Отражение от тонкого неоднородного слоя

Отражение от тонкого неоднородного слоя. Для неоднородного слоя, произведение толщины которого на вертикальную компоненту волнового вектора падающей волны мало по сравнению с единицей, коэффициент отражения можно вычислить, не делая предположений о характере стратификации упругих параметров. В работах [44, 45] для этого в случае неподвижной жидкости был предложен метод последовательных приближений. В последствии он был обобщен на случай отражения от слоя упругой среды [190]. Однако обосновать сходимость этого метода удается только для углов падения, не близких к я/2 или критическому углу полного отражения. Ниже мы изложим другой подход к расчету поля в тонком слое, пригодный при любых углах падения волны [374, 94]. [c.202]

При выводе формул Френеля граница раздела между двумя различными средами рассматривалась как математическая плоскость. В действительности граница раздела представляет собой не геометрическую поверхность, а тонкий переходный слой, на протяжении которого показатель преломления изменяется от п, до / 2- Для справедливости формул Френеля необходимо, чтобы толщина слоя была мала по сравнению с длиной волны. Для этого граничная поверхность должна быть свободна от посторонних примесей и хорошо отполирована. Если же показатель преломления постепенно изменяется на протяжении нескольких длин волн, преломление имеет совсем другой характер. Когда длина волны мала по сравнению с размерами неоднородностей среды, выполняются условия применимости геометрической оптики "(см. 7.1). Преломление волны можно при этом рассматривать как распространение лучей, испытывающих в переходном слое рефракцию (постепенное отклонение) без всякого отражения. [c.152]

Влияние периодической неоднородности можно уяснить, не прибегая к аналогии с отражением от дифракционной решетки. Каждый из периодов неоднородности можно уподобить тонкому слою, на границах которого происходит отражение света, аналогичное френелевскому отражению от плоскопараллельной пластин- [c.827]

В случао, когда О. с. обусловлено рассеянием света на неоднородностях внутренней структуры самого тела (порошки, эмульсии, масляные краски, молочные стекла, бумага, облака), явление носит существенно объемный характер, и его закономерности определяются, в основном, эффектами многократного рассеяния света, проникшего в тело. В частности, даже слабое поглощение внутри тела ведет к резкому ослаблению многократно рассеянного света и уменьшению отражательной способности тела. К этому жо ведет и уменьшение толщины тела. Для очень тонких или сильно поглощающих тел существенно только однократное рассеяние света, вследствие чего отражательная способность пропорциональна отношению а/а, где а и а — объемные коэффициенты рассеяния и поглощения вещества, образующего тело. В случае очень толстых слабо поглощающих тел отражательная способность пропорциональна ехр(—т] ]/ а/а ), где зависит от вида матрицы рассеяния и направлений облучения и наблюдения тела. В отсутствие поглощения отражательная способность толстого слоя рассеивающего вещества пропорциональна т/(т -Ь I), где т — оптическая толщина слоя и I — постоянная, зависящая от вида матрицы рассеяния. Т. к. а и а зависят от степени дисперсности рассеивающего вещества, последняя сильно влияет и на отражательную способность тела по мере измельчения рассеивающих частиц отражательная способность тела растет и ее спектральная зависимость ослабевает (что является основой технологии изготовления красок). Поляризация отраженного света сильно зависит от величины а/а (эффект Умова). [c.568]

Коротковолновые колебания И. обычно рассматриваются в задачах о распространении волн в И. (в част-пости, радиоволн в ионосфере). Для таких волн можно пользоваться приближением геометрич. оптики, т. е., пренебрегая эффектом дифракции, перейти к представлению о лучах. Такое приближение позволяет полу чить довольно полную картину распространения коротковолновых колебаний в неоднородной П., за исключением неи-рых более тонких эффектов, связанных с отражением волн от более плотных слоев П., с рассеянием волн на неоднородностях и т. д. (см. Ионосфера). [c.21]

Сейсмические волны при распространении от источника в глубь акустически неоднородных осадочных толщ отражаются от границ слоев с различными акустическими свойствами. На идеализированной схеме была показана связь между динамическими параметрами отражений и геологическим строением продуктивных тел (см. гл. 1). Если считать, что форма отраженной волны несет информацию о строении неоднородных перспективных толщ, то задачей динамического анализа является изучение оценок параметров отражений и выявление аномальных изменений, связанных с конкретным геологическим объектом. При этом очевидно, что изучение аномалий должно учитывать влияние мешающих факторов. Поскольку реальные осадочные толщи имеют сложное строение, а глубины изучаемых объектов велики по сравнению с их размерами, сама постановка задачи изучения тонких изменений динамических параметров является чрезвычайно сложной, а способы ее решения не всегда однозначными. Поэтому на практике часто используют их комплексирование. [c.54]

При малых а резко возрастает Ь(Нк1), поэтому для анализа тонких поверхностных слоев требуются соответствующие коллимационные устройства с узкими щелями. Изменение геометрической ширины рентгеновских линий b hkt), рассчитанное по формуле (23) в фукнции угла отражения, указывает, что при увеличении угла 0 геометрическая ширина линий возрастает, достигает максимального значения при 0 = 45°, а затем резко падает. Например, для линий меди (400), 0 = 82°12 (Со/(а-из-лучение) величина 6(4оо> в 3,5 раза меньше, чем 6(200) при 0 = = 44°27. Другие компоненты геометрической ширины (связанные с расходимостью первичного пучка в плоскости, перпендикулярной плоскости фокусировки, неоднородностью излучения и проникновением первичного пучка лучей в глубину материала об- [c.82]

Исследование вопросов распространения отраженных волн в неоднородных средах па одномерных твердых моделях представлено также в работах Шово ( hauveau, 1962) и Шервуда (Sherwood, 1962). В первой работе обсуячдается моделирование непрерывных неоднородных сейсмических сред на однородных стержнях переменного сечения, демонстрируются отраженные и проходящие волны, связанные с переходными слоями различной мощности, оценивается фильтрующий эффект тонких переходных слоев при прохождении и отражении. Во второй работе вопрос ставится шире — здесь рассматриваются аналоговые вычислительные устройства для получения теоретических сейсмограмм отраженных волн, а также одномерные твердые модели с той же целью. [c.24]

Ряс. 9. Топограммы одиого и того же кристалла 81, снятые по методу Ланга в двух взаимно перпендикулярных направлениях. Отражение (220), налучение Си время экспозиции каждой топограммы 5 ч а — отражающая поверхность с индексами Миллера (110), тонкие вертикальные чёрные. линии— дислокации, горизонтальные полосы — слои с неоднородно распределённой примесью, возникшие вследствие колебаний концентрации примеси в расплаве за фронтом кристаллизации при выращивании кристалла (полосы роста) о — отражающая поверхность с индексами Миллера (001), изоОражевия тех же дислокаций, что и на рис. а, но ориентированных вдоль распространения пучка. [c.355]

Поскольку поверхностная электромагнитная волна удерживается вблизи границы раздела, она будет преобразовываться в излучатель-ную волну утечки лишь при наличии возмущений или неоднородности на поверхности. Кроме того, поверхностную волну невозможно и возбудить, освещая непосредственно гладкую поверхность световым пучком. Для изучения свойств поверхностных волн были разработаны различные методы их возбуждения и регистрации, а именно методы линейного или нелинейного оптического возбуждения и регистрации на неоднородностях поверхности. Кроме того, используются призмы, расположенные с небольшим (порядка длины волны) зазором над поверхностью (см. рис. 3.6 и разд. 3.3.3). Последний метод известен как ослабленное полное отралсение. При этом для возбуждения поверхностной волны используется затухающая волна, возникающая на границе раздела среда — воздух в том случае, когда луч света в среде испытывает полное внутреннее отражение. Поглощение отраженной волны и приводит к ослабленному полному отражению. Первая из таких систем была предложена Отто. Она состоит из призмы (Р), отделенной от толстого образца среды (М) небольшим воздушным или вакуумным слоем (А) [так называемая конфигурация РАМ АТК, показанная на рис. 3.38,а]. Если воздушный слой достаточно тонкий, то затухающая в этом слое волна, вызванная полным внутренним отра- [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...