Синхротронное излучение

Синхротронное излучение, испускаемое электронам в синхротронах, имеет интенсивный [c.224]

Движение электронов в вакууме может также сопровождаться Р. п. энергии, если они движутся в магн. поле [6]. Эти потери энергии неизбежны в циклич. синхротронах (см. Синхротронное излучение). [c.207]

Электронные ускорители. Особенности электронных У. связаны с двумя причинами. Скорость электронов и позитронов уже при небольших энергиях (неск. МэВ) мало отличается от скорости света и обычно может считаться постоянной, что существенно упрощает и удешевляет У. Но, с др. стороны, электроны и позитроны в маги, полях теряют много энергии на эл.-магн. излучение синхротрон-ное излучение). В циклич. У. эти потери приводят либо к огромным размерам У. (при больших радиусах кривизны потери на синхротронное излучение уменьшаются), либо к необходимости иметь мощные ускоряющие станции, сильно удорожающие У. Синхротронное излучение играет и положит, роль оно приводит к уменьшению размеров ускоряемого пучка, что облегчает создание накопителей, позволяющих проводить опыты на встречных пучках. [c.246]

В качестве мощного источника рентгеновского из-лученпя в последнее время используют синхротронное, или магнитотормозное, излучение, возникающее при движении релятивистских заряженных частиц в однородном магнитном поле. Спектр синхротронного излучения практически непрерывно заполняет диапазон от инфракрасного до высокоэнергетического рентгеновского излучения. Направление излучения совпадает с мгновенной скоростью заряженной частицы и сосредоточено в конусе с углом раствора Q E/(m ), где — энергия заряженной частицы, гп — ее масса, с — скорость света. [c.959]

А. с. играет существ, роль при относит, движении источника и приёмника излучения со скоростями, 6ЛИЗКИА1И К С. Если в собственной системе отсчёта источника излучение происходит изотропно или с небольшой анизотропией, то в системе приёмника из-за А. с. излучение сосредоточено в узком конусе [с углом при вершине порядка ot, определяемым ф-лой (1)1 в направлении движения источника. Такие движения происходят, напр., при синхротронном излучении энергичных заряженных частиц в магн. полях, на последних стадиях релятивистского гравитационного коллапса или при падении тел в поле тяготения чёрных дыр. [c.10]

Спнхротропное излучение имеет само по себе большое прикладное значение. Расширяется применение синхротронов в качестве генераторов синхротронного излучения. обладающих рядом преимуществ перед др. существующими источниками (высокая интенсивность, коллимированность, поляризация, лёгкость управления и т. д.). [c.112]

Источниками рентг. излучения в экспериментах М. р. служат как обычные рентг. трубки, так и трубки с вращающимся анодом, а также синхротронное излучение. Для регистрации рассеянного излучения используют одноканальные ионизац. счётчики широкое распространение получают позиционно-чувствительные детекторы, позволяющие регистрировать одновременно всю картину М. р. Источниками тепловых нейтронов служат спец, нейтронные реакторы. [c.44]

Н. применяются в физике высоких анергий — метод встречных пучков [1], в ядереой физике — в экспериментах но рассеянию заряж. частиц высокой анергии на внутр. мишенях [2,3 , как источники синхротронного излучения (Н. электронов и позитронов) (4), для формирования пучков, содержащих большое кол-во редких частиц, для формирования сгустков нужной протяжённости (накопитель-группирователь) и для создания квазинепрерывного выходного пучка ускоренных частиц (накопитель-растяжи-т е л ь). Н. позволяет изменять энергию частиц (ускорять или замедлять их) в пределах, предусмотренных его конструкцией. [c.241]

Сильное сжатие центр, областей звёзд при переходе их в Н. 3. (уменьшение радиуса более чемв100раз) сопровождается, в силу законов сохранения момента кол-ва движения и магн. потока, резким возрастанием скорости вращения и величины магн. поля. Тем самым получают естеств. объяснение быстрое вращение пульсаров и их сильные магн. поля по сравнению с обычеы-Mii звёздами и белыми карликами. Происхождение сильных магн. полей пульсаров (10 —10 Э) может быть связано также с к.-л. механизмами их возбуждения (наир., с термомагнитными эффектами). Однако центробежные и магн. силы у наблюдавшихся до сих пор пульсаров не столь велики, чтобы существенно влиять на их общую структуру. Поэтому строение Н. з. обычно рассматривают без учёта этих аффектов (наир., пренебрегают отклонениями от сферич. симметрии), а ро.ль магн. поля и вращения учитывают в разл. процессах переноса анергии внутри и вблизи поверхности Н. 3. (изгибное излучение, синхротронное излучение, нейтринное излучение, лучистый перенос энергии и электронная теплопроводность). [c.282]

Лит. Алексеев В, И., Бессонов Е. Г.,О способах генерирования цирнулприо поляризованного гиектромагнит-ного излучения на ускорителях и накопителях заряженных частиц, в сб. Труды 6-го Всесоюзного совещания по использованию синхротронного излучения, СИ-84, Новосиб., 1984 см. также лит. при ст. Онвуляторное излучение. Е. Г. Бессонов. [c.407]

Источники О. и. всех типов обладают важными преимуществами перед источниками синхротронного излучения, лазерами и др. источниками ИК- и одтич. диапазонов — возможностью плавно регулировать частоту излучения путём изменения величины магн. поля ондулятора и энергии частиц пучка. В удьтрареляти-вистском случае (у 1) выражение ( ) можно привести к виду [c.407]

Спонтанное О. и. может применяться в тех же областях исследований, что и синхротронное излучение в рентг. микроскопии, ревтг. структурном анализе, атомной и молекулярной спектроскопии, спектроско-ПИИ кристаллов, рентг, литографии, медицине и др. По 40/ [c.407]

Одним из наиб, ярких релятивистских эффектов, наблюдаемых на электронных циклвч. ускорителях больших энергий (синхротронах), является релятивистский рост частоты сипхротронного излучения-, релятивистские эффекты приводят к тому, что частота синхротронного излучения имеет резкий максимум при ы = у Шо, где соо — угл. частота движения электронов. Этот эффект хорошо наблюдается. Релятивистское замедление времени лежит в основе технологии получения вторичных пучков нестабильных частиц л, К-, Х , Л<>идр. Наыр., в состоянии покоя 2 -и 2"-гипероны живут соответственно 0,8-10" с и 1,5-10 1 > с, но уже при у 10 они, двигаясь со скоростью v = с, имеют длины распада 24 см и 45 см, что делает возможным формирование 2 -нуч-ков. Ещё сильнее проявляется замедление времени в пучках л -мезонов, где достигается у 10 и выше. [c.502]

Радиационное охлаждение связано с потерями энергии частицами на синхротронное излучение при движении в магн, поле. Мощность сиихротронного излучения в релятивистском случае равна [2] [c.517]

У Р. в диапазоне частот от 10 МГц до 10—80 ГГц наблюдается, как правило, степенная зависимость спектральной плотности потока излучения от частоты г(/ сл V- а — спектральный индекс см. примеры спектров на рис. 1). Радиоизлучение имеет, несомненно, синхротронную природу — излучают релятивистские электроны, движущиеся в магн. полях Р. Важным свидетельством в пользу этого заключения служит наблюдаемая линейная поляризация радиоизлучения (в ср. 8—10%). Степень линейной поляризации возрастает до 40—60% для отд. компактных деталей структуры Р., что близко к предельно воз,можной степени поляризации (ок. 70%) синхротронного излучения н свидетельствует об определённой (в масштабах до десятков кпк) упорядоченности их крупномасштабных магн. полей. По оценкам, напряжённость магн, ноля Р, составляет 10 —10 Э в протяжённых радиоструктурах и 10 — [c.213]

Совр. способы изготовления ОДР — нарезка на металле (алюминий, золото) алмазным резцом на станке с управлением от ЭВМ (макс, частота 3600 штрихов на мм возможно получение профиля штриха с малым углом наклона при ограничениях на форму подложки), а также голография, методы с использованием УФ-ла-зеров и синхротронного излучения (макс, частота — до неск. десятков тысяч штрихов на мм). Для достижения оптим. профиля штрихов — треугольного или прямоугольного — и переноса голография, рисунка решётки на более гладкую подложку применяют ионное травление. Для полученных таким способом кварцевых ОДР с прямоуг. штрихом КВ-гравица составляет ок. 0,5 нм. С помощью рентгеновской литографии изготовляют рентгеновские ОДР с многослойным покрытием, к-рые могут работать с высокой эффективностью при больших о вплоть до нормального падения, однако их область дисперсии ограничена спектральной шириной максимума отражения покрытия. [c.349]

Рис. 7. Тоииграммы монокристалла 81, полученные с аомощыо синхротронного излучения. Толщина кристалла 0,35 мм, энергия электронов 7,2 ГэВ, ток в кольце 7 мА, время экспозиции

Спектр поглощения получают, пропуская тормозное излучение рентг. трубки или синхротронное излучение через тонкий поглотитель. При энергиях фотонов Ай) > к(< к — энергия ионизации /-уровня атомов поглотителя) из атома в результате фотоэффекта могут быть вырваны электроны с любого из уровней энергии атома, т, е. в процессе поглощения участвуют электроны всех оболочек атома. При < Аы < электроны Я-оболочки не вырываются излучением я в процессе поглощения утчаствуют лишь электроны всех остальных оболочек, начиная с -оболочки. Поэтому при Аш = наблюдается скачок поглощения В этой точке спектра поглощение резко уменьшается и интенсивность рентг, излучения, прошедшего через Поглотитель, Скачком возрастает. Скачок поглощения изменяется с ат. номером 2 элементов от 35 для самых лёгких элементов до 5 для самых тяжёлых. Аналогичные скачки поглощения наблюдаются и при переходе через энергии д остальных 5-уровней атома. Поскольку каждой энергии д соответствует свой скачок поглощения, эти энергии наз. краями поглощения 5-уроввей. Каждый край поглощения определяет вместе с тем и квантовую границу возбуж- [c.362]

На криволинейных участках траектории пучки электронов (позитронов) испускают синхротронное излучение, мгновенная мощность к-рого в расчёте на один электрон определяется ф-лой [c.532]

Поскольку синхротронное излучение ускоряемых частиц направлено практически по вектору их скорости (составляет с ним углы 1/7), в процессе ускорения происходит радиац. охлаждение пучка (см. Охлаждение пучков заряженных частиц) — уменьшение вмиттанеа (фазового объёма) пучка как для поперечных, так и для продольной степени свободы. Аксиальные бета-тронные колебания затухают с декрементом [c.532]

Источники У, и. Излучение накалённых до темп-р 3000 к твёрдых тел содержит заметную долю У. и. непрерывного спектра, интенсивность к-рого растёт с увеличением темп-ры. Более мощный источник У. и.— газоразрядная и высокотемпературная плазма. Для разл. применений У. и. используют ртутные, ксеноновые и др. газоразрядные лампы, окна к-рых (либо целиком колбы) изготовляют из прозрачных для У. и. материалов (чаще из кварца). Интенсивное У. и. непрерывного спектра испускают электроны в ускорителе (см. Синхротронное излучение). Для УФ-области существуют лазеры (найм, длину волны испускает лазер на переходах в никелеподобном ионе Я = 4,318 нм). [c.221]

Кольцевые электронные У. используют в качестве источников синхротронного излучения в УФ- или рентг. диапазоне. Благодаря высокой плотности излучения и его острой направленности циклич. У. являются уникальными источниками эл.-магн. волн указанных диапазонов. Большие потери электронов на излучение часто заставляют отдавать предпочтение линейным У. [c.246]

Ускорители тяжёлых частиц (прайм, протонов) сильно отличаются от электронных У. Потери энергии на синхро-трояное излучение в них при достигнутых в наст, время энергиях ( 1 ТэВ) практически отсутствуют, и поддерживать высокий темп ускорения обычно оказывается невыгодно (т. к. мощность, затрачиваемая на питание ускоряющих станций, пропорциональна квадрату напряжённости электрич. поля и быстро растёт с увеличением темпа ускорения). Отсутствие заметного синхротронного излучения приводит к тому, что амплитуда поперечных колебаний частиц в процессе ускорит, цикла затухает сравнительно медленно (как квадратный корень из импульса частиц), и устойчивость движения в отсутствие спец. мер нарушается под действием даже сравнительно слабых возмущений. Все У. тяжёлых частиц на высокие энергии принадлежат к типу циклических. [c.246]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...