Теплообмен между двумя параллельными поверхностями

С. Н. Шориным [138] наряду с другими рассмотрен вопрос о теплообмене между двумя параллельными поверхностями при наличии движущейся поглощающей среды. Для этой цели им введен параметр переноса тепла [c.196]

Лучистый теплообмен между двумя параллельными поверхностями [c.197]

Последнее допущение значительно упрощает выводы всех формул и вместе с тем не вносит в них существенной погрешности, в чем можно убедиться на следующем примере. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными плоскостями достаточно большого размера, установленными таким образом, что все лучи падают только на их поверхности (рис. 3-12). Обозначим Г], Гг — абсолютные температуры плоскостей в установившемся состоянии тепловых потоков, К l, С2 — постоянные излучения поверхностей е,, 82 — соответствующие коэффициенты поглощения. [c.52]

Теплообмен излучением между двумя параллельными поверхностями. Такой случай изо бражен [c.253]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными плоскостями (рис. 13-4). По такой схеме можно рассматривать теплообмен излучением между двумя неплоскими поверхностями, если зазор между ними много меньше протяженности самих поверхностей. Заданными считаются температуры тел T l и Гг, а также их степени черноты ei и ец. Процесс лучистого теплообмена проходит стационарно. [c.319]

Рассмотрим теплообмен излучением при стационарном режиме между двумя параллельными стенками, имеющими большую поверхность и отстоящими друг от друга на небольшом расстоянии так, что излучение каждой стенки полностью попадает на противоположную (рис. 13.1). Излучение каждой стенки частично поглощается, частично отражается, причем этот процесс многократно повторяется н имеет затухающий характер. [c.429]

Рассмотрим стационарный лучистый теплообмен между двумя неограниченными параллельными поверхностями (серыми телами), разделенными прозрачной средой (рис. 6.6). Здесь всё излучение каждой поверхности падает на противоположную. Пусть Т, > Тг, степень черноты первого и второго тела соответственно 1 и е2- [c.60]

Рис. 7-6. Теплообмен излучением между двумя параллельно расположенными поверхностями.

Рассмотрим теплообмен излучением между двумя параллельными серыми поверхностями с площадью Л каждая, расстояние между которыми мало сравнительно с их высотой и шириной. При этом условии излучение каждой из них обязательно попадает на другую (см. 32.4). [c.402]

Для установления связи между излуча-тельной и поглощательной способностями тела рассмотрим лучистый теплообмен между двумя телами с параллельными бесконечно большими плоскими поверхностями (рис. 10.9). В этом случае все излучение одной из них обязательно попадает на другую. Допустим, что поверхность 1 — серая с поглощательной способностью А, поверхность 2 — абсолютно черная, а среда, разделяющая обе поверхности, абсолютно прозрачная. [c.138]

Полученное выражение обычно приводится в книгах по теплообмену как формула для плотности потока результирующего излучения между двумя параллельными бесконечными, диффузно излучающими и диффузно отражающими поверхностями, разделенными прозрачной средой. [c.431]

В данном разделе будет рассмотрен теплообмен, излучением в поглощающей, излучающей, но нерассеивающей серой среде, ограниченной двумя параллельными поверхностями, при заданном распределении температуры. Такая постановка задачи соответствует физической ситуации, когда теплообмен излучением происходит при течении высокотемпературного поглощающего и излучающего газа с высокой скоростью между двумя параллельными пластинами. На фиг. 11.5 представлена геометрия задачи и соответствующая система координат. Предположим, что границы т = О и т = То непрозрачные, серые, излучают и отражают диффузно, имеют степени черноты ei и ег, отражательные способности pi и р2 и поддерживаются при температурах Ti и Т гхо-ответственно. Распределение температуры в среде между границами Г(т) задано. Требуется найти плотность потока результирующего излучения в сред-е. [c.438]

Определить теплообмен излучением между двумя параллельными кирпичными поверхностями, если температура поверхностей 200°С и 50°С. Степени черноты поверхностей соответственно [c.103]

Для лучистого теплообмена между двумя объемами согласно формуле (4-201) коэффициент взаимного лучистого теплообмена может быть найден как алгебраическая сумма обобщенных взаимных поверхностей между отдельными поверхностями, ограничивающими объемы. При этом, если поверхности обращены друг к другу, обе наружными или внутренними сторонами, то соответствующее значение взаимной поверхности берут со знаком плюс , если же они обращены разными сторонами, то значение взаимной поверхности берут со знаком минус . Ниже дан пример такого рассмотрения применительно к лучистому теплообмену между двумя кубами ряд (рис. 111), расположенными один против другого. Грани обоих кубов взаимно параллельны и перпендикулярны. Согласно предыдущим соображениям, коэффициент взаимного лучистого [c.189]

Теплообмен излучением при наличии экранов. Выше было дано уравнение теплообмена излучением между двумя параллельными серыми поверхностями [c.93]

В инженерных расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, для которых известны качества поверхности, размеры и температура. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана—Больцмана. Так как количество тепла, отдаваемого телом, есть разность между количеством излучаемой и количеством поглощаемой телом лучистой энергии, расчетная формула для лучистого теплообмена между двумя параллельными плоскостями имеет вид [c.119]

Величину лучистого теплообмена между телами при наличии экрана можно определить, пользуясь понятиями о сопротивлениях переходу лучистой энергии от поверхности в пространство и наоборот, приведенными на стр. 291 —292. Так, в случае установки экрана между двумя параллельными пластинами (рис. 20-7) общее сопротивление лучистому теплообмену будет [c.296]

Определить теплообмен излучением между двумя параллельными кирпичными поверхностями, если температура поверхностей 250 и 50 °С. Степени черноты поверхностей соответственно 0,85 и 0,93. Как изменится теплообмен, если более нагретую поверхность покрыть алюминиевым листом Степень черноты алюминия принять [c.98]

Задача 7-3. Определить удельный теплообмен излучением между двумя параллельно расположенными поверхностями, из которых одна имеет С, = 4,5, другая j = 4,2. Температура первой <, = 800° С, второй <2 = 600° С. Проследить влияние значений С и < на удельный теплообмен, подсчитав его значения еще для следующих случаев [c.332]

Простейший случай— теплообмен излучением между двумя параллельными пластинами, размеры которых велики по сравнению с расстоянием между ними (фиг. 2-39). Обозначим поверхность каждой пластины Р, коэффициент черноты соответственно А, и а , температуру — Г, и Г,. [c.135]

Пример 29-1. Определить теплообмен излучением между двумя большими параллельно расположенными поверхностями с температурами 7i = 800°К II Т2 = 400°К. Коэффициент излучения первой поверхности i 5,1, второй Сз = 4,2 вт1 м [c.480]

Теплообмен излучением между двумя плоскими параллельными серыми поверхностями неограниченных размеров (рис. 3,21,а) [c.253]

Прим ер 5. Между двумя взаимно облучающими параллельными поверхностями, имеющими коэффициент излучения С1 = 4 ккал/м ч К и температуры г, = =300 X и /г = 27 X, установлен железный экран, имеющий = 4,3 ккал/м ч° К. Определить лучистый теплообмен до и после установки экрана иа 1 в час. Теплообмен излучения до установки экрана по формуле (2-35) будет равен. [c.123]

При лучистом теплообмене между двумя параллельными поверхностями со степенями черноты е, и 6 , имеющими соотБет-ственно температуру Гх и Т2, количество энергии, которой они обмениваются, определяют по формуле [c.153]

При лучистом теплообмене между двумя параллельными плоскостями (поверхности двух тел) с температурами Т1 и Гг, если среда диатермична, количество переданного в час тепла определяется по уравнению [c.30]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Посмотрим, как обстоит дело с применением свойства взаимности к рассматриваемому стучаю облучения. В формулах (4-147) и (4-148) под знаком интеграла содержится величина е,- (ф, 1р), которая зависит от угла между направлением луча и нормалью к поверхности. Этот угол в общем случае различен для двух встречных лучей. Поэтому формула (4-148) будет давать разные значения в зависимости от того, какую поверхность принять за излучающую. Отсюда следует, что свойство взаимности во второй формулировке и формулы (4-27) и (4-28) в общем случае будут неприменимы. Однако для некоторых частных случаев они будут справедливы. Это получается, когда, -соблюдаются следующие условия степени черноты зависят только от угла ф между направлением луча и нормалью к поверхности величины степеней черноты при одинаковых ф одинаковы для обеих поверхностей поверхности расположены таким образом, что для двух встречных лучей углы ср/ и ср одинаковы . Последнее получается при лучистом теплообмене между Двумя произвольными параллельными поверхностями и между поверхностями, составляющими часть поверхности щара или цилиндра. [c.149]

Для уменьшения результирующего лучистого потока при теплообмене излучением между двумя тягами применяют экраны. Обычно экран представляет собой тонкостенный лист между поверхностью и поверхностью, защищаемой от излучения. 1 Рассмотрим две бесконечной протяже1 ност(1 плоскопараллельиые поверхности с температурами и 7V Между поверхностями параллельно им расположен экран — плоский тонкий лист, термическим сопропгвлепием которого можно пренебречь (рис. 33.2). При стационарном режиме температура экрана будет постоянной и равной 1. [c.405]

Для уменьшения потока излучения при высоких температурах используются экраны, изготовляемые из тонких полированных металлических листов с большой отражательной способностьк . Рассмотрим теплообмен при наличии экрана между двумя плоскими параллельными поверхностями (см. рис. 13-4). [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...