Рассчитанные оптические спектры

РАССЧИТАННЫЕ ОПТИЧЕСКИЕ СПЕКТРЫ [c.177]

Весьма удачным решением задачи получения превосходных в оптическом отношении и сравнительно недорогих систем являются смешанные системы, где зеркальная оптика сочетается с линзовой, приводя к весьма полному устранению ряда вредных аберраций. Наиболее совершенной системой этого рода являются менисковые системы Д. Д. Максутова (рис. 14.19), где отражательное сферическое зеркало В сочетается с мениском М (см. 77), также ограниченным сферическими поверхностями. Применяя соответственно рассчитанный мениск так, чтобы его аберрации компенсировали аберрации зеркала, удается получить систему, главные аберрации которой во много раз меньше соответствующих аберраций линзовой системы того же относительного отверстия. Так, по данным Д. Д. Максутова, при относительном отверстии 1 5 у менисковой системы сферическая аберрация меньше в 11 раз, кома — в 11 раз, сферохроматическая аберрация — в 124 раза, вторичный спектр — в 640 раз и хроматизм увеличения — в 3,8 раза, чем у эквивалентного линзового объектива. Эти огромные преимущества в соединении с относительной простотой расчета и изготовления (сферические поверхности ) делают менисковые системы замечательным дости- [c.335]

В работе [759] измеренные спектры оптического поглощения димеров Сга, М02 и СгМо, образующихся в твердом аргоне, сравнивали с предсказаниями вычислений методами ЕН и Ха. Было показано сильное различие электронных структур, даваемых этими методами. Например, ширина d-полосы согласно методу Ха оказалась приблизительно в 5 раз больше, чем следует из расчетов методом ЕН. В то же время экспериментальные и рассчитанные методом Ха положения пиков поглощения света достаточно хорошо согласовывались друг с другом. [c.260]

Как ясно из оптической схемы рис. 3.28, расстояние от входной щели до участка фокальной поверхности, на котором наблюдается спектр, тем меньше, чем больше угол падения света на решетку, и при углах падения, близких к 90°, это расстояние может оказаться гораздо меньше радиуса кривизны решетки. Поэтому спектрографы скользящего падения, даже с решеткой большого радиуса, оказываются довольно скромных размеров. Так, например, спектрограф с решеткой, имеющей м и 1200 штрих/мм, рассчитанный на область [c.165]

Флуктуации показателя преломления воздуха. Для оптической части спектра, в диапазоне длин волн от 0.2 до 20 мкм, показатель преломления земной атмосферы и (г) может быть рассчитан по известным температуре Т°К, атмосферному давлению р, мб и парциальному давлению водяного пара по формуле [c.291]

Так, аппаратная функция спектрального прибора однозначно определяет реальную разрешающую силу прибора и те искажения, которые вносит его оптическая система в наблюдаемое на опыте распределение энергии в спектре. График А (х) может быть получен непосредственным фотометрированием очень узких спектральных линий, а также рассчитан аналитически или графически методом элементарных площадок Слюсарева [27]. [c.347]

Материал С. и. должен быть прежде всего прозрачен в той области спектра, на к-рую рассчитан спектр, прибор, и должен обладать наибольшей дисперсией dn/dX. Кроме того, материал должен быть однородным в больших кусках, химически стойким и относительно легко Оптически обрабатываться. Поэтому С. п., предназначенные для различных областей спектра, изготовляются из различных материалов. [c.15]

Оптических ветвей спектра может быть несколько. На каждую ячейку п-атомного кристалла приходится Зп степеней свободы, из которых три смещения ячейки как целого идут на Армирование трех акустических колебаний кристалла. Оставшиеся Зп - 3 степеней свободы — это иные движения, изначально со смешениями ячейки несвязанные, они порождают Зп—3 ветви оптических колебаний (некоторые из них, конечно, могут и совпадать). Если зависимость е к) для оптических ветвей слабая (как это показано на рис. 77), то к рассчитанной ранее энергии надо добавить соответствующее число эйнштейновских энергий [c.205]

Рк. I. Модели фотосфер трёх звёзд с нормальным (солнечным) химическим составом. Параметры звёзд приведены в тексте. Представлены зависимости от оптической глубины на длине волны 500 нм (Igtsoo) шести величин геометрической глубины h, отсчитанной от слоя Tjoo = 1 темп-ры Г доли энергии, передаваемой конвекцией е, (в третьем случае е, = 0) плотности р степени ионизации вещества л=Л, /Л о [iV,, N —концентрации электронов и тяжёлых частиц (атомов н ионов) соответственно] и коэффициента непрозрачности вещества Кд, рассчитанного для области максимума спектра излучения звезды (т. н, росселандово среднее для х). [c.361]

Рассмотрим требования, предъявляемые к фокусирующей оптике спектральных приборов. Линзовая фокусирующая оптика в принципе мо кет использоваться в области спектра 1100, — 54 мк.м, для которой в настоящее в])емя имеются различные прозрачные и достаточно однородные оптические мате1)иа.1ы для изготовления объективов. Практически ке линзовая оптика используется лишь в области 200 , — 3 мкм. так как для длин волн длиннее 3 мкм н короче 2000 Л трудно изготовлять сложные объективы из-за ограниченного числа имеющихся оптических материалов и их гигроскопичности. В настоящее время в качестве фокусирующей оптики обычно используют не простые линзы, а специально рассчитанные, достаточно сло жные объективы, у которых исправлен ,I те или пиые аберрации и, в первую очередь, аберрации в нап])авлении дисперсии, влияющие на разрешающую способность спектрального прибора. Mi.i лишь кратко остановимся на этом вопросе (подробности см. в [1.11]). [c.118]

Предположим, что на входную диафрагму интерферохметра Майкельсона падает квазимонохроматическое излучение со спектром, постоянным в пределах малого интервала [а, o+ da]. Вычислим величину светового потока, проходящего через прибор. Для малого телесного угла dQ имеем dФ = B(a)dd[ + -f os 2K0x (i)]rfQ, где i — угол между рассматриваемы.м пучком и оптической осью прибора B[a)da — поток, рассчитанный на единицу телесного угла при отсутствии интерференции. Зависимость разности хода от угла определяется выражением х [c.101]

Подобное различие должно учитываться и применительно к функциональности по методам и узкоспециализированный и групповой образцы (комплекты) могут быть монофункциональными или же полифункциональными. Пример монофункциональных по методу — групповые комплекты металлических монолитных СО, предназначенные для атомного эмиссионного спектрального анализа только в оптической области, или только в рентгеновской области спектра. Пример полифункциональ-ных—дисперсные металлические СО, узкоспециализированные или групповые, рассчитанные на использование в сочетании с [c.82]

Как следует из формулы (324), для повышения разрешающей способности микроскопа необходимо уменьшать длину волны излучения, в котором проводится исследование объектов. Однако оптические стекла обладают сильным поглощением в ультрафиолетовой области спектра и практически не пригодны для создания объективов в диапазоне длин волн Я, < 350 нм. Такую задачу можно решить с помощью кварцевой оптики. При этом предусматривается использование объектива для определенной длины волны. Рассматриваемые объективы-монохроматы не требуют ахроматизации, а высокая степень коррекции сферической аберрации достигается применением апланатических менисков и линз, рассчитанных на минимум сферической аберрации. Объективы-монохроматы имеют увеличение до 90. .. 100 и апертуру до 1,30 при глицериновой иммерсии, что позволяет при фотографировании на длине волны Я, = 0,276 мкм различать детали размером до 0,1 мкм. [c.200]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...