Твердое тело, ограниченное двумя

ЛИНЕЙНЫЙ НОТОК ТЕПЛА. ТВЕРДОЕ ТЕЛО, ОГРАНИЧЕННОЕ ДВУМЯ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПЛОСКОСТЯМИ. ОГРАНИЧЕННЫЙ СТЕРЖЕНЬ [c.72]

Твердое тело, ограниченное двумя параллельными плоскостями, 72—77, 78—82, 86—92, 176 — 178, 231—240, 251—254, 263. 264, 265 Температура земли 64 Температуропроводности коэфициент 15 Теорема Абеля 31 [c.287]

ЛИНЕЙНЫЙ ТЕПЛОВОЙ ПОТОК В ТВЕРДОМ ТЕЛЕ, ОГРАНИЧЕННОМ ДВУМЯ ПАРАЛЛЕЛЬНЫМИ ПЛОСКОСТЯМИ I, Введение [c.97]

В настоящей главе мы рассмотрим различные задачи о линейном тепловом потоке в твердом теле, ограниченном двумя параллельными плоскостями (обычно X = 0 и X = I). Эту область мы будем называть для краткости пластина О < х < I . Полученные нами результаты применимы также к стержню длиной I с теми же условиями на концах при отсутствии теплообмена с его поверхности. [c.97]

Если ВС считать не свободной линией тока, а неподвижной границей, то получается кавитационное течение около твердого тела, ограниченного двумя отрезками прямых и двумя выпуклыми дугами ВС и В С. Однако эта модель для каждого препятствия дает единственную каверну с заострением, так как любое изменение каверны немедленно приводит к изменению формы дуг ВС и В С, а следовательно, и препятствия. Нам неизвестны аналитические выражения (/, а), которые давали бы однопараметрическое семейство подобных каверн за неподвижным препятствием [c.162]

Теория поверхностных волн была распространена Ламбом на случай твердого тела, ограниченного двумя параллельными плоскостями. [c.324]

В механике сплошных твердых деформируемых сред оболочкой принято называть тело, ограниченное двумя поверхностями, расстояние между которыми мало по сравнению с прочими его размерами. [c.11]

Момент инерции относительно оси ОДНОРОДНОГО твердого тела вращения, ограниченного двумя параллельными плоскостями. Пусть y = f( ) есть уравнение меридиана поверхности вращения, имеющей осью вращения ось -г (фиг. 19). Рассечем тело вращения плоскостями, перпендикулярными к оси, на элементарные диски. Момент инерции какого-нибудь одного из этих дисков с радиусом, [c.56]

Мы не допускаем, что здесь в вычислении г. Мопертюи количество действия смешивается с количество.м живой силы действительно, если предположить время одинаковым, как это сделано в данном случае, то оба эти количества будут пропорциональны друг другу, и можно сказать, что количество действия никогда не следует смешивать с живой силой, потому что, согласно определению г. Мопертюи, время входит в количество действия. Кроме того, в случае твердых тел, поскольку изменение происходит в неделимый момент — время, равное нулю, — постольку не будет никакого действия. На это возражение можно ответить, что когда тело движется или стремится двигаться с некоторой скоростью, всегда имеется действительное или возможное количество действия, которое будет соответствовать его движению, если бы оно двигалось равномерно с этой скоростью в течение некоторого времени. Таким образом, вместо слов количество действия, необходимого для произведения этого изменения можно поставить слова количество движения, соответствующее этому изменению , и дать, таким образом, правило г. Мопертюи В производимом ударом изменении в скорости тел количество действия, которое будет отвечать этому изменению, есть наименьшее возможное, предполагая время постоянным . Мы говорим предполагая время постоянным эта модификация и, даже если угодно, ограничение необходима по двум соображениям [c.113]

Различают внутреннее трение, которое наблюдается в текучих средах, и внешнее — трение между двумя твердыми телами. В последнем случае на контактирующих поверхностях не должно быть пленки жидкости. Механизм внешнего трения еще не изучен в достаточной мере. Прежние представления о том, что причиной трения являются взаимное зацепление шероховатостей, выступов на контактирующих поверхностях,— слишком грубые и ограниченные. Ошибочно думать, что трение идеально отполированных поверхностей равно нулю. [c.26]

Основное свойство жидкости состоит в следующем в напряженном состоянии жидкость не может быть в равновесии, если силы, действующие между двумя смежными частями жидкости, расположены наклонно к их общей поверхности. Гидростатика основывается на этом свойстве жидкости, и последнее подтверждается полным согласием между теорией и опытом. Однако непосредственное наблюдение показывает, что в движущихся жидкостях могут иметь место косо направленные напряжения. Пусть, например, сосуд, имеющий форму круглого цилиндра и содержащий воду (или другую жидкость), вращается около своей оси, направленной вертикально. Если угловая скорость сосуда постоянна, то мы очень скоро увидим, что жидкость с сосудом вращаются как одно твердое тело. Если затем привести сосуд в состояние покоя, то движение жидкости еще будет продолжаться некоторое время, становясь постепенно все более медленным, и, наконец, прекратится мы увидим, что в течение этого процесса частицы жидкости, которые более удалены от оси, будут отставать от частиц, находящихся ближе к оси, и скорее потеряют свое движение. Это явление указывает на то, что между смежными частями жидкости возникают силы, одна из компонент которых направлена тангенциально к их общей поверхности. В самом деле, если бы силы взаимодействия между частицами жидкости были направлены нормально к их общей поверхности, то ясно, что момент количества движения относительно оси сосуда каждой части жидкости, ограниченной поверхностью вращения около этой оси, был бы постоянен. Далее мы заключаем, что тангенциальные силы отсутствуют, пока жидкость движется как твердое тело они появляются только тогда, когда имеет место изменение формы частиц жидкости и эти силы направлены так, что они стремятся помешать изменению формы. [c.13]

В твердых телах распространение теплоты от более нагретых участков к менее нагретым возможно только теплопроводностью, так как в них при распространении теплоты отсутствует перемещение конечных масс. Рассмотрим распространение теплоты в однородном теле в виде стенки, ограниченной двумя параллельными плоскостями, площадь каждой из которых 5 (рис. 108). Считаем, что весь поток теплоты Q, подводимой к одной поверхности стенки, имеющей температуру Тх, проходит через тело и уходит наружу через противоположную поверхность, имеющую температуру Т . Если этот поток теплоты со временем не вызывает изменения температуры внутри стенки, то он называется стационарным потоком теплоты. Нестационарный поток теплоты неизбежно приведет либо к нагреванию, либо к охлаждению стенки. [c.145]

Для этого зафиксируем значения I] = I2, и заменим /з, rj соответственно на fil , цг (О < /i 1). В силу динамической симметрии координату Г2 центра масс тела можно считать равной нулю. Устремляя /i к нулю, получим в пределе ограниченную задачу о вращении твердого тела (см. п. 5 4 гл. I). Зафиксируем значение интеграла площадей с = (/0 ,7) и сведем уравнения движения к гамильтоновой системе с двумя степенями свободы. [c.271]

ОБОЛОЧКА (в теории упругости и с т р о и т о л ь н о й мех а н и к е) — твердое тело, ограниченное двумя поверхностями, расстояние мешду к-рыми Majio 110 сравнению с прочими размерами тела. Геометрич. место точек, равноудаленных от этих поверхностей, наз, срединной поверх-н о с т I. ю О,, а расстояние между поверхностями — толщиной О. Если О, не имеет других границ, кроме указанных поверхностей, то она является замкнутой. Пример такой О. — тонкостенный резервуар, не имеющий отверстий. Из всякой замкнутой О. может быть выдо.чена незамкнутая (напр., тонкостенный купол и тонкостенный свод). Кривая (или совокупность кривых), ограничивающая срединную поверхность незамкнутой О,, образует ее граничный контур. Форма срединной новерхности, толщина и граничный контур полностью характеризуют О. с геометрич. стороны. [c.465]

Хотя результаты первых попыток исследования распространения погранияной трещины были не вполне понятны, они позволили обнаружить наиболее простой способ непосредственного экспериментального определения энергии адгезии Дальнейшее развитие этих методов могло бы дать способ независимого определения затраченной энергии и механизма диссипации в композитах. Помимо этого существуют другие оценки прочности при разрушении адгезионных слоев, основанные на измерении вязкости распространения трепщны в полимерном клее между двумя твердыми телами. Чтобы обеспечить распространение трещины по центру связующего слоя на конечном расстоянии от границы раздела, особое внимание в таких исследованиях (например, в работах [44, 53, 63]) было уделено частным видам геометрии, толщине связующего слоя, условиям отверждения и скорости распространения трещины. Ясно, что при таких условиях происходит разрушение связующего слоя, а не границы раздела, поэтому разрушение композита следует рассматривать как разрушение полимера при наложенных механических ограничениях. [c.260]

Пусть задано некоторое твердое тело в виде пластины, ограниченное двумя параллельными плоскими поверхностями таких размеров, что при рассмотрении точек, расположенных в середине плоскостей, эти ограничивающие поверхности можно считать бесконечными. Обе поверхности пластины поддерживаются при различных температурах, причем разность между ними не должна достигать таких больщих значений, при которых может возникнуть какое-либо заметное изменение свойств исследуемого твердого тела. Верхнюю поверхность пластины можно, например, поддерживать при температуре тающего льда, помещая на нее толченый лед, а нижнюю — при некоторой постоянной температуре, заставляя поток теплой воды непрерывно обтекать поверхность. Если эти условия сохраняются достаточно долго, то в каждой данной точке температура пластины достигает определенного значения, причем в точках, расположенных в какой-либо плоскости, параллельной ограничивающим поверхностям пластины, и достаточно удаленных от ее краев, температура будет оставаться одинаковой. [c.11]

Можно было бы (имея то же самое торообразное тело) получить аналогичный результат и другим путем — например, вырезать из замкнутого кольца малый объемный элемент, ограниченный двумя близкими плоскостями, перпендикулярными оси кольца, притянуть друг к другу оба торца получившегося при этом односвязного тела и затем жестко их соединить. Или, наоборот, сделать в кольце бесконечно тонкий разрез по плоскости, перпендикулярной его оси, раздвинуть затем края этого разреза и вставить между ними малое тело подходящей формы, жестко соединив его после этого с исходным телом. Во всех перечисленных случаях напряжения будут оставаться после снятия нагрузки, вызывавшей предварительную деформацию. Такого рода напряжения, сохраняющиеся в упругом теле после снятия с него всех внешних сил, принято называть дислокационными (хотя этот термин и нельзя признать удачным, особенно сейчас, когда под названием дислокации в физике твердых тел принято подразумевать микронарушения правильности структуры кристаллов). [c.184]

Эти условия будут приблизительно соблюдены для стеклянной трубки, закрытой двумя пробками, из которых одна неподвижна, а другая, слабо подвижная, соединена с острием камертона или другим телом, которое. может сильно колебаться. Если это тело производит колебания, продолжительность которых приблизительно равна продолжительности колебаний собственного тона ограниченного столба возду.ха, то последний пр, ходит в колебания столь интенсивные, что мелкий порошок, насыпанный в трубку, приходит в движение, и положение узлов может быть с точностью определено. Причина того, что ни при каком значении п движение воздуха не возрастает безгранично, заключается в том, что стенки трубки ие, абсолютно тверды, подвижная трубка не вполне плотно пр.шнана и, главное, в трении воздуха. На описанно.м явлении основывается метод Кундта для измерения скорости распространения звука в различных газах. [c.271]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...