Теорема импульсов импульсе равнодействующей сил

Теорема об импульсе равнодействующей силы. Импульс равнодействующей силы за некоторый промежуток времени равен векторной сумме импульсов составляющих сил за тот же промежуток времени [c.169]

Теорема об импульсе равнодействующей силы. Импульс равнодействующей силы за некоторый промежуток времени равен векторной сумме [c.210]

Доказанной теоремой об импульсе равнодействующей приходится чаще пользоваться в проекциях на ту либо на другую ось. Мы видим, что проекция импульса равнодействующей на любую ось равна сумме проекций импульсов составляющих на ту же ось. [c.67]

Теорема импульсов 583, 584 о движении центра масс материальной системы 197, 198, 550, 565, 566 --работе равнодействующей силы 321 [c.637]

Теорема 2.1. Дифференциал количества движения точки переменной массы равен элементарному импульсу равнодействующей всех внешних приложенных к точке сил плюс элементарный импульс силы, обусловленной абсолютным движением отбрасываемых частиц. [c.66]

Теорема об изменении количества движения материальной точки при действии постоянных сил формулируется следующим образом изменение количества движения материальной точки под действием системы постоянных сил равно импульсу равнодействующей этих сил за этот же промежуток времени [c.211]

Таким образом, при условии, что абсолютная скорость отбрасываемых частиц равна нулю, теорема об изменении количества движения формулируется так же, как и для точки постоянной массы, т. е. изменение количества движения точки переменной массы за какой-либо промежуток времени Ц—to) равно импульсу равнодействующей всех приложенных к точке внешних сил за тот же промежуток времени. [c.77]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы (теорема моментов) при ударе. Теорема моментов принимает для случая удара вид, несколько отличный от полученного в 116 объясняется это тем, что точки системы за время удара не перемещаются. Рассмотрим систему, состоящую из п материальных точек. Обозначим равнодействующую внешних ударных импульсов, действующих на точку с массой т , через S , а равнодействующую действующих на ту же точку внутренних ударных импульсов — через Тогда по уравнению (153) будет т и —и )=3 +81 или [c.398]

Закон сохранения импульса материальной точки. Этот закон следует из теоремы об изменении импульса и читается так если равнодействующая сил, приложенных к материальной точке, равна нулю, вектор импульса тела остается величиной постоянной во все время движения, т. е. [c.111]

Теорема об изменении момента импульса системы. Закон сохранения момента импульса. Теорему об изменении момента импульса для одной материальной точки мы получили в 10 и кратко выразили уравнением (10.4). В правой части уравнения стоит сумма моментов сил, или момент равнодействующей силы, приложенной к материальной точке. [c.136]

Та же теорема для одной материальной точки формулируется так Векюрное приращение количества движения материальной точки за время удара равно импульсу равнодействующей всех приложенных к точке сил. [c.584]