Теория простых воли

Замечание 2. Уравнения свободного гиростата рассматривались на заре квантовой механики в связи с проблемой спектров молекул. Так, в книге М. Борна [39] принимается, что адекватная модель молекулы не есть просто волчок, но что она представляет жесткое тело, в котором как бы замуровано маховое колесо с крепкими подшипниками . При этом твердое тело играет роль системы ядер, а маховик — роль импульса электронов. Крамере и Паули, пользуясь этой моделью, не совсем успешно пытались построить теорию спектров молекул, обладающих произвольно расположенным импульсом электронов. [c.156]

В предисловии мы провозглашаем манифест компьютерной динамики, развитие и применение которой к динамическим проблемам теории волчков читатель найдет на протяжении всей книги. Компьютерные исследования в динамике, или просто компьютерную динамику, мы выделяем в отдельную область науки, которая устанавливает общие закономерности движения реальных физических систем при помощи ряда численных методов и алгоритмов. Каждый из этих методов обладает своими особенностями (устойчивость и пр.) и обладает внутренними параметрами (типа шага и точности). Поэтому результаты такого исследования, конечно, имеют лишь косвенное отношение к реальности. Однако аналогичные заключения можно сделать и относительно обычных аналитических (или сугубо математической) методов, требующих на каждом шаге строгих доказательств. При этом многие физически очевидные факты могут привести к неразрешимым математическим проблемам (которых особенно много в нелинейной динамике и математической теории хаоса). Мы здесь отметим только проблемы с доказательством эргодичности, вычислением энтропии, оценками малого параметра и применимостью КАМ-теории и пр. Решение этих проблем, тем не менее, нисколько не продвинет наше понимание замечательных законо- [c.10]

Так случилось, что в период подготовки настоящего обзора удалось собрать вместе многие ранее не публиковавшиеся результаты, полученные за несколько последних лет в Лос-Аламосе. Мы весьма сожалеем, что их изложение волей-неволей привело к некоторому подчеркиванию нашей собственной работы, но идем на это в надежде, что предлагаемый материал может оказаться кому-либо полезен. Однако в наши намерения входило рассмотреть все достигнутые результаты для систем, представляющих интерес в теории простых жидкостей, и иы надеемся, что ни один из них не ускользнул от нашего внимания. [c.275]

В разделе 2 рассматриваются задачи третьей и четвертой груин. Вопросам расиространения упругих воли по инженерным конструкциям посвящена обширная литература [216, 239, 283, 300, 325, 352], поэтому авторы ограпичились сравнительно простыми конструкциями, но постарались применить наиболее общие методы расчета и обсудить ряд теоретических вопросов, с которыми приходится сталкиваться при расчете распространения волн практически каждой машинной конструкции. Главными из них являются диснерсия волн, определяющая характер распространения акустической энергии, и спектральные свойства конструкций. Исследуются также полнота и ортогональность нормальных волн в твердых волноводах. Значительное место отведено анализу щи1ближенных теорий колебаний топких стержней. По методам борьбы с вибрациями и шумами машин имеется особенно много публикаций [45, 71, 81, 136, 185, 281, 331, 353, 375, 376, 384]. Однако почти все они носят ярко выраженный прикладной характер, поэтому в книге излагаются теоретические основы методов ослабления акустической активности машин. [c.12]

При использовании теории диффузии нейтронов, в которой исходят из предположения о том, что все не11троны обладают одинаковыми скоростями, и особенно при изучении проблем отражателя, часто сталкиваются со следующим положением среда А, в которой рождаются нейтроны, ограничена средой В, которая имеет свойства, отличные от свойств первой среды, и которая не содержит никаких нейтронных источников. Возникает вопрос можно ли среду В охарактеризовать просто коэфициентом отражения или альбедо и определить распределение нейтронов в среде А, исходя из альбедо среды В, не рассматривая больше никаких свойств этой последней Такое описание среды В с точки зрения физики будет пригодно только в том случае, если альбедо среды В не зависит от свойств среды А и распределения источников в ней. Обычно эти условия не удовлетворяются. Волее того, можно показать, что альбедо зависит от углового распределения нейтронов на границе раздела замедлителя и урана, которое, в свою очередь, зависит от свойств обеих сред, а также от распределения источников в среде А. Если бы даже альбедо было известно, это было бы недостаточно для определения распределения нейтронов в среде А, так как для этой цели необходимо полностью знать угловое распределение отраженных нейтронов. [c.70]

Теперь рассмотрим, какие особенности реальных плоских звуковых воли предотвращают эт невозможные деформации волновых профилей в общем случае, а затем исследуем, принимая во внимание эти особенности, реальную волну, порожденную импульсным движением поршня в жидкость. Заметим, что единственными особенностями, которые могут изменить наши заключения о распространении простых волн, являются диссипативные процессы, так как теория Римана (разд. 2.8), лежащая в основе наших заключений, точна только для недиссинативных волновых процессов. Среди разл чных диссипативных процессов, рассмотренных в разд. 1.13 и 2.7, мы должны установить, следовательно, может ли какой-нибудь из них вызвать эффекты, достаточно большие и быстрые, чтобы противостоять мощной тенденции к быстрому преобразованию волнового профиля, показанному на рис. 31 и 32. [c.194]

Стандартная теория оптических переходов межу валентной, Зоной и зоной проводимости в прямозонных полупроводниках 1 основывается на так называемом правиле к-отбора [54]. Вол-, новой вектор kl волновой функции в валентной зоне и волновой вектор кг волновой функции в зоне проводимости должны отличаться между собой на волновой вектор фотона, иначе матричный элемент равен нулю. Поскольку волновой вектор, умноженный на А, дает импульс кристалла, это условие просто выражает закон сохранения импульса при оптическом переходе. Для электрона, имеющего среднюю энергию 0,04 эВ прн ком-. натной температуре, k примерно составляет W см ,в то время как для инфракрасного фотона с длиной волны 1 мкм кр1 равно 6-10 см . Так как к з>1кр,1, то волновым вектором фотона пренебрегают, и обычно правило к-отбора записывают в виде [c.170]

Из рассмотрения (15.41), (15.436) и (15.456) видно, что приближенные теории упругости можно получать, просто разлагая функцию реакции материала 2 (G ) = 2 (б + 2у ) по степеням Grs или Такие разложения по форме совпадают с приведенными выше выражениями для Однако соответствующие коэффициенты упругости иногда могут и не совпадать. Волее подробно это обстоятельство будет рассмотрено в конце параграфа. [c.247]

ЯДЕРНЫЕ МОДЕЛИ, приближённые представления, используемые для описания нек-рых св-в ядер, основанные на отождествлении ядра с к.-л. др. физ. системой, св-ва к-рой либо хорошо изучены, либо поддаются сравнительно простому теор. анализу. Таковы, напр., модель жидкой капли, ротатора ( волчка ), обол очечная модель ядра и др. (см. Ядро атомное). ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ, превращения ат. ядер при вз-ствии с Ч-цами, в т. ч. с Y-квантами или друг с другом. Для осуществления Я. р. необходимо сближение ч-ц (двух ядер, ядра и нуклона и т. д.) на расстояние 10 см. Энергия налетающих положительно заряж. ч-ц должна быть порядка или больше высоты кулоновского потенц. барьера ядер (для однозарядных ч-ц / -10 МэВ). В этом случае Я. р., как правило, осуществляются бомбардировкой мишеней пучками ускоренных ч-ц. Для отрицательно заряж. и нейтральных ч-ц кулоновский барьер отсутствует, и Я. р. могут протекать даже при тепловых энергиях налетающих ч-ц. [c.914]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...