Спонтанное деление

Принимая вылет трех нейтронов на одно спонтанное деление и пренебрегая самопоглощением, по формуле (6.86) легко определить плотность потока нейтронов на поверхности непоглощающей сферы плутония массой 1000 а [c.226]

Плотность потока и мощность эквивалентной дозы нейтронов спонтанного деления от сферы массой 1000 г, рассчитанные без учета самопоглощения [23] [c.226]

Условие возможности спонтанного деления ядра на два осколка с массовыми числами и выразится неравенством [c.100]

С этой точки зрения периодическая система элементов может быть продолжена за счет трансурановых элементов примерно до элемента с Z = 137. Однако здесь не учтена нестабильность ядра относительно спонтанного деления и других видов превращений. [c.147]

Радиоактивные ядра дополнительно характеризуются типом радиоактивного превращения (а- или р-распад, спонтанное деление и др.), периодом полураспада, энергией испускаемых частиц и т. п. [c.25]

В настоящее время известно много процессов, происходящих самопроизвольно, спонтанно. Эти процессы называются радиоактивными, так как они протекают по законам радиоактивного распада. К числу радиоактивных процессов относятся а-распад, р-распад (включая 7(-зах ват), у-излучение, спонтанное деление тяжелых ядер, а также испускание запаздывающих нейтронов и протонов. [c.101]

Оба закона сохранения справедливы и в ядерных превращениях типа радиоактивных распадов р-распад, а-распад, /(-захват, спонтанное деление (табл. 22), а также в любых других взаимодействиях (см. часть третью). [c.259]

Своеобразными источниками нейтронов являются некоторые трансурановые элементы, для которых велика вероятность спонтанного деления с испусканием нейтронов деления (см. 44, п. 5 и 49, п. 2). Ри и Ат используются также как источники а-частиц для приготовления нейтронных источников типа (Ро + Be). [c.286]

Нейтроны получают при помощи нейтронных источников [(а, п),- (у, п)-.реакции, спонтанное деление], на ускорителях [(а, n),- d, п)-, (y, п)- и (р, л)-реакции] и в ядерных реакторах. [c.355]

Вероятность спонтанного деления определяется величиной Z /A. Чем меньше 2 /Л, тем меньше вероятность спонтанного [c.371]

Оценки, сделанные по формуле (44. 10), приводят к очень большим значениям периода полураспада для спонтанного деления (т 10 0 лет), что указывает на чрезвычайную трудность экспериментального наблюдения этого явления. [c.397]

Для регистрации спонтанного деления изготовили специальную многослойную камеру деления (рис. 170), пластины которой были покрыты тонким слоем окиси урана (10— [c.397]

В первых опытах, выполненных без нейтронного источника было зарегистрировано небольшое число (в среднем шесть в час) ионизационных импульсов, величина и форма которых оказались сходными с величиной и формой импульсов, вызванных осколками вынужденного деления. Эти импульсы естественно было приписать спонтанному делению. [c.397]

В настоящее время спонтанное деление обнаружено и изучено для очень большого числа тяжелых ядер, начиная с тория и кончая 101-м элементом. Установленные при этом закономерности существенно помогают при идентификации новых изотопов трансурановых элементов (см. 50). [c.398]

Впервые нейтроны, испускающиеся при спонтанном делении, были зарегистрированы в 1941 г. Ферми при конструировании первого ядерного реактора. Измерения показали, что при спонтанном делении урана испускаются а один акт деления v = = 2,2 0,3 нейтрона. Более точные измерения, выполненные в 1952 г., дали значение v = 2,5 0,2 (подробнее о величине v для разных ядер см. п. 7). [c.398]

Кроме того, асимметричное деление наблюдается при вынужденном делении всех элементов, начиная с Th, если оно производится частицами не очень высокой энергии, а также при спонтанном делении тяжелых ядер. [c.400]

В 43, п. 1 и 44, п. 5 были описаны первые опыты по определению числа вторичных нейтронов, испускаемых в процессе вынужденного и спонтанного деления. В этих опытах, выполненных в 1940—1941 гг., было получено приближенное значение равное (для обоих случаев) v = 2,2 0,3. [c.402]

При изучении спонтанного деления источника нейтронов и коллиматора нет.) [c.403]

Делением называется реакция расщепления атомного ядра (обычно тяжелого) на две (иногда на три) примерно равные по массе части (осколки деления). Тяжелые ядра (Z>90) делятся как после предварительного слабого возбуждения атомного ядра, например в результате облучения его нейтронами с энергией Тп 1 Мэе, а для некоторых ядер даже тепловыми нейтро-на ли (вынужденное деление), так и без предварительного возбуждения, т. е. самопроизвольно (спонтанное деление). [c.410]

Мгновенные нейтроны испускаются движущимися осколками, запаздывающие — остановившимися продуктами деления после предварительного р -распада. Спектр мгновенных нейтронов делен передается полуэмпирической формулой /(Т) 2Т, запаздывающие нейтроны образуют несколько моноэнергетических групп. Описанные свойства в равной мере относятся к вынужденному и к спонтанному делению. [c.411]

Как известно, периодическая система элементов, встречающихся в природе, заканчивается 92-м элементом — ураном. Это обстоятельство отнюдь не связано с принципиальной невозможностью существования элементов с 2 > 92 — трансурановых злементов, а обусловлено уменьшением периодов а- и р-распада и спонтанного деления с ростом Z. [c.413]

Систематическое изучение свойств радиоактивных ядер показывает, что периоды а- и р-распадов и спонтанного деления для элементов с Z > 92 должны быть много меньше возраста Земли. В связи с этим первоначально возникшие трансурановые элементы постепенно вымирали и в настоящее время отсутствуют в природе. [c.413]

Третья задача исследования трансуранов — идентификация изотопа — решается сопоставлением обнаруженных для него свойств с существующими эмпирическими закономерностями их изменения в зависимости от Z и Л. К числу таких свойств относятся энергия и период а- и р-распадов, период полураспада спонтанного деления и др. (см. 50). Для этой же цели могут служить сведения о процессе накопления изотопов в реакциях типа (47. 1) в зависимости от времени облучения и о выходе данного изотопа в зависимости от энергии бомбардирующей частицы, а также методы непосредственного масс-спектроскопического анализа. [c.415]

Здесь объем У=52,5 см определяют исходя из плотности Рп зэ при нормальной температуре р=19 г/см (при этом радиус сферы R— 2,212 см). Если принять энергию нейтронов спонтанного деления н = 2 Мэв/нейтрон, то, учитывая, что 2,8 мбэр ч соответствуют 20 нейтрон см -сек) (см. табл. 2.11), легко рассчитать эквивалентную мощность дозы Например, для рассматриваемого случая Ра= (0,67-2,8)/20 = 0,С94 мбэр/ч. [c.226]

В декабре 1938 г. и январе 1939 г. О. Ган и Ф. Штрасман открыли реакцию деления ядер урана под действием нейтронов на два ядра-осколка средней массы. В 1939 г. Ф. Жолио-Кюри, Э. Ферми и другие установили, что в одном акте деления ядра урана число испускаемых нейтронов составляет в среднем 2—3. В том же году Л. Мейтнер, О. Фриш, Ф. Жолио-Кюри установили факт, что при захвате медленных нейтронов ураном последний испускает ядра-осколки деления с общей кинетической энергией около 200 Мэе. Все это создало возможность осуществления цепной ядерной реакции. В 1939 г. Я. И. Френкель и независимо И. Бор и Дж. Уйлер создают теорию деления атомного ядра-капли. В 1940 г. Г. И. Флеров и К- А. Петржак открыли явление спонтанного деления ядер урана, протекающее с полупериодом lQi лет. [c.12]

Процесс деления атомных ядер представляет собой расщепление ядра на два (редко на три) осколка, происходящее самопроизвольно или под действием бомбардирующих частиц. Масса и атомный номер каждого осколка составляют примерно только половину массы и атомного номера исходного ядра. Деление на три осколка (имеются три варианта) наблюдается с вероятностью в 300 и в миллион раз меньшей вероятности деления на два осколка. Деление ядер урана под действием нейтронов было открыто в 1938—1939 гг. О. Ганом и Ф. Штрассманом. Спонтанное деление ядер урана было открыто советскими физиками Г. Н. Флеровым и К- А. Петржаком в 1940 г. [c.292]

Существование спонтанного деления атомных ядер урана предсказанного теорией, было открыто экспериментально в 1940 г. советскими физиками Г. Н. Флеровым и К- А. Петржаком. Первоначальная оценка периода полураспада при спонтанном делении приводила к значениям п К) - — 10 лет, в то время как период полураспада с испусканием а-частиц составляет только 4,5-10" лет. [c.294]

Выше мы рассматривали спонтанное и вынужденное деление ядер на две части как наиболее вероятное деление. При оценке некоторых количественных соотношений (VIИ.4) для простоты расчетов мы принимали деление симметричным (fe = /а)- В действительности при спонтанном делении, а также при делении, вызванном тепловыми нейтронами и нейтронами с энергией в несколько мегаэлектрон-вольт, обычно образуются асимметричные осколки с массами в отношении 3 2. Неодинаковой оказывается и энергия осколков более легкий осколок приобретает большую энергию. Обозначим через Su < 2, М- , М , и соответственно энергии, массы и скорости осколков. Используя закон сохранения импульса, [c.306]

Синтез ядра 324—325 Синхротрон 70 Синхрофазотрон 71 Система центра инерции 266—267 Слабого поля случай 120 Слабое взаимодействие 361 Смещенные мультиплеты 364 Совпадений метод 343 Соотношение неопределенностей 75 Сопряжение зарядовое 351 Составное ядро 274 Спин нуклонов 107—ПО Спин-орбитальное взаимодействие 136, 186—188 Спнральпость 248 Спонтанное деление 100, 292, 298 Средняя длина пробега 24 [c.395]

В этой главе будут рассмотрены а-распад, 3-распад и у-излу-чение естественно-радиоактивных ядер. а-Распад,, р-ра пад и Y-излучение иокусственно полученных радиоактивных изотопов, спонтанное деление тяжелых ядер и испускание запаздывающих нейтронов будут рассмотрены в части второй. [c.101]

В 42 было показано, что путем туннельного перехода может происходить самопроизвольное деление ядра без предварительного возбуждения. Этот процесс, называемый спонтанным делением, подобен процессу а-расиада. Осколки деления просачиваются через потенциальный барьер, образующийся при первоначальной деформации делящегося ядра (см. рис. 150). [c.396]

Характеристики спонтанного деления очень близки к характеристикам вынужденного деления, происходящего при малых энергиях возбуждения. Так, например, оба вида деления характеризуются резко двугорбой кривой выхода осколков в обоих случаях испускаются нейтроны деления и мгновенные у-лучи (со сходными энергетическими спектрами). [c.398]

Сравнение значений v для вынужденного деления Pu239 спонтанного деления (в обоих случаях делится одно и то же ядро Pu2 ) показывает, что v растет с энергией возбуждения ядра. Этот вывод подтверждается результатами измерений V при делении ядер нейтронами с энергией 14 Мэе. В этом случае v для ядра возрастает до [c.404]

Точнее говоря, они имеют ненаблюдаемо большой перпод полураспада для спонтанного деления. [c.410]

С уменьшением параметра деления Z jA. Вынужденное деление происходит практически мгновенно (т а сек). Период полураспада для спонтанного деления меняется для разных ядер в очень широких пределах (от ilO лет для gsNp до нескольких десятых долей секунды для далеких трансурановых элементов). Период полураспада уменьшается с ростом параметра 2, IА. [c.411]

Вынужденное деление слабовозбужденных ядер и спонтанное деление происходят не симметрично отношение масс легкого и тяжелого осколков равно примерно /з (двугорбая массовая кривая). При повышении энергии возбуждения деление постепенно симметрируется, и кривая распределения осколков по массам становится одногорбой. [c.411]

Основные свойства процесса деления могут быть объяснены при помощи элементарной теории, развитой Н. Бором, Дж. Уил-лером и Я- И. Френкелем на основе капельной модели ядра. Теория позволяет вычислить Q, понять роль параметра деления Z jA, объяснить природу спонтанного деления. [c.411]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...