Задачи статики в моментной теории

Решение плоских граничных задач статики моментной теории упругости. Сообщ. АН Грузинской ССР 56, № 1 (1969), 41—44, [c.639]

Исследование третьей и четвертой трехмерных граничных задач статики моментной теории упругости. Аннотации докладов семин. Ин-та прикл. матем. Тбилисского ун-та, № 7 (1973), 5—11. [c.649]

Об одном варианте гранично-контактных задач для составных изотропных сред статики моментной теории упругости. Аннотации докл. семин. Ин-та прикл. матем. Тбилисского ун-та 8 (1973), 53—63. [c.642]

Книга посвящена подробному анализу математических основ теории упругости. На современном уровне математической строгости впервые с одинаковой полнотой рассмотрены трехмерные задачи статики, гармонических колебаний и общей динамики линейной теории упругости, термоупругости и моментной упругости. Методом многомерных сингулярных интегральных уравнений и сингулярных потенциалов, развитым в книге, исследованы общие вопросы теории и получены представления решений в рядах и квадратурах, допускающие эффективную реализацию на ЭВМ. [c.2]

Предлагаемая книга — продукт второго направления. В ней, на современном уровне математической строгости, впервые с одинаковой в принципе полнотой, изложена общая теория трехмерных граничных задач статики, колебаний и общей динамики для линейных уравнений с постоянными и кусочно-постоянными коэффициентами классической теории упругости, термоупругости и моментной теории упругости. [c.10]

Моментная теория. В моментной теории, так же как и в классической, ставятся задачи трех основных типов динамики, статики и колебания. В каждом из них шестнадцать задач ), соответствующих рассмотренным выше [c.56]

Задачи статики в моментной теории [c.108]

ЗАДАЧИ СТАТИКИ В МОМЕНТНОЙ ТЕОРИИ [c.109]

Моментная теория упругости 12, 346 внешние задачи 348 граничные условия 348 задачи статики 108 [c.662]

На примере цилиндрической оболочки мы убедились в том, что при плавно меняющейся нагрузке в большей части оболочки можно пренебречь изгибом и напряжениями от изгибающих моментов но сравнению с равномерно распределенными по толщине напряжениями от усилий Гар. Моментное напряженное состояние реализуется только в зоне краевого эффекта, протяженность кото-рой оценивается характерным линейным размером к = УНк. Для оболочки положительной гауссовой кривизны этот результат носит совершенно общий характер, схема расчета таких оболочек строится следующим образом. Сначала находится усилие в оболочке, которую представляют как тонкую, нерастяжимую мембрану, совершенно не сопротивляющуюся изгибу. Эта задача решается с помощью одних только уравнений статики и, собственно говоря, не относится к теории упругости. Соответствующая теория называется безмоментной теорией оболочек. Решение, найденное по безмоментной теории, как правило, не позволяет удовлетворить всем граничным условиям, поэтому вблизи границы рассматривается краевой эффект, связанный с изгибом. Ввиду малости области краевого эффекта, уравнения теории оболочек для этой области принимают относительно простую форму. Для вывода уравнений безмоментной теории нам понадобятся некоторые сведения из теории поверхностей, которые предполагаются известными и сообщаются для справки. [c.423]

Гранично-контактные задачи статики моментной теории упругости для кусочнонеоднородных изотропных сред. Аннотации докл. семин. Ин-та прикл. матем. Тбилисского ун-та 7 (1973), 33—44. [c.642]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...