Амплитуда вне фокальной линии

Амплитуда вне фокальной линии [c.33]

После прохождении через две фокальные линии фаза увеличивается на я, что означает простое изменение знака возмущения или амплитуды. Это остается в силе также для пучка лучей с одним фокусом (где две фокальные линии можно считать совпадающими). Опережение по фазе на я/2 означает кажущееся укорочение отрезка пути на К/4. Этот сдвиг фазы имеет существенное значение, например, в теории радуги и в других примерах, когда функция рассеяния вычисляется на основании геометрической оптики (разд. 12.22 и 13.2). [c.35]

Амплитуда на фокальной линии или вблизи нее [c.35]

Эта простая схема распространения луча имеет одно исключение интенсивность на фокальной линии (или в фокусе) и вблизи от нее не дается законами геометрической оптики. Действительно, на фокальной линии законы геометрической оптики дают бесконечную интенсивность, так что мы можем просто сказать, что эти законы неправильны всегда, когда в результате будут получаться бесконечности (или очень большие величины). Причина, по которой законы геометрической оптики не выполняются на фокальной линии, была выяснена в разд. 3.22. Большая интенсивность вблизи фокальной линии означает, что следует учитывать настолько широкую область волнового фронта падающей волны, что волновой фронт в этой области недостаточно характеризовать двумя радиусами кривизны. Более того, может оказаться существенной и разность амплитуд в пределах этой области. [c.235]

Особые области вблизи фокальных линий или фокусов допускают простое толкование с помощью принципа Гюйгенса — Френеля. Волновой фронт вдали от фокальной линии, амплитуду и фазу которого можно рассчитать методами лучевой оптики, рассматривается как заданный фронт. Этого метода вполне достаточно для очень больших шаров он дает точные выражения для диаграммы рассеяния, включая особые углы (разд. 13.2 и 13.3). [c.236]

I р в фокусе к р вдали от него пропорционально к . В слоистой среде в поле точечного источника образуется не фокус, а фокальная линия. Это окружность, лежащая в горизонтальной плоскости. В ее окрестности увеличение амплитуды поля пропорционально. Такая особенность лучевой структуры часто возникает при расположении источника и приемника на оси волновода. Фокусировка звука на оси волновода с различных позиций исследована в работах (52, 43], (247, гл. 5], (60,61, 63, 456,468, 534, 547]. Когда в точку собираются только параксиальные, т.е. выходящие из источника под малыми углами к некоторому заданному направлению, лучи, фокальная линия вырождается в каустический клюв, и поле вблизи нее описывается формулой (17.55). [c.386]

Вычисление преобразования Радона изображения, заданного в виде двумерного оптического сигнала, нетрудно выполнить в оптической системе. На рис. В.З представлена простейшая оптическая схема, реализующая выполнение преобразования Радона. Она состоит из системы поворота изображения и линейки детекторов. Интегрирование амплитуды света, прошедшего через транспарант с изображением либо отраженного от него вдоль оси у, осуществляется с помощью анаморфотной оптической системы, фокусирующей промодулированное излучение вдоль фокальной линии. В ней помещается линейка квадратичных детекторов, которые регистрируют интенсивность излучения. Необходимо отметить, что так как изображение представляет собой положительную функцию, то значения проекций всегда положительны. [c.208]

Пусть фокальные линии наблюдаются при помощи микроскопа при стробоскопическом освещении на расстоянии х от излучателя одновременно определяется сила излучаемого звука (например, путем измерения напряжения, подаваемого на кварц). Чтобы наблюдать фокальные линии в той же плоскости на более далеком расстоянии 2 от излучателя, необходимо увеличить силу звука, так как благодаря поглощению при увеличении расстояния х амплитуда давления Др звуковой волны уменьшается, а у увеличивается. Если и /з—сила звука для расстояний х и х соответственно, то [c.282]

Цветные голограммы — голограммы, восстанавливающие цветные изображения. Все известные способы синтеза и записи цветных голограмм предполагают расчет трех отдельных голограмм, соответствующих красному, зеленому и синему цветам объекта, и отличаются только методом записи таких голограмм. Так, в 1124] предлагается синтезировать три бинарные голограммы с разными пространственными несущими, в [130, 131] рассматриваются возможности записи таких голограмм в различных слоях цветной фотопленки посредством фотографирования их с экрана электронно-лучевой трубки за соответствующими светофильтрами. Для восстановления таких голограмм, как правило, используется лазер, дающий три разные по цвету линии, а цветное изображение объекта формируется в фокальной плоскости линзы, выполняющей преобразование Фурье. При этом каждый слой избирает свою компоненту луча и восстанавливает свое изображение. Поскольку спектральная избирательность красителей цветных фотографических эмульсий невысока, возможны искажения цветов за счет взаимного влияния слоев. Эти искажения можно уменьшить, если кроме записи голограмм в разные слои производить также пространственное разделение цветоделенных голограмм либо путем их сдвига друг относительно друга, либо путем пространственного чередования этих элементов. Кроме того, это взаимное влияние может быть компенсировано путем соответствующей коррекции значений амплитуды и фазы голограммы, записываемой в каждый слой. Подобные методы записи цветных голограмм описаны в [130, 131]. [c.93]

Следует, однако, помнить, что лучи, претерпевшие различное число внутренних отражений, являются когерентными. Поэтому для них нужно складывать амплитуды, а не сечения. По сравнению с лучом, который проходит в вакууме путь длиной 2R os у, луч, отразившийся р — 1 раз, проходит путь, оптическая длина которого равна 2Rpn os у. Поэтому возникает сдвиг фаз б, определяемый формулой (3.81). Остальной сдвиг фаз в (3.80) обусловлен прохождением лучей по фокальным линиям. Таким образом, выражение (3.80) [c.80]

Ребро является фокальной линией (вырожденной каустикой) конгруенции лучей краевой волны, которая компенсирует разрывы ГО полей. В окрестности границ свет —тень полное поле выражается через интегралы Френеля. Краевые волны (но более слабые по амплитуде) образуются и в том случае, когда разрыв имеет не касательная, а кривизна или более высокие производные уравнения поверхности [31, 68]. В этом случае не образуется зон тени, а разрыв ГО решения связан с различным расхождением лучей по разные стороны линейчатой поверхности, составленной из отраженных лучей, выходящих из линии разрыва кривизны. [c.88]

Само распределение приведено на рис. 51, где сплошной линией показана расчетная кривая, а кружками — экспериментальные точки, которые хорошо ложатся на расчетную кривую. Это свидетельствует о незначительной фазовой аберрации волнового фронта и малой неравномерности распределения амплитуд колебаний вдоль излучающей поверхности. Радиус фокального нятна равен = 0,8 мм, а площадь его "о = 2-10 см . [c.199]

Пример 2.11. Рассмотрим ДОЭ, содержащий 32 х 32 пиксела и фокусирующий в квадрат, имеющий размеры, равные 10 минимальным дифракцгюнным пятнам. Для ДОЭ, формирующего квадрат из коллимированного гауссова пучка, фаза, полученная из уравнения (2.246) и взятая по модулю 2ж на массиве в 256 х 256 пикселов, находится в виде совокупности колец (линий равной фазы), переходяжщх в линии квадратного периметра (рис. 2.35). Рисунок 2.36 иллюстрирует распределение интенсивности света в фокальной плоскости линзы, рассчитанное как преобразование Фурье для амплитуды [c.107]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...