Случай, когда ось z направлена вдоль

Рассмотрим случай, когда световая волна распространяется вдоль оси [ПО]. Для того чтобы найти сечение оптической индикатрисы плоскостью волнового фронта световой волны, координатную ось х направим вдоль кристаллографической оси [ПО], у — вдоль [101], Z — вдоль [ПО]. После координатного преобразования получим из [c.139]

Рассмотрим случай, когда ось поверхности враш ения расположена вертикально, вершина — вверху, и единственной внешней силой является сила тяжести. Линиями кривизны будут меридианы и параллели. Направим ось Ог вдоль оси фигуры и обозначим через 0 угол между осями 0 1 и Ог, а через г ) — угол между плоскостью, содержаш ей Ог и О1С, и любой вертикальной неподвижной плоскостью. [c.87]

Первый из этих интегралов соответствует сохранению импульса системы, а второй — сохранению кинетического момента относительной полярной оси, проходящей через центр масс. В силу произвольности выбора оси ее можно направить вдоль вектора Го. Тогда полярный угол 0о = О и, следовательно, РфО = 0. Рассматривая общий случай, когда в последующие моменты времени угол 9 [c.389]

Поглощение звука в металле при наличии магнитного поля. Рассмотрим случай, когда волновой вектор q монохроматической звуковой волны частоты со перпендикулярен внешнему магнитному полю В. Направим ось х координатной системы вдоль вектора q, а ось г —вдоль магнитного поля. Для простоты примем [c.206]

Имея в виду только движение, параллельное неподвижной плоскости, МОЖНО на основе предварительных замечаний из п. 12 огра-ничиться только круговым диском S, радиус которого обозначим через г, а полную массу — через т. Предположим, что центр тяжести G совпадает с геометрическим центром диска, и рассмотрим обычный случай, когда плоскость диска S вертикальна и диск дви-жется вдоль горизонтальной прямолинейной колеи, которую примем за неподвижную ось направив ось Йт) по вертикали вберх (фиг. 4), [c.31]

Рассмотрим теперь случай, когда однородная деформация tQ- t представляет собой простой сдвиг с величиной S. Опираясь на данное в главе 2 описание простого сдвига, выберем систему базисных векторов, ортонор-мальную в состоянии t. Вектор ej направим вдоль линии сдвига, а — по нормали к сдвигающей плоскости (см. рис. 2.4). Базисные векторы ву и не совпадают с главными осями деформации /о— /. [c.108]

Отраженные и преломленные волны в окрестности частот дипольных и квадрупольных переходов в негиротропном кристалле. Рассмотрим здесь наиболее простой случай, когда монохроматическая линейно поляризованная волна падает нормально из вакуума на плоскую поверхность изотропной негиротропной среды. Направим ось г вдоль внутренней нормали и запишем всю совокупность граничных условий. Воспользуемся прежде всего граничными условиями (1.2), предполагая при этом, что поверхностные заряды и токи отсутствуют и что среда немагнитна В = Н). В этом приближении условия (1.2) имеют следующий вид [c.257]

Ось X направим вдоль стенки канала, а ось у — перпендикулярно ей. Будем считать коэффициенты температуропроводности и многокомпонентной диффузии независимыми от текущих значений температур и концентраций [254-256]. Рассмотрим случай, когда тепломассоперенос протекает в стационарных условиях, суммарный диффузионный перенос энтальпии в объеме фаз пренебрежимо мал, жидкость и газ движутся со среднерасходовыми скоростями, скорость изменения параметров фаз в продольном направлении много меньше, чем в поперечном. Предполагаем, что диссипативным членом в уравнении конвективного теплообмена и переносом вещества за счет термодиффузии можно пренебречь, а также что толщина пленки (Ло) в процессах тепломассопереноса не изменяется в продольном и поперечном направлениях. При этих предположениях система уравнений конвективного массообмена и теплообмена имеет следующий вид [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...