Истечение из больших отверстий в атмосферу

Истечение из больших отверстий в атмосферу [c.150]

Дополнительно надо иметь в виду еще следующее (рис. 10-15). Можно показать, что величина площади сжатого сечения зависит (при рассматриваемом турбулентном движении) только от очертания кромок а и вовсе не зависит от давления в области А. Поэтому ш/ в случае насадка и при истечении из отверстия в атмосферу должны быть одинаковы. Вместе с тем, соединяя сечение 1-1 и сечение С— С уравнением Бернулли (рис. 10-15), мы видим, что в этом случае получается как бы истечение жидкости не в атмосферу, а в среду вакуума (в среду пониженного давления), т.е. истечение при большем напоре (чем при истечении из отверстия). Такое положение, естественно, обусловливает увеличение скорости в сечении С-С (по сравнению со скоростью в сечении С —С, когда мы имеем истечение из отверстия). Поскольку расход Q = (0V, то легко видеть, что сохраняя площадь юс и увеличивая (в случае насадка) скорость в сечении С —С, мы и должны, применяя насадок, увеличить расход Q. [c.393]

При истечении струи в атмосферу из малого отверстия в тонкой стенке происходит инверсия струи — изменение формы струи по ее длине. Обусловливается это интересное и эффектное явление в основном действием сил поверхностного натяжения на вытекающие криволинейные струйки и различными условиями сжатия по периметру отверстия. Инверсия больше всего проявляется при истечении из некруглых отверстий (рис. 6-5). Поперечное сечение струи, вытекающей из квадратного отверстия, ближе к отверстию имеет форму восьмиугольника, который постепенно переходит в крест с четырьмя тонкими прозрачными ребрами. [c.137]

Истечение из незатопленного отверстия. Рассмотрим истечение жидкости из малого незатопленного отверстия в тонкой стенке резервуара. Малым отверстием называют отверстие, вертикальный размер которого (высота, диаметр) не больше 0,1 Н (И — напор над центром тяжести отверстия). Незатопленным называют отверстие, из которого жидкость истекает в атмосферу или другую газовую среду. [c.47]

Пусть в общем случае давление окружающей среды в резервуаре р , а на выходе из отверстия — р , тогда = р , а ра = = рк (в частном случае, когда истечение происходит в атмосферу, в любом сечении струи давление будет р ). В связи с большим поперечным сечением резервуара скоростью в нем можно пренебречь, поэтому О и потери напора на трение о стенки резер-0, следовательно. [c.112]

Рассмотрим сначала истечение в атмосферу через отверстие с острой кромкой (рис. 6.32). Как и при входе в трубу, наблюдается сжатие струи за отверстием. Причиной этого является инерционность жидких частиц, двигающихся к отверстию из резервуара по радиальным направлениям. Они, стремясь по инерции сохранить направление движения, огибают кромки отверстия и образуют поверхность струи на участке сжатия. За сжатым сечением струя незначительно расширяется, а при достаточно большой скорости истечения может распадаться на отдельные капли. Если отверстие не круглое, а, например, квадратное или треугольное, то наблюдается явление инверсии струи, т. е. изменение формы ее поперечного сечения по длине. Например, струя, вытекающая из квадратного отверстия, приобретает на некотором расстоянии крестообразную форму, что объясняется действием поверхностного натяжения и инерции. [c.176]

Расход через большое отверстие, вертикальный размер которого одного порядка с напором истечения, определяется по общей формуле (6-6), в которой Н — напор истечения, отнесенный к центру тяжести отверстия (при истечении в атмосферу из открытого резервуара- глубина центра тяжести отверстия под свободной поверхностью). [c.133]

При пользовании ускоренным методом необходимо тщательно следить за тем, чтобы калибровка отверстий в ниппелях была правильной. Калибровка отверстий может быть проверена временем истечения 2000 см воздуха из-под колокола прибора через ниппель в атмосферу (без установки гильзы с образцом). Через ниппель с большим отверстием (d = 1,5 мм) 2000 см воздуха должны протекать в 0,5 мин., а через ниппель с меньшим отверстием (d = 0,5 мм) — в 4,5 мин. [c.80]

В полости 21 может при этом устанавливаться давление на 0,5—0,7 кгс/см ниже, чем в магистрали, в соответствии с перепадом давлений, на который рассчитан обратный клапан 20 с пружиной. Истечение сжатого воздуха из золотниковой камеры определяется диаметром дроссельных отверстий 10, 11 я разницей давлений в золотниковой камере и полости 21. Возможность получения этой разницы, большей по величине (0,5—0,7 ктс/сш ), чем перепад давлений, при котором срабатывает магистральная диафрагма (0,04—0,06 кгс/см ), обеспечивает сочетание высокой мягкости действия воздухораспределителя и большой чувствительности к срабатыванию. При дальнейшем увеличении темпа снижения магистрального давления пропуск сжатого воздуха через клапан 22 увеличивается, давление в полости 21 снижается больше, сжатый воздух из магистрали отжимает обратный клапан 20 и выходит в атмосферу. Воздухораспределитель переходит от мягкости к торможению. [c.167]

Как мы видели в 105, скорость потока газа, выходящего из отверстия в сосуде и находящегося иод давлением теоретически может достигать большого значения. Так, например, воздух, находящийся под давлением в одну атмосферу, имеет, согласно формуле (105.5), скорость истечения в пространство с нулевым давлением (вакуум), равную [c.416]

Если отверстие сделано не в дне сосуда, а в боковой его стенке (вертикальной или наклонной), приведенные в 58 формулы для скорости истечения и расхода жидкости неприменимы. При истечении жидкости из такого отверстия приведенный напор Я р не будет одинаковым по всему отверстию для точек, расположенных в нижней части его, он будет больше, а для точек, расположенных в верхней части, — меньше. Однако давление во всех точках вытекающей струи будет одним и тем же (например, при истечении в атмосферу — равным атмосферному давлению), что не соответствует распределению давления по гидростатическому закону. В данном случае уравнение Бернулли при расчетах применимо не ко всей струе в целом, а лишь к отдельным элементарным струйкам ее. Для определения средней скорости истечения и расхода жидкости площадь отверстия необходимо разделить на элементарные площадки, для каждой из которых можно определить элементарный расход. Полный расход находят путем суммирования (интегрированием) элементарных расходов по всей площади. Для малых отверстий этими положениями можно пренебречь и считать приведенный напор одинаковым по всему сечению. В этом случае для определения расхода используют формулу (137), где Япр — приведенный напор для центра сечения. [c.170]

В качестве примера рассмотрим случай истечения жидкости в атмосферу из большого прямоугольного отверстия щириной Ь и высотой а в тонкой стенке (рис. 5.6). [c.173]

Коэффициенты расхода ,1 при истечении в атмосферу и из затопленного отверстия почти не отличаются. Численные значения коэффициентов скорости и расхода при затопленном истечении могут приниматься такими же, как и при незатопленном истечении, т. е. в среднем (при больших числах Рейнольдса) ф=0,97 ц=0,60- 0,62. [c.140]

Одним из наиболее простых реактивных двигателей является прямоточный воздушно-реактивный двигатель. Прямоточный воз-душно-реактивный двигатель (рис. Ш) представляет собой металлическую трубу, передняя часть которой выполнена в виде диффузора (входной канал), а задняя часть — в виде выходного реактивного сопла. Средняя часть трубы выполняет функции камеры сгорания При движении через переднее отверстие в двигатель поступает воздух, происходит его уплотнение и скорость воздуха на входе снижается, а давление повышается. Чем вьппе скорость, тем выше давление воздуха в двигателе. В камеру сгорания через форсунки в распыленном виде подается топливо. Продукты сгорания через сопло выбрасываются в окружающую среду. Воспламенение рабочей смеси осуществляется системой зажигания, которая на схеме не показана. Газы, вытекающие через сопло в атмосферу, имеют более высокую температуру, чем температура поступающего в двигатель воздуха. Скорость истечения газового потока ш больше, чем скорость воздуха и, поэтому возникает реактивная сила, обусловливающая движение двигателя. С повышением скорости через двигатель проходит больше воздуха и сила тяги двигателя возрастает. Прямоточные двигатели силу тяги развивают только в движении, поэтому они нуждаются в специальных стартовых устройствах. [c.190]

Топливо поступает в поплавковую камеру из бака через трубопровод 10. В камере находится поплавок, который действует на запорную иглу 9. При достижении предельного уровня топлива в поплавковой камере поплавок прижимает иглу к седлу, прекращая доступ топлива. При снижении уровня топлива поплавок опускается и открывает доступ топлива в камеру. Чем больше расход топлива, тем ниже его уровень и тем большее проходное сечение для топлива создается между иглой и седлом. Поплавковая камера через отверстие И сообщается с атмосферой. Наивысший уровень топлива в поплавковой камере на несколько миллиметров (расстояние Д/г) ниже кромки выходного отверстия распылителя, что предотвращает истечение топлива при неработающем двигателе. [c.65]

Из цилиндра, содержащего 0,2 кг воздуха с параметрами 1,5 МПа, 200 °С, начинается истечение в атмосферу через отверстие площадью 2,5 мм . С какой постоянной скоростью следует при этом перемещать поршень, с тем чтобы за первые 10 с из цилиндра вытекло в полтора раза больше воздуха, чем в случае с неподвижным поршнем KaKHv к тому времени должен стать расход воздуха Температуру воздуха в цилиндре считать неизменной. Диаметр поршня как и внутренний диаметр цилиндра, равен 0,2 м коэффи циент расхода Uo = 0.8. [c.105]

Истечение из отверстия в тонкой стенке играет большую роль в различных гидравлических и пневматических устройствах. Дроссельные шайбы, жиклеры, струйные форсунки часто выполняются в виде отверстия в тонкой стенке, причем диаметр его меняется от десятых долей миллиметра до сотен миллиметров, Истечение из отверстия может происходить в атмосферу, в газ с повышеиным избыточным давлением, под уровень (затопленное истечение) перепад давления на отверстии обычно составляет от 0,1 до 10 МПа. Физические свойства среды, в которую истекает жидкость, не оказывают влияния на величину коэффициента расхода, если при истечении в газ испытания проводить в области автомодельности по числу Вебера (We). [c.109]

Скорость истечения жидкости из отверстия в резервуаре. Представим себе, что в резервуаре находится жидкость, которую можно считать несжимаемой. В стенке (или в дне) резервуара имеется небольшое отверстие с острыми кромками, расположенное на глубине Н под свободной поверхностью жидкости (фиг. 18). Через отверстие струя жидкости вытекает из резервуара наружу. Задача заключается в том, чтобы определить скорость истечения струи. Обозначим давление над свободной поверхностью жидкости в резервуаре через р, а давление в окружающей резервуар атмосфере через р . Предположим, что уровень жидкости в резервуаре поддерживается на одной высоте (Я = onst.) при большой площади горизонтального сечения резервуара (по сравнению с площадью отверстия) можно считать, что onst, в течение некоторого промежутка времени, даже без добавления жидкости в резервуар. Если Я = onst., то дви- [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...