Спектральные представления пространственно-временной

Ниже рассматриваются некоторые результаты численной оценки влияния априорных данных, представленных климатическими моделями различного пространственно-временного осреднения, на точность решения задачи термического зондирования атмосферы, а также кратко анализируется эффективность использования региональных моделей при интерпретации спутниковых спектральных измерений в реальных условиях. Более подробно этот материал изложен в [12, 13, 14]. [c.213]

Остановимся теперь вкратце на уравнениях, которым должен удовлетворять пространственно-временной характеристический функционал поля скорости. При этом, кроме рассмотрения такого функционала в его обычном пространственно-временном представлении Ф[0(ле, )], мы введем еще следующие три спектральных представления [c.628]

Переход в уравнении (28.56) к какому-либо из трех спектральных представлений (28.51) — (28.53) пространственно-временного характеристического функционала поля скорости может быть осуществлен вполне аналогично приведенному в предыдущем пункте выводу уравнения (28.38). Приведем только окончательные результаты аналогами уравнения (28.56) для функционалов (28.61) — (28.53) оказываются [c.630]

Укажем теперь динамические уравнения для пространственно-временного функционала 2 [6 (дс, 1), (х, Щ и его спектрального представления Л[г(й, О 01 вывод которых аналогичен выводу [c.636]

Рассмотрим, наконец, совместный пространственно-временной характеристический функционал поля скорости и поля случайных внешних сил, удовлетворяющий (в спектральном представлении) уравнению [c.654]

Здесь подразумевается, что осуществлен переход к временно-частотной форме представления спектральной плотности Фш( ) стационарного случайного процесса на входе системы, хотя по своей физической природе этот процесс может описываться случайной функцией не только времени. Например, он может описываться пространственно-частотным спектром. Методика перехода от пространственно-частотного спектра к временному описана в [37, 90, 95]. [c.10]

Для составления моментных соотношений в задачах стохастической устойчивости выше были использованы уравнения теории марковских процессов, справедливые при дробно-рациональных спектральных плотностях. Спектры реальных воздействий во многих случаях имеют более сложную структуру. Это относится, например, к пространственно-временным случайным функциям, описывающим атмосферную турбулентность, волнение морской поверхности [19] и т. д. При произвольном виде спектральных плотностей анализ моментных соотношений может быть выполнен при помощи метода интегральных спектральных представлений. Эффективность этого метода обусловлена стохастической орто-гональностью стационарных случайных процессов и однородных полей. Спектры стационарных процессов удовлетворяют соотно- [c.151]

Многие задачи теории когерентности упрощаются, если комплексная степень когерентности рассматриваемого излучения может быть представлена в виде произведения компоненты, зависящей только от пространственных координат, и компоненты, зависящей только от временной задержки. Такая функция когерентности называется приводимой. Это условие, как мы увидим, эквивалентно некоторому условию в спектральном представлении, называемому условием взаимной спектральной чистоты. Данное понятие было введено Манделем [5.25]. Для большей ясности мы сначала (п. А) рассмотрим общую задачу какова форма полной спектральной плотности мощности при наложении двух разных световых пучков с одинаковой нормированной [c.181]

Недостатком спектральных представлений (1.76), (1.78) и (1.79) является то, что они получены с помощью осреднений на интервалах, супдаственно превышающих временной и пространственный масштабы коррелящ1и т,, и [c.30]

Для изотропной турбулентности составлены, соответствующие выражения, определяющие компоненты корреляционных тензоров, дифференциальные уравнения динамики, описан пространственный энергетический спектр, решен ряд задач, имеющих практическое значение. Так, на рис. 12 представлен график распределения функции Е = 2ak Ei.j, где Etj — спектральный тензор кинетической энергии турбулентности k — 2nnlTi — волновое число. Как видно из рисунка, весь диапазон величины/г состоит из нескольких областей малых волновых чисел к, где турбулентность зависит в основном от коэффициента вихревой вязкости и так называемого интеграла Лойцянского (параметра, определяющего диапазон самых низких волновых чисел) [781 средних волновых чисел, зависящих от коэффициента вихревой вязкости, диссипации и энергии, отнесенной к единице массы жидкости высоких волновых чисел, определяемых тремя величинами — диссипацией энергии под действием турбулентности, молекулярной вязкостью и временем (данная область называется уни-Рис. 12. График распреде- версальной равновесной), ления функции = / (k). Полуэмпирические теории турбулент- [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...