограничный слой при некоторых условиях может оторваться от пограничной поверхности, попасть внутрь жидкости (почти не обладающей трением) и полностью изменить здесь состояние движения. Вообще, решение вопроса о справедливости теоремы Лагранжа в существенном сводится к выяснению, имеются ли в рассматриваемой области жидкости такие участки, в которых справедливы предположения об отсутствии трения, отсутствии врашений и об однородности жидкости. [c.114]

Электротехнические масла также передают теплоту, но по функциям отличаются от описанных выше. Электротехнические масла отводят теплоту, выделяющуюся в электрических трансформаторах, выключателях и пускателях электродвигателей. Они действуют так же как электроизоляционный материал. Для эффективного расссеяния теплоты вязкость электротехнических масел должна быть низкой, чтобы в масле могли легко возникать конвекционные токи, обеспечивающие максимальный охлаждающий эффект. Трансформаторное масло и масло для электрических выключателей, которые используют в установках, расположенных на открытом воздухе, иногда эксплуатируют при очень низких температурах. При этом важно, чтобы масло оставалось текучим для сохранения его охлаждающей способности. В данном случае используют масла нафтенового класса, имеющие низкую точку застывания и хорошие вязкостные свойства при низкой температуре. Электротехнические масла всегда хорошо очищают, чтобы обеспечить требующийся длительный срок службы без использования присадок. [c.79]

Эффект вязкости, заключающийся в изменении движения воздуха, соприкасающегося с колеблющимися твердыми телами, можно лучше всего понять из решения задачи, данного Стоксом для весьма простого случая. Предположим, что бесконечная плоскость уг совершает гармонические колебания в направлении у. параллельном самой плоскости. Так как движение происходит влоль параллельных слоев, то и и ге равны нулю, и переменные величины являются функциями только от л . Первое из уравнений (13) 345 показывает, что давление постоянно соответствующее [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...