Проводники в электростатическом поле

Проводники в электростатическом поле [c.190]

ПРОВОДНИКИ В ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОМ ПОЛЕ 191 [c.191]

Особенно интересны предельные случаи р = оо (твердая неподвижная сфера) и р = 0 последний соответствует электрическому проводнику в однородном поле. Вообще условия (11.17а) и (11.176) определяют краевую задачу теории потенциала, возникшую впервые в теории магнитной поляризации (магнитной индукции) Пуассона, в теории электростатической индукции Фарадея, в теории электро- и теплопроводности и в теории фильтрации 8). Легко видеть, что обобщенный поляризационный потенциал А — определен во всем пространстве, регулярен на бесконечности и является гармонической функцией всюду, кроме 5, где дА/дп = дА /дп. Следовательно, он представляет собой [42, стр. 286] потенциал двойного слоя плотности ф(у) на 5. Далее, если имеем Х,= (р — р )/(р+рО. то Ф(у) является решением интегрального уравнения типа Фредгольма [c.317]

Подвижностью 1 частиц — носителей тока в проводнике — называется скорость, с которой двигаются эти частицы при помещении их в электростатическое поле единичной напряжённости. Следовательно, электропроводность в равна пе 1, где, как н в выражении для постоянной Холла, п — число частнц носителей тока в единице объёма, а в—их заряд. [c.82]

Явление разделения разноименных зарядов в проводнике, помещенном в электрическое поле, называется электростатической, индукцией. [c.141]

В свою очередь, именно низкая концентрация носителей заряда и малая их подвижность приводят к тому, что в диэлектриках может существовать электростатическое поле (в проводниках это поле немедленно экранируется носителями заряда в металлах, например, радиус экранирования практически равен межатомному расстоянию). Таким образом, поляризация способствует возникновению и существованию в диэлектриках сравнительно устойчивого состояния с чрезвычайно малой электронной проводимостью. Но эта устойчивость может быть нарушена нагревом диэлектрика до высоких температур или радиационным облучением высокой интенсивности (в том числе когерентным оптическим — лазер- [c.42]

Все тела, в зависимости от их электрических свойств, могут быть отнесены к группе диэлектриков, проводников или полупроводников. Различие между проводниками и диэлектриками состоит в том, что в диэлектриках электростатическое поле может существовать длительно, в то время как в проводниках электростатическое поле исчезает почти мгновенно. Полупроводники занимают промежуточное положение. [c.17]

Под действием внешнего электростатического поля электроны проводимости в металлическом проводнике перераспределяются так, что напряженность результирующего поля в любой точке внутри проводника равна нулю некомпенсированные заряды располагаются неподвижно только на его поверхности. [c.190]

Явление перераспределения зарядов в проводнике во внешнем электростатическом поле называется электростатической индукцией. Оно состоит в разделении положительных и отрицательных зарядов, которые содержатся в проводнике в одинаковых количествах. Заряды, разделенные электростатическим полем наведенные, индуцированные заряды), взаимно компенсируют друг друга, если проводник удаляет из поля. При этом восстанавливается обычное состояние металлического твердого тела. [c.191]

Если внутри проводника имеется полость, то в этой полости напряженность электростатического поля равна нулю независимо от того, какое поле Рие. 111.ыо имеется вне проводника [c.191]

Кулоновские силы электростатического взаимодействия электрических зарядов приводят к такому их распределению в проводнике, при котором напряженность электрического поля внутри проводника равна нулю, а потенциалы всех точек проводника одинаковы. Поэтому электростатическое поле кулоновских сил (кулоновское электрическое поле) не может обеспечить постоянного электрического тока в проводнике (111.2.1.4°). [c.214]

За счет сторонних снл электрические заряды движутся внутри источника тока в направлении, противоположном действию сил электростатического поля. Благодаря этому на концах внешней цепи поддерживается разность потенциалов и в цепи идет постоянный электрический ток. Работа, которая необходима для обеспечения упорядоченного движения электрических зарядов в проводнике прн прохождении по нему постоянного электрического тока, совершается за счет энергии источника тока. [c.215]

В оригинальном варианте [129] этот метод основывался на том простом факте, что в статическом случае поле выталкивается из любой области, занятой проводником. Заряды распределяются по поверхностям всех проводников таким образом, что все эти поверхности эквипотенциальны. Если потенциалы проводников (электродов) создаются извне, это эквивалентно созданию определенных распределений заряда на электродах. Можно считать, что эти заряды являются источниками электростатического распределения потенциала в пространстве, окружающем электроды, в том числе и потенциалов самих электродов. Если бы мы могли заменить потенциалы электродов этими поверхностными распределениями заряда на электродах, нетрудно было бы рассчитать потенциал в любой точке просто на основе принципа суперпозиции, не прибегая к использованию сложных расчетных сеток, как в методах конечных разностей или конечных элементов. Кроме того, мы сэкономили бы огромное количество машинного времени и машинной памяти, поскольку потенциал в заданной точке может быть точно вычислен без необходимости двигаться шаг за шагом от электродов к заданным точкам в ходе утомительной процедуры, накапливая ненужную информацию. Например, в случае аксиально-симметричных фокусирующих элементов нужно знать лишь распределение потенциала вдоль оси. Метод зарядовой плотности [c.163]

ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКАЯ ИНДУКЦИЯ, наведение электрич. заряда в проводниках или диэлектриках, помещённых в пост, электрич. поле. [c.894]

D1.14. Проводники в электростатическом поле. Отличительным свойством проводников является существование в них свободных зарядов. В состоянии электростатического равновесия внутри проводника выполняется условие = 0. Если бы это условие не выполнялось, то внутри проводника протекал бы электрический ток. В электростатическом поле свободные заряды появляются на поверхности проводника. В целом проводник остается электронейтральным. З яды на поверхности проводника распределяются таким образом, чтобы поле Е, а с ним н сшювые линии были перпенднку-Л5фны поверхности. Если бы этого не происходило, то по поверхности текли бы токи, что рано или поздно привело бы к равновесному распределению заряда. [c.103]

В отличие от проводников, экранирующих электростатическое поле, внутри диэлектрика напряженность поля не равна нулю в добавление к внешнему полю в таких веществах возникает внут реннее, которое может быть обусловлено следуюшдами тремя основными причинами. [c.136]

Яокрытие — относительно тонкий покров из твердого изоляционного материала, плотно облегающий металл электрода. Покрытие не изменяет сколь-либо существенно электростатическое поле и напряженность в масле. Покрытием являются изоляция проводника тонкой лентой из бумаги или лакоткани или плотно надетой на него тонкой трубкой, плотный покров арматуры высоковольтного ввода фасонными деталями из картона или лакоткани. [c.244]

К динамическим громкоговорителям относятся конусные и купольные электродинамические излучатели, нзодинамические, ленточные и др., т. е. такие, в ко- орых движущая сила возникает за счет взаимодействия тока в проводнике с Магнитным полем постоянного магнита. К громкоговорителям нединамического типов относятся электростатические, электретиые и др. [c.59]

Решение. Ввиду отсутствия объемных зарядов в проводнике в стационарном случае плотность электронного газа совпадает с плотностью ионов решетки, поэтому в этой и следующей задаче можно считать п = onst. Полагая электростатическое поле Е = (0,0, Е), имеем для стационарной функции распределения согласно 3 [c.381]

Как и все прочие электроакустические системы (см. 38), микрофоны можно подразделить, в зависимости от способа электромеханической связи, на индуктивные (электромагнитные) и ёмкостные (электростатические). Современные индуктивные икрофоны основаны на электродинамическом принципе воздействие звуковой волны вынуждает колебания подвешенного в магнитном поле проводника, причём в системе индуктируется периодическая электродвижущая сила звуко- [c.311]

Силовыми линиями магнитного поля называют такие линии, касательные к которым совпадают с направлением напряженности в данной точке. Магнитные силовые линии поля замкнуты (в отличие от силовых линий электростатического поля) такие поля называют вихревыми. Силовые линии прямолинейного тока представляют собой концентрические окружности, лежащие в плоскости, перпендикулярной к проводнику (рис. 51). Направление силовой линии магнитного поля определяется по правилу правого винта если винт ввинчи- [c.132]

Структура поля в волне ТЕМ не зависит от частоты. В частности, распределение электрического лоля в поперечном сечети ЛИВИИ совтаадает с распределением электростатического поля двух бесконечных цилиндрических проводников, поперечное сечение которых совпадает с сечением проводов, образующих линию, а заряды одинаковы по величине и противоположны ло знаку. Распределение М агнитного поля совпадает с распределением поля, создаваемого постоянными одинаковыми по величине и противоположными по направлению токами, текущим1и в проводах линии. Это позволяет использовать электростатические и магнитостатические методы для расчета структуры поля и характеристических параметров линии. (В. статическом случае распадается лишь обязательная для всякой ненулевой частоты связь между величинами и Я.) [c.8]

Вычислим W. На элемент йз поверхности проводника действует пондеромоторная сила [207] =—0,5еоег 2пП 5 = =—0,5еоег( ф/<5п)2пс 5, где —нормальная компонента вектора Е электрического поля. Плотность силы численно равна плотности энергии электростатического поля на поверхности проводника, а направление противоположно нормали п (см. рис. 4.4). При изменении размера 1 на малое значение контуры поперечного сечения проводников Ьо, /-1 переходят в близкие контуры Ь о, (см. рис. 4.4). В результате этого с точностью до малых (АО выполняется работа [c.128]

Будем рассматривать оба конденсатора до разъеди нения как одну электростатическую систему. Мы мо жем теперь в рамках системы СГС определить смеще ние как напряженность поля свободных зарядов (т. е без учета поля связанных зарядов на проводниках которое обусловлено присутствием диэлектрика). Дей ствительно, согласно (7.97) смещение представляв собой поле смещенных зарядов, перераспределение ко торых между конденсаторами было вызвано введениед диэлектрика в конденсатор. [c.216]

Электроизоляцио нные материалы отличаются очень малой удельной проводимостью. Количественно разница между проводимостью диэлектриков и проводников столь велика, что она обусловливает и качественную разницу между ними в диэлектриках преобладают не электродинамические явления, характеризующиеся направленным движением огромного числа свободных зарядов (электронов нли ионов), а электростатические, характеризующиеся созданием и закономерностями электрического поля. Вследствие того, что реальные диэлектрики имеют удельную проводимость, не равную нулю, в них наряду с электростатическими явлениями всегда наблюдаются и электродинамические, в нормальных условиях работы выраженные очень слабо. Диэлектрики служат в любом электрическом устройстве для изоляции друг от друга различных токопроводящих деталей, находящихся под разными потенциалами, или для создания электрической емкости в конденсаторах. [c.10]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...