Показатель изоэнтропы идеального газа

Показатель изоэнтропы идеального газа (пара) г-й жидкости определяется по атомности ее молекул [c.68]

В случае идеальной бинарной смеси показатель изоэнтропы идеального газа в смеси определяется выражением (3.18) [c.68]

Что касается показателя изоэнтропы идеального газа, то он определяется следующим образом. Уравнение (7-44) [c.225]

Как показано в 7-4, для идеального газа отношение теплоемкости Ср к с, представляет собой показатель изоэнтропы идеального газа (7-55) [c.233]

Не останавливаясь на детальном анализе зависимости (3.2) (достаточно подробно он выполнен в [55]), заметим лишь, что представление показателя адиабаты в виде отношения Ср/су, строго говоря, не справедливо уже для реального газа, тем более для двухфазной смеси. Строгое аналитическое выражение для показателя изоэнтропы, которое получено в термодинамике с помощью молекулярно-кинетической теории, существует лишь для идеального газа. Однако значение показателя изоэнтропы реального газа значительно отличается от идеального при низких температурах и высоких давлениях. Так, например, для водяного пара, если рассматривать его как идеальный газ, к есть величина постоянная, равная 9/7 1,239 в то же время к в реальном водяном паре при давлении 50 МПа и температуре Т = 373 К равен 52,4 [42]. Что касается рассмотрения реальных жидкостей, то их принято считать несжимаемыми и [c.51]

П1.1. Для идеального газа алгоритм построен на использовании газодинамических функций. Показатель изоэнтропы и газовая постоянная считаются постоянными во всем диапазоне изменения температур и давлений. [c.201]

И 1.2. Усложненный вариант алгоритма для расчета проточной части предусматривает использование специальных блоков для расчета термодинамических свойств воды и пара. Рабочим телом турбинного отсека может быть как водяной пар, так и идеальный газ, характеризуемые показателем изоэнтропы и газовой постоянной. Совмещение расчетов с различными рабочими телами вызвало существенные изменения алгоритма по сравнению с изложенным в п. И1.1. [c.204]

Показатель изоэнтропы k в частном случае идеального газа (и только в этом случае) принимает значение [c.31]

Следует указать на особое значение теории идеального пара для теории турбин. Она не только учитывает наличие коэффициента сжимаемости в уравнении состояния рабочего агента, но позволяет уточнить в должной степени расчеты процесса расширения благодаря разбивке последнего на стадии, в каждой из которых можно взять свое уточненное постоянное значение показателя изоэнтропы k. Кроме того, теория идеального пара позволяет при помощи простых уравнений учесть те физические особенности рабочего агента, которыми приходится пренебрегать, принимая допущения идеального газа. Это весьма существенно для машинизации тепловых расчетов турбин. [c.64]

Рассматривая реальный газ и реальную жидкость как однородную двухфазную смесь сжимаемой (идеальный газ) и несжимаемой частей можно применить к ним полученное ранее автором общее уравнение показателя адиабаты (изоэнтропы) одно-, двух- и многокомпонентных смесей любых химически не реагирующих веществ. [c.49]

Зависимость теплоемкости плазмы аргона (а) и водорода (б) от темпер атуры и давления показана на рис. 176. В областях диссоциации и ионизации при поглощении большего количества теплоты теплоемкость плазмы резко возрастает, а затем снова снижается. При вторичной ионизации на кривой изменения теплоемкости появляется новый пик и т. д. Изменение показателя к изоэнтропы по температуре и давлению (рис. 177) показывает, что от величины 5/3, характерной для идеального газа, показатель изоэнтропы резко падает в областях [c.435]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматриваьэт как политропический процесс. Из-за действия сил трения этот процесс будет необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса будет располагаться всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5.17, а), когда линия действительного процесса 1—2 составляет тупой угол с изотермой 1а, показатель политропы п будет больше к, т. е. О Срку, а теплоемкость будет иметь положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5.17, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой,, и поэтому имеет отрицательный знак, а значение п заключено между 1 и й, т. е. 1 < я < й. [c.180]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Вследствие действия сил трения процесс является необратимым, сопровождающимся ростом энтропии. Поэтому линия процесса располагается всегда правее изоэнтропы, проведенной из начальной точки. В случае адиабатического сжатия (рис. 4.16, а), когда линия /—2, соответствующая действительному процессу, составляет тупой угол с изотермой 1—а, показатель политропы п значительно больше к, т. е. п > pi v, а теплоемкость с имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 4.16, б) кривая процесса заключена между изотермой и изоэн-тропой. Поэтому Сп имеет отрицательный знак и справедливо неравенство 1 < п < к. [c.305]

Часто процесс адиабатического изменения состояния идеального газа при наличии сил трения рассматривают как политропический процесс. Ясно, что в случае адиабатического сжатия (рис. 5-7,а), когда кривая действительного процесса 1—2 лежит шравее изоэнтропы I—2 (и, тем более, изотермы 1—а), показатель политропы п будет больше к, т. е. n> p/ v, причем теплоемкость имеет положительный знак. При адиабатическом расширении (рис. 5-7,6) кривая процесса заключена между изотермой и изоэнтропой, и поэтому Сп имеет отрицательный знак при этом lтечение газа в виде политропического процесса с п, отличающимся от к, можно только при скоростях течения, достаточно удаленных от скорости звука, а весь процесс течения в целом (т. е. включая область перехода скорости течения через скорость звука) рассматривать как политропический процесс с постояяным значением показателя политропы (ил теплоемкости Сп) нельзя. На это свойство течений с трением первые обратили внимание Л. А. Вулис и И. И. Новиков. [c.173]

Выразив изоэнтропное изменение энтальпии реального газа или пара через Ai , получим и для данного случая формулу (23). Однако показатель изоэнтропы для реального рабочего агента уже не будет определяться формулой (13). Мало того, формула (23) для реального рабочего агента будет получена только в том случае, если в пределах изоэнтропиого процесса расширения можно будет считать показатель k постоянным. Для упрощения расчетов выгодно распространить формулы, полученные для идеального газа, на процессы с реальным рабочим агентом. Поэтому уместно остановиться на значении показателя изоэнтропы k для реальных газов и паров. [c.38]

При этом для показателя изоэнтропы к предложено выражение, которое позволяет не только определять скорость звука на реальной нижней границе дисперсии, но и по известным параметрам заторможенного потока двухфазной смеси определять критические параметры смеси, критический расход и критическую скорость истечения двухфазной смеси. Выражение (2.13) обладает тем преимуществом перед другими известными выражениями для определения скорости звука в двухфазной смеси, что одинаково хорошо описывает скорость распространения возмущения в среде с любой степенью сжимаемости на верхней и нижней границах дисперсии, а также при неполном обмене количеством движения между фазами. Различными будут лишь выражения для показателя изознтропы. Так, например, для идеального газа к = ср/с -, на верхней границе дисперсии звука показатель изоэнтропы смеси равен значению показателя изознтропы сжимаемой фазы, а для термодинамически равновесной скорости звука на нижней границе дисперсии к = (Т/р) (yj p) х y-(dpldT) , Предложенное в [55] выражение для показателя изоэнтропы однородной двухфазной смеси получено в предположении, что фазы являются взаимопроникающими и ведут себя в смеси подобно смеси разнородных газов (Fj. = Уж = см)-В [58] предложено аналогичное выражение для показателя изоэнтропы двухфазной смеси пузырьковой структуры, в которой Уем = Уг + Уж- [c.37]

Как видно из анализа уравнения (3.17), объемное газосодержание является функцией показателя изознтропы двухфазной смеси к и показателя изоэнтропы сжимаемого компонента kj, (критическое отношение давлений е является однозначной функцией к). Для конкретного реального газа объемное газосодержание идеального газа в реальном будет зависеть только от показателя изоэнтропы последнего. Используя значения к для водяного пара в закритической области состояния [42] с помощью зависимости (3.17), рассчитали значения /3 для водяного пара. При этом удалось убедиться, что всем минимальным значениям скорости звука отвечает значение /3 = 0,5 (рис. 3.7). При 0 = 0,5 зависимость (3.17) дает значение к = 2,0 (для трехатомного идеального газа f p = 9/7), т.е. при всех значениях put, при которых а = /( )р имеет минимум, показатель адиабаты реального трехатомного газа должен быть равен 2, что находится в полном соответствии с данными рабо- [c.59]

Как известно, теплоемкости идеального газа слабо меняются с температурой, поэтому величину с высокой степенью точности можно считать практически не зависящей от температуры. Известно, что мольная изо-хорная теплоемкость jx , идеального газа равна примерно 13 кДж/(кмольХ ХК) 3 ккал/(кмольхК) для одноатомного идеального газа, 21 кДж/ /(кмоль-К) 5 ккал/(кмоль-К) для двухатомного и 29 кДж/(кмоль-К)да 7 ккал/(кмоль-К) для трех- и многоатомного газа. Поскольку f 8,3 кДж/(кмоль-К) 2 ккал/(кмоль-К), то с помощью (7-56) получаем следующие примерные значения показателя изоэнтропы к идеального газа [c.226]

В связи с изложенным представляется целесообразным именно с этой скоростью звука (кривая5) сопоставить критическую скорость истечения. Для этого прежде всего необходимо уметь определять критические параметры двухфазной смеси по известным параметрам заторможенного потока. В однофазном адиабатном потоке эта задача однозначно решается с помощью показателя адиабаты (изоэнтропы). Рассматривая двухфазную смесь как гомогенную смесь идеального газа и несжимаемой жидкости, полагаем, что в основе механизма обмена количеством движения лежит не вязкое трение, а упругое столкновение молекул газа с частицами конденсированной фазы. Таким образом, разгон жидкой фазы, так же как увеличение скорости газа, осуществляется за счет уменьшения энергии молекул газа. [c.172]

При температурах доменного газа 110—140° С расчет работы газа можно вести с достаточной точностью по формуле для идеального газа (9.3). При температурах выше 300° С расчет работы газа в турбине надо вести с учетом переменности теплоемкости и показателя изоэнтропы, следует учитывать и изменение других параметров. При давлении газа Р т = 0,25 МПа вместо проектных 3,25 расход газа через ГУБТ-12 может составить около 0,75 от расчетного. [c.186]

Переходим к изображению политропных процессов идеального газа. Начинаются все процессы в произвольной точке а (рис. 1.17). Изотермы — горизонтальные, а обратимые адиабаты, т. е. изоэнтропы, — вертикальные линии. Изохоры и изобары, согласно уравнениям (1.132) и (1.134),—логарифмические кривые. Ввиду того что Ср > с , изменение энтропии между заданными температурами в изобарном процессе больше, чем в изохорном. Поэтому изобары идут более полого, чем изохоры. На рис. 1.17 изображена также политропа с показателем О <1. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...