Теория чувствительной к давлению

За последние сорок лет предпринято немало усилий для разработки теории высокочастотной неустойчивости — наиболее опасного явления в ЖРД. Предложены два основных подхода — теория чувствительного к давлению времени задержки [c.176]

Теория твердого тела не позволяет вычислить заранее величину, а часто даже знак термо-э.д.с. и эффектов Пельтье и Томсона, однако она объясняет большинство свойств термопар. Например, зависимость термо-э.д.с. от давления вытекает из зависимости между уровнем Ферми и постоянной решетки. По той же причине изменения в структуре решетки в результате появления вакансий, а также дальнего или ближнего порядка приведут к изменениям термо-э.д.с. Точно так же введение примесей и механических напряжений окажет влияние на термопару, поскольку термо-э.д.с. очень чувствительна к изменениям в рассеянии электронов. [c.273]

При решении контактных задач с учетом износа в такой постановке обнаружилось, что сходимость процесса имеет место только в довольно узкой области, т. е. необходим очень малый шаг во времени, особенно для задач с концентрацией контактных напряжений. При этом шаг по времени связан с шагом дискретизации по длине границы контактной поверхности. Чем меньше размер конечного элемента, тем меньше должен быть шаг по времени. Аналогичное явление имеет место и при решении задач теории ползучести с учетом концентрации напряжений. При увеличении шага наступает неустойчивость шагового процесса и процесс решения задачи, начиная разбалтываться от шага к шагу, становится расходящимся. Дело в том что контактное давление очень чувствительно к наклону контактирующих поверхностей, т. е. к изменению зазора между взаимодействующими телами, а для сходимости процесса требуется, чтобы в пределах шага контактное давление изменялось несущественно. В д.ан-ном случае имеют место так называемые жесткие задачи, для решения которых необходимо принимать специальные меры. [c.153]

К полупроводникам относятся материалы, имеющие при комнатной температуре сопротивление от 10 до 10 Ом-м. Они очень чувствительны к разным внешним воздействиям, таким,, как свет, электрические и магнитные поля, давление, облучение ядерными частицами и т. д. Необычное поведение их электропроводности объясняется в рамках пучковой теории твердых тел и статистики электронов. Соответствующие микроскопические рассмотрения читатель может найти в специальных трудах (см.,, например, [Киреев, 1975]). [c.57]

Обсуждая полученные результаты, авторы экспериментальной работы [1] приходят к выводу, что наиболее вероятным объяснением расхождения теории с экспериментом является влияние поверхностных химических эффектов, приводящее к понижению капиллярных сил. Капиллярное давление может оказаться весьма чувствительным к тонкой пленке загрязнений (таких, как окислы) на жидкости и на смачиваемой поверхности. [c.79]

Относительное число капелек, взрывающихся при низких температурах, растет вместе с интенсивностью излучения, но не замечено зависимости нижней границы чувствительности от энергии у-квантов. Более того, в опытах с н-гексаном нижняя граница осталась неизменной при переходе от у-лучей (1,33 Мэе) к рентгеновским 25 кэе), т. е. при изменении энергии первичных квантов почти на два порядка [107]. По тепловой теории инициирования определяющее значение в образовании зародышевых пузырьков пара имеют 6-электроны с энергией меньше или порядка 1 кэе. Для н-пентана и н-гексана проводились опыты при давлениях выше атмосферного в камере, показанной на рис. 19. Экспериментальные точки для нижней границы чувствительности н-пентана к у-излучению [208] находятся в хорошем согласии с данными [205[. [c.212]

Образцовый гидрофон помещается в звуковое поле. Он должен устанавливаться на достаточно большом расстоянии от излучателя, чтобы участок сферического фронта волны, который на него падает, был достаточно мал (или имел достаточно большой радиус кривизны) и падающую волну можно было считать плоской. Заметим, что определение чувствительности по напряжению в свободном поле, введенное в разд. 1.5, основано на давлении в плоской волне. Близко расположенные корпуса предусилителей или другие детали конструкции преобразователя должны быть включены в размер гидрофона, так как их присутствие может влиять на его чувствительность. Теория и практические требования, относящиеся к выбору расстояния между преобразователями, более подробно рассматриваются в разд. 3.4. [c.31]

Ионизирующее излучение и частицы высокой энергии вызывают преждевременное вскипание перегретой жидкости. Этот эффект впервые был продемонстрирован Глезером на диэтиловом эфире и применен им для регистрации частиц [74—76]. Область радиационной чувствительности жидкости соответствует высоким перегревам и примыкает к линии спонтанного вскипания в естественных условиях, которую можно считать верхней границей эффекта инициирования. При атмосферном давлении ширина температурной области, где проявляется чувствительность к у-квантам, составляет у многих органических жидкостей примерно 15°. С ростом давления эта область сужается. Механизм инициирования пузырьков в перегретой жидкости до конца еще не ясен. Первоначально Глезер предложил ионную теорию, в которой учитывается влияние на равновесие пузырька одноименных электрических зарядов, расположенных на его поверхности. Ку-лоновское отталкивание ионов способствует росту пузырька. [c.207]

Характер течения газового потока в таком осесимметричном сопле ыало отличается от течения в искаженном (в виду малости искажения контура). Параметры течения в этом сопле можно определить различны ш способами. Наиболее просто распределение давле(шя а скорости опреде-мются по одномерной теории (известно распределение газодинамической функции ц ( -1 j), однако при втом получается относительно большая погрешность в определении возмущенных боковых сил и моментов (в сторону их завышения). К атому особенно "чувствительна" начальная часть сопла в пределах О i х s. Более точные результаты получаются в случае учета двумерности потока в осесимметричной сопле. Для опредеяаниа параметров 1 азов(лго потока в этом сляае удобно использовать метод, описанный в [2]. Полученные давления и скорости будем называть пара- [c.21]

Теория и эксперимент в этом вопросе пережили длинную историю. В экспериментальном отнощении имелись и совсем наивные попытки, и попытки серьезного характера, вроде тех, которые привели Крукса к открытию особого вида явлений (радиометрических), связанных с кинетикой разреженных газов. Франклин рассматривал неудачи всех известных к его времени попыток обнаружить давление света как один из аргументов против корпускулярной теории света. Впоследствии Юнг также прибегал к этому аргументу, хотя ни Франклин, ни Юнг не имели возможности указать минимальную величину предполагаемого давления, поскольку относительно массы световых частиц нельзя было высказать никакого суждения и, следовательно, нельзя было судить, достаточна ли чувствительность крутильных весов, применявшихся для этих опытов. [c.660]

Теория нестационарного горения пороха охватывает широкий круг явлений, связанных с проблемой чувствительности скорости горения к быстрым изменениям опрецеляющих параметров, т. е. происходящим за время меньше одного из времен тепловой релаксации слоев распространяющейся тепловой волны. Существенным является то, что время релаксации теплового слоя пороха на несколько порядков больше времен релаксации газовых слоев (в соответствии с отношением плотности пороха к плотности газа). Это приводит к тому, что при быстрых изменениях давления и других параметров размеры слоев и градиенты температур в газовой фазе практически мгновенно следуют за изменениями параметров, в то время как тепловой слой пороха и градиенты температуры в нем еще не изменились. Тем самым нарущается -стационарное распределение температур и стационарные значения потоков тепла, переходящих из газовых слоев в тепловой слой пороха. Это приводит к временному перегреву или охлаждению слоев, т. е. к нестационарной скорости горения в течение Бремени релаксации теплового слоя пороха. Теория, в частности, приводит к следующим выводам при быстрых подъеме или спаде давления скорости горения вначале соответственно больше или меньше, чем стационарные скорости при новых давлениях при достаточно быстром спаде давления порох затухает вследствие охлаждения поверхностного Слоя пороха при горении в полузамкнутом объеме и в случае, когда время релаксации теплового слоя пороха больше, чем время истечения газов из полузамкнутого объема, возникает неустойчивость горения и порох затухает ). [c.363]

Следует отметить, что современная физика не располагает достаточно совершенной теорией жидкого состояния. Многочисленные попытки создать такую теорию в лучшем случае обеспечивали пока лишь частные успехи. Вследствие этого укрепилось мнение, что физическая природа жидкостей может быть раскрыта только после реализации обширной программы исследований разнообразных макрофизических свойств жидкостей и сжатых паров в широкой области изменения температуры и давления. Теплопроводность и изобарная теплоемкость относятся к группе наиболее структурно-чувствительных макрофизических свойств. Определение этих свойств в широкой области параметров состояния представляет чрезвычайно трудную задачу из-за отсутствия экспериментальных методов и установок, которые сочетали бы в себе эксплуатационные и метрологические показатели. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...