Основное термодинамическое тождество

Величина (дУ I дТ)р, характеризующая объемное расщирение, обращается в нуль при Г = 0. Действительно, учитывая основное термодинамическое тождество (10.4), получаем [c.41]

Еще пять соотношений между термодинамическими коэффициентами дает основное термодинамическое тождество д(Т, 3)/д(Р, У)= 1. Умножая обе части этого тождества на якобианы д(Т,У) / д(Т,У), д(Т, Р)1д(Т, Р), д(3, У)1д(3, У) и д(3, Р) / д(3, Р), тождественно равные единице, и применяя теорему умножения якобианов, получим равенства [c.43]

Если в якобиане энтропия стоит в паре с температурой, то в силу основного термодинамического тождества [c.46]

Таким образом, роль обобщенной силы в термодинамике стержней выполняет величина —/, а роль обобщенной координаты — длина стержня /. Основное термодинамическое тождество запишется в виде [c.66]

Для веществ с такой аномалией калибровка (4.1) становится невозможной в точках аномалии. Действительно, физическим принципом, справедливым для любых однородных физических систем, является основное термодинамическое тождество [c.91]

Подведем некоторые итоги изложенному в предыдущих параграфах, в которых мы рассматривали термодинамику различных моно-вариантных, имеющих одну механическую степень свободы, систем. В общем случае произвольной моновариантной системы основное термодинамическое тождество записывается в виде [c.103]

Основное термодинамическое тождество запишется в виде [c.105]

Таким образом, вместо одного равенства 0(Г,5)/0(Х,д ) = 1 в случае моновариантной системы основное термодинамическое тождество да- [c.105]

Для воображаемого равновесного процесса мы можем воспользоваться основным термодинамическим тождеством [c.131]

Тело называется упругим, если все входящие в табл. 5 и в основное термодинамическое тождество (10.30) функции являются параметрами состояния, причем рассеяние w равно нулю, так что функционал энтропии совпадает с энтропией s (10.20), ri=kS. Любая пара параметров таблицы (я, г, V) из реакции r t) в момент t представляет вместе с функции параметров процесса n t) [c.210]

Основное термодинамическое тождество здесь [c.16]

В идеальных" средах элементарная работа дается формулой dA = P dY Поэтому основное термодинамическое тождество ддя идеальной оплошной среда имеет вид [c.58]

Равенство (2.73) содержит внешние параметры системы а ,. . ., <а , температуру Г, внутреннюю энергию системы U, являющуюся функцией состояния системы, и их дифференциалы оно называется термодинамическим тождеством. Термодинамическое тождество является основным соотношением термодинамики, объединяющим первое и второе начала термодинамики. Из него следует, что энтропия S есть такая функция состояния, дифференциал которой [c.72]

Термодинамическое тождество является основным соотношением в термодинамике, объединяющим первое и второе начала термодинамики. [c.98]

Состояние однокомпонентной однородной (однофазной) и двухфазной систем определяется двумя независимыми параметрами. Исходя из термодинамического тождества TdS = dU -f pdV = dl — Vdp, любую частную производную первого порядка от характеристических функций и параметров состояния можно выразить через три другие частные производные первого порядка. Соотношения между несколькими из четырех возможных частных производных первого порядка и составляют в основном совокупность дифференциальных уравнений термодинамики в частных производных, или термодинамических соотношений. Число всевозможных термодинамических соотношений огромно. Обычно ограничиваются теми соотношениями, которые применяются наиболее часто. [c.140]

Основным уравнением является термодинамическое тождество [c.309]

Последнее уравнение называется основным уравнением термодинамики, или термодинамическим тождеством. [c.26]

Соотношения (2.26)—(2.28) называют также термодинамическими тождествами. Более подробные сведения об основных законах термодинамики см. в [5, 6, 8, 12]. [c.113]

При помощи математических операций из исходных производных этих функций можно получить новые уравнения в форме, которая является наиболее пригодной для рассмотрения разнообразных конкретных термодинамических задач. Эти уравнения получаются из основных производных путем применения математических тождеств [c.97]

Основное термодинамическое тождество в якобианной форме записывается в виде [c.72]

Кроме ошерпотенциала диссипации введем в рассмотрение скалярный потенциал гр, удовлетворяющий основному термодинамическому тождеству, представленному в обобщенной форме [10] для допустимых пар процессов/и реакций и [c.511]

Из уравнений (10.10) и (10.13) находим основное термодинамическое равенство (тождество), связываюи ее работу внешних сил с функционалами внутренней энергии и энтропии [c.146]

В экспериментах измеряется удельная теплоемкость при постоянном давлении (ср), а мы вычислили удельную теплоемкость при постоянном объеме (с ). В газе их значения существенно отличны, но в твердых телах они могут быть близки друг другу. Это видно из термодинамического тождества Ср/с = (дР/дУ)з1 дР/д У)т- Две удельные теплоемкости различаются в той степени, в какой различны между собой адиабатическая и изотермическая сжимаемости. Поскольку основной вклад во внутреннюю энергию твердого тела дает и Ч, здесь тепловые эффекты оказывают меньшее влияние на сжимаемость, чем в газах. Если, тем не менее, различие между Ср и с оказывается существенным, необходимо комбинировать измерения теплового расширения и сжимаемости с измерением удельной теплоемкости при постоянном объеме тогда удельную теплоемкость при постоянном объеме можно определить из термодинамического тождества Ср — с = —Т дУ1дТ) р дР/дУ)т/У. [c.56]

По поводу применимости тождества Гиббса для неравновесных процессов в непрерывной термодинамической системе отметим следующее. Согласно принципу квазилокалъного равновесия (основного постулата неравновесной термодинамики) всю систему можно разбить на достаточно малые макроскопические области, каждую из которых можно рассматривать как равновесную (точнее квазиравновесную) термодинамическую систему. В случае, если в качестве переменных состояния смеси выбраны удельная плотность внутренней энергии е(г,Г), удельный объем v(r,r) и удельные концентрации Z (r,t) (а = 1,2,...,// ) [c.89]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...