Газодинамические функции и свойства газов

Феноменологический метод, основывающийся на классических законах механики и термодинамики, а также законах Ньютона, Фурье и Фика, оказывается достаточным для описания большого количества газодинамических явлений. При этом коэффициенты переноса, зависящие от молекулярных свойств газа, входят в феноменологическую теорию как известные наперед константы или функции состояния, которые не могут быть вычислены теоретически, а должны определяться из опыта. При применении феноменологического метода к изучению равновесных термохимических процессов, протекающих в газовых смесях при высоких темпера-турах, далеко не всегда имеются необходимые опытные данные по коэффициентам переноса при таких температурах. Эти данные приходится в таких случаях получать путем расчета кинетическим методом. Это обстоятельство, однако, не меняет феноменологической сущности метода, проявляющейся главным образом через форму дифференциальных уравнений, которая в этом случае совпадает с формой уравнений для однородного газа. [c.526]

ГАЗОДИНАМИЧЕСКИЕ ФУНКЦИИ И СВОЙСТВА ГАЗОВ [c.144]

Итак, в лекциях 4-6 мы рассмотрели три конкретных примера применения общего подхода к построению моделей сжимаемой сплошной среды. Эти модели наиболее употребительны в приложениях газовой динамики в различных областях науки и техники. Кроме того, в общетеоретических исследованиях свойств течений сжимаемого газа часто употребляется так называемая двупараметрическая модель, обладающая основными чертами модели совершенного газа с постоянными теплоемкостями, однако не ограниченная конкретным видом уравнения состояния в основных переменных s, е, р. Иначе говоря, вместо уравнения состояния (4.16) рассматривается более общая функция двух переменных s = s(e, р), на которую, тем не менее, накладываются некоторые ограничения. Такой подход широко используется, например, в одном из недавно вышедших учебников по газовой динамике [26]. В наших лекциях двупараметрическая модель также будет использована в ряде разделов (теория звука, теория ударных волн, гиперзвуковые течения и т. п.). Однако автор считает, что ограничение только двупараметрической моделью оставляет вне поля зрения исследователей огромное множество реальных газодинамических явлений. [c.47]

В предыдущих параграфах с помощью автомодельных решений был установлен ряд важных свойств течения теплопроводного газа. Было показано, что в случае, когда коэффициент теплопроводности обращается в нуль при Г = 0 (а>0 в формуле К=КоТ р ), газодинамические температурные волны распространяются с конечной скоростью по фону с температурой и скоростью, равными нулю. В отличие от предельных случаев = 0 или дТ/дт = О перед разрывом гидродинамических величин всегда существует область прогрева. В окрестности начального фона функции, описывающие движение и теплоперенос, являются непрерывными. В зависимости от значений потока тепла, заданного на границе, или величины коэффициента теплопроводности область прогрева впереди разрыва имеет различную ширину. При больших и Ко имеет место режим ТВ-1 температура в этом режиме [c.169]

Следует, однако, оговорить, что при гиперзвуковых скоростях полета (М>7—8) использование газодинамических функций при аргументе X, предполагающее постоянство термодинамических свойств к, Я, Го) на некотором участке течения, может привести к большим ошибкам. Так, при полете со скоростью М = 8, ошибки при определении температуры торможения составляют 20%, а при определении тяги ПВРД, 50%. Такие погрешности расчета обусловлены значительными изменениями показателя адиабаты к и температуры торможения Го при течении диссоциированного газа на участках тракта двигателя с большими перепадами давления (диффузор, сопло). [c.201]

Для плоских установившихся движений газа Л. И. Седов предложил использовать в качестве независимых переменных давление р и функцию тока г , а в качестве искомой функции — угол 0 наклона вектора скорости к оси X. Для функции 0 р, г ) также получается уравнение, линейное относительно ее вторых производных. Л, И. Седов (1950) и М, П. Михайлова (1949) рассмотрели решение задачи Коши для этого уравнения с помощью рядов р1азличного вида и изучили его характеристики, Седов нашел точные решения уравнения для 0, в том числе решение, обобщающее решение Прандтля — Майера на некоторый класс вихревых течений, а также установил свойства монотонности изменения газодинамических параметров вдоль характерных линий в области течения эти свойства обобщают аналогичные предложения для безвихревых течений, установленные А, А. Никольским и Г, И, Тагановым (1946), Седову удалось найти частные примеры точного решения задачи сверхзвукового обтекания тела со смешанным течением за скачком, но для неоднородного набегающего потока. [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...