Взаимодействие в общем релятивистском случае

КИНЕМАТИКА ВЗАИМОДЕЙСТВИЙ С ОБРАЗОВАНИЕМ ДВУХ ЧАСТИЦ 8. Взаимодействие в общем релятивистском случае [c.28]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ В ОБЩЕМ РЕЛЯТИВИСТСКОМ СЛУЧАЕ 29 [c.29]

Остается выяснить, что следует понимать под полной энергией Е, импульсом р и массой покоя Mq системы как целого. В общем случае, если система состоит из взаимодействующих релятивистских частиц, ее полная энергия [c.224]

В общем случае вся информация о взаимодействии частиц содержится в матричных элементах S-матрицы, относящихся к переходу из состояния i невзаимодействующих начальных частиц в состояние / невзаимодействующих конечных частиц с 4-импульсами pi,. .., Pj и. ... Ру. Приняв во внимание закон сохранения 4-импульса (и др. следствия релятивистской инвариантности), такой матричный элемент можно записать в виде [c.8]

Но если энергия взаимодействия приближается или превышает указанный порог, картина движения коренным образом меняется в результате взаимодействия могут исчезнуть одни и возникнуть другие материальные точки на практике это те или иные микрочастицы. Таким образом, если в классической механике действует (необъявленный) закон сохранения индивидуальности материальной точки, или закон сохранения числа материальных точек в замкнутой системе, то в релятивистской области в общем случае он нарушается и говорить о дифференциальном уравнении движения материальной точки по траектории можно не всегда. [c.244]

Адекватное описание явления коллапса возможно лишь в рамках релятивистской теории гравитации, в основе которой лежит общая теория относительности Эйнштейна. Эта теория приводит к принципиально новой ситуации в релятивистском коллапсе с учетом новых явлений, возникающих при комбинации квантовой теории материи с теорией тяготения Зельдович и Новиков, 1975). Ядра сверхновых звезд превращаются в нейтронные звезды или черные дыры - области особого состояния вещества с бесконечно большой плотностью, представляющие собой пространственно-временные сингулярности. Экспериментальное обнаружение нейтронных звезд и черных дыр стало возможным благодаря излучению, возникающему при их взаимодействии с ближайшими компаньонами (например, в случае, когда вблизи нейтронной звезды или черной дыры находится нормальная звезда, теряющая вещество вследствие мощного гравитационного притяжения ее соседа). Наиболее интенсивная потеря вещества идет тогда, когда звезда в ходе эволюции расширится и достигнет границ поверхности Роша - эквипотенциальной поверхности в тесной двойной системе, когда образуется односвязная область (Рис. 1.4.4). В этом случае возникает сложная динамическая структура массообмена, включающая поток вещества от звезды-донора с образованием ударных волн и тангенциальных разрывов, формирование аккреционного диска и изменение параметров звездного ветра в процессе эволюции системы, как это следует из численных газодинамических моделей Бисикало и др., 1997). [c.57]

Для классич. механики в целом характерно описание частиц путём задания их координат и скоростей в зависимости от времени. Такому описанию соответствует движение частиц по вполне онредел. траекториям. Однако опыт показал, что это описание не всегда сира-ведливо в случае частиц с очень малой массой (микрочастиц). В этом состоит второе ограничение применимости механики Ньютона. Более общее описание движения даст К.. м., к-рая включает в себя как частный случаи классич. механику. К. м. делится на нерелятивистскую, справедливую при малых скоростях, и релятивистскую, удовлетворяющую требованиям спец. теории относительности. В статье изложены основы нерелятивистской К. м. (однако нек-рые общие положения относятся к квантовой теории в целом). Нерелятивистская К. м. (как и механика Ньютона для своей области применимости) — вполне законченная и логически непротиворечивая теория, способная в области своей применимости количественно описать в принципе любое физ. явление. Напротив, релятивистская К. м., за исключением отд. частных задач, не может считаться замкнутой теорией, а представляет собой составную часть квантовой теории поля (со всеми присущими ей трудностями). Это связано с тем, что при взаимодействии релятивистских частиц в игру неизбежно вовлекаются полевые степени свободы. [c.274]

Простейшим примером служит не релятивистское рассеяние частицы со сппном s = Vj (напр., нуклона) на бесспиновой частице, напр. на ядре с нулевым спином / = 0. Процесс рассеяния полностью описывается амплитудой рассеяния /, к-рая в данном случае является спиновой матрицей ос,Р = /j). Спин-орби-тальное взаимодействие приводит к зависнмостн амп-.тптуды рассеяния от спинов. При заданном (полу-целом) значении полного угл, момента системы j орбитальный момент может принимать - 2 значения I = / /2, отвечающие разл. чётности. Поэтому из сохранения / и чётности следует сохранение абс. значения I, т. е. оператора Р. Единственным действующим на спины инвариантным оператором, коммутирующим с Р, является оператор t или пропорциональный ему оператор av (v — единичный псевдовектор нормали к плоскости рассеяния v Inn l, где п в п — единичные векторы в направлении падающего п рассеянного пучков). Поэтому общий вид оператора амплитуды рассеяния в рассматриваемом случае [1] [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...