Плоские волны в дискретно-слоистых средах

Рассматривая задачу об отражении плоской волны от дискретно слоистой среды общего вида, сохраним принятые в предьщущем разделе геометрические обозначения и нумерацию слоев (см. рис. 2.5). Плоскость падения волны, как и пре>аде, совместим с плоскостью xz. В слое с номером / волновое уравнение имеет общее рещение (см. формулы (1.30), (1.34)) [c.42]

В этом параграфе мы будем изучать плоские упругие волны в дискретно-слоистой среде, в состав которой входят однородные твердые слои. Уравнения упругих волн и условия на границах были получены в п. 1.3. Поскольку распространение сдвиговых волн горизонтальной поляризации в слоистом твердом теле происходит независимо от распространения волн вертикальной поляризации и формально вполне аналогично звуку в жидкости, в настоящем параграфе мы будем заниматься только случаем вертикальной поляризации. Тогда плоская монохроматическая упругая волна в однородном твердом теле может быть задана, как показано в п. 1,3, двумя скалярными функциями, i (x, z) и р(х, z) [c.89]

ПЛОСКИЕ ВОЛНЫ В ДИСКРЕТНО-СЛОИСТЫХ СРЕДАХ [c.5]

Рассмотрим теперь волны Р - SV в дискретно-слоистой трансверсально-изотропной среде. Зависимость полей от горизонтальных координат и времени по-прежнему считаем гармонической. Будем предполагать, что плоскость изотропии параллельна границам. Решение задачи об отражении плоской волны от произвольного числа слоев легко построить, воспользовавшись матричным методом [340, 520]. Введем, как и в 4, вектор [c.151]

Дисперсия скоростей продольных волн. Как уже отмечалось, в волновом отношении упругий лист с треугольной сеткой отверстий до сих пор не рассчитан. Но он может быть приближенно сопоставлен с периодически слоистой средой (см. предыдущий параграф) при плоской волне, распространяющейся перпендикулярно к слоям, или также приближенно изображен некоторой дискретной сеточной моделью [см., например, двумерные сеточные модели в работе Ивакина (Ивакин, 1950)]. Если принять предлагаемую Аналогию, следует ожидать, что и дырчатый лист будет обладать нормальной дисперсией и, возможно, граничной частотой (в нашем случае, не резко выраженной), как это имеет место в слоистой среде (Ивакин, 1958), или в сеточных моделях. [c.186]

В дискретно-слоистых средах на одной или нескольких границах может скачкообразно меняться скорость течения. Хотя такие модели часто используются в акустике, следует иметь в виду, что течение со скачком (тангенциальным разрывом) скорости является неустойчивым. Поэтому при вычислении коэффициентов отражения и прозрачности для плоских волн мы будем предполагать, что в среде, например в результате действия вязкости, сформировалось устойчивое течение, которое отличается от заданной дискретно-слоистой модели лищь в тонких по сравнению с длиной волны звука переходных слоях в окрестности границ. Наличие тонких слоев практически не сказывается на отражении и прохождении звука (мы видели зто на примере однородного неподвижного слоя в п. 2.4 для тонкого движущегося слоя с произвольной стратификацией скоростей звука и течения, а также плотности соответствующие оценки будут получены в гл. 2). Ниже мы будем пренебрегать влиянием пограничных слоев, а также влиянием поглощения на отражение звука. [c.41]

Учет относшельного движения слоев. Импеданс гармонических волн в движущейся среде. Задача об отражении плоской волны от движущейся дискретно-слоистой феды оказывается значительно богаче по раэнообра- [c.40]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...