ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Амплитуда вне фокальной линии из "Рассеяние света малыми частицами " В предыдущих разделах рассмотрение проводилось для плоской волны. Автору не известно, рассматривал ли сам Френель сходящиеся и расходящиеся пучки лучей. Распространить его рассуждения па этот случай настолько просто и в то же время настолько важно, что это будет сделано здесь же. Применение полученных результатов дано в разд. 12.22. [c.33] Небольшой участок искривленного волнового фронта характеризуют обычно двумя главными радиусами кривизны. Нормали к волновому фронту сходятся на расстоянии /, от волнового фронта в одной главной плоскости и на расстоянии Д в другой, перпендикулярной первой. Пучок света, приводящий от этого волнового фронта, является астигматичным с фокальными линиями, лежащими на расстояниях /, и /2 от фронта. Рис. 3, а иллюстрирует пример сходящегося пучка с положительными Д и /2. Если одна или обе фокальные линии находятся позади фронта, то соответствующие значения Д и (или) /2отрицательны. [c.33] Эта простая формула дает все, что нам нужно как в отношении интенсивности, так и в отношении фазы в Р. Можно сделать следующие замечания. [c.34] Рассматривая геометрию рис. 3, а, мы находим, что этот результат согласуется с простым правилом интенсивность обратно пропорциональна поперечному сечению пучка, полученному на основании законов геометрической оптики (прямолинейное распространение). То же правило непосредственно следует из закона сохранения энергии в пучке. [c.35] После прохождении через две фокальные линии фаза увеличивается на я, что означает простое изменение знака возмущения или амплитуды. Это остается в силе также для пучка лучей с одним фокусом (где две фокальные линии можно считать совпадающими). Опережение по фазе на я/2 означает кажущееся укорочение отрезка пути на К/4. Этот сдвиг фазы имеет существенное значение, например, в теории радуги и в других примерах, когда функция рассеяния вычисляется на основании геометрической оптики (разд. 12.22 и 13.2). [c.35] Оба множителя дают размеры эффективной площади, измеренные в главных плоскостях. Это можно выразить также в виде правила эффективная площадь в XI раз больше квадратного корня из приращения интенсивности от фронта до точки Р. [c.35] Если ищется возмущение на очень большом расстоянии I в пучке, мы находим, что интенсивность уменьшается как 1/Р, а эффективная площадь начального фронта, определяющая эту интенсивность, равна XУ fji и не зависит от I. [c.35] Вернуться к основной статье