Истечение в атмосферу

Если в промежуточных сечениях насадка скорости имеют большие значения, чем скорость выхода из насадка, то в этих сечениях при истечении в атмосферу возникает вакуум (пьезометрическая линия проходит здесь ниже оси насадка). [c.129]

Приведем в виде примера расчет истечения в атмосферу из большого резервуара через конический насадок с плавно скругленным входом под постоянным статическим напором И (рис. VI —10). [c.130]

При истечении в атмосферу отношение давлений [c.217]

Режим истечения газа действительно будет дозвуковым, сколь бы велик ИИ был подогрев в камере заданное полное давление газа, снижающееся в процессе подвода тепла, недостаточно для создания звуковой скорости истечения в атмосферу. Если бы полное давление было большим, например р = 2,4-10 Н/м , то из последней формулы следовало бы г(Хз) = 0,390 это значение меньше критического, так как 7-(1) = 0,429. Следовательно, при таком давлении режим истечения был бы критическим и Ха = 1,0. [c.251]

Рассмотрим случай истечения в атмосферу II найдем выражение для вакуума в сжатом сечении с—с. Если обозначить давление в нем через рс, то в соответствии с рис. 10-5 имеем [c.103]

При истечении в атмосферу уравнение Бернулли, записываемое для сечений на поверхности воды в резервуаре и на выходе из трубы, имеет вид [c.243]

Рассмотрим сначала истечение в атмосферу через отверстие с острой кромкой (рис. 6.32). Как и при входе в трубу, наблюдается сжатие струи за отверстием. Причиной этого является инерционность жидких частиц, двигающихся к отверстию из резервуара по радиальным направлениям. Они, стремясь по инерции сохранить направление движения, огибают кромки отверстия и образуют поверхность струи на участке сжатия. За сжатым сечением струя незначительно расширяется, а при достаточно большой скорости истечения может распадаться на отдельные капли. Если отверстие не круглое, а, например, квадратное или треугольное, то наблюдается явление инверсии струи, т. е. изменение формы ее поперечного сечения по длине. Например, струя, вытекающая из квадратного отверстия, приобретает на некотором расстоянии крестообразную форму, что объясняется действием поверхностного натяжения и инерции. [c.176]

Рассмотрим вначале истечение в атмосферу через отверстие с острой кромкой (рис. 87). Здесь, как и в случае входа в трубу, наблюдается сжатие струи за отверстием. Причиной этого является инерционность частиц, двигающихся к отверстию изнутри резервуара по радиальным направлениям. Наиболее существенна инерционность частиц, двигающихся к отверстию вдоль стенки резервуара. Они, стремясь по инерции сохранить направление движения, огибают край отверстия и образуют поверхность струи на участке сжатия. За сжатым сечением струя практически не [c.189]

Опыты показывают, что коэффициент расхода при истечении из затопленного отверстия получается несколько меньшим, чем при истечении в атмосферу. Однако разница оказывается нас-столько незначительной, что при расчетах ею обычно пренебрегают и принимают те же значения коэффициента расхода, что и для незатопленных отверстий. [c.196]

Рассмотрим вначале простой трубопровод, состоящий из труб одного и того же диаметра. При истечении в атмосферу (см. рис. 6.1, а) уравнение Бернулли, записанное для сечений на поверхности воды в резервуаре и на выходе из трубы, имеет вид [c.269]

Формулы (6.1) и (6.2) тождественны между собой, и гидравлические расчеты для обеих схем трубопровода будут одинаковыми. Различие состоит только в том, что при истечении под уровень единица, стоящая в скобках в правой части, представляет собой коэффициент сопротивления на выход потока под уровень, в то время как при истечении в атмосферу она учитывает кинетическую энергию, оставшуюся в потоке после выхода из трубопровода, которая может быть так или иначе использована. [c.270]

Решить задачу 9.60 применительно к истечению в дозвуковой области. Определить время, необходимое для снижения давления до 0,12 МПа внутри резервуара объемом 5 м , заполненного воздухом с начальными параметрами 0,18 МПа, 200 °С. Состояние воздуха изменяется по политропе с показателем л = 1,2 вследствие его истечения в атмосферу через отверстие с начальным диаметром 2,5 мм коэффициент расхода равен 0,7. Определить также конечный диаметр отверстия (при = 0.12 МПа) и массу оставшегося воздуха. [c.104]

Начальный объем 5 м величины Ь, п тл коэффициент расхода принять равными (—4-10" ) 1,25 0,7 соответственно какова масса воздуха, оставшегося в резервуаре к моменту перехода истечения в дозвуковую область Как быстро наступит этот момент Сравнить с соответствующими значениями при неизменном объеме резервуара. Считать, что истечение в атмосферу происходит через отверстие диаметром 3 мм-Начальные параметры воздуха 2 МПа, 150 °С. [c.104]

Расход через большое отверстие, вертикальный размер которого одного порядка с напором истечения, определяется по общей формуле (6-6), в которой Н — напор истечения, отнесенный к центру тяжести отверстия (при истечении в атмосферу из открытого резервуара- глубина центра тяжести отверстия под свободной поверхностью). [c.133]

Истечение жидкости в атмосферу (рис. 3-34). При истечении в атмосферу в точке В будем иметь атмосферное давление, которое обычно не учитывают (см. выше). Избыточное давление в точке В равно нулю. Превышение пьезометрической [c.118]

Следует запомнить правило при истечении в атмосферу пьезометрическая линия проходит через центр выходного сечения (если при построении линии Р—Р мы оперируем избыточным давлением). [c.118]

Рис. 5-3. Короткий трубопровод а - истечение под уровень б — истечение в атмосферу

Из рассмотрения (5-32) можно дать следующее правило при истечении в атмосферу напор Н тратится (расходуется) на потери напора в трубе и на образование скоростного напора в выходном живом сечении. [c.217]

Если бы при выводе формулы (5-37) сечение 2—2 намечалось не по уровню воды в сосуде В, а в конце самой трубы (так, как показано на рис. 5-3,6), то при этом для коэффициента расхода щ. при истечении под уровень мы получили бы формулу того же вида, что и при истечении в атмосферу [см. формулу (5-38)]. Только в этой формуле под величиной 5/ следовало бы понимать полный коэффициент сопротивления, подсчитанный без учета потерь напора на выход (т. е. без учета величины Свых)- [c.218]

Рис. 5-4. Концевой участок трубы (при истечении в атмосферу)

Напорная вертикальная труба. Будем рассматривать истечение в атмосферу (см. рис. 5-10,а, относящийся к идеальной жидкости, и рис. 5-10,6, относящийся к [c.227]

Истечение в атмосферу (рис. 5-12). Превышение горизонта жидкости в сосуде над выходным сечением трубы [c.230]

Положим, что мы имеем истечение в атмосферу из весьма длинной горизонтальной трубы Т, присоединенной к сосуду Б (рис. 9-21, а). Будем считать, что кран К, установленный в конце трубы, закрывается не мгновенно, а так, что скорость в самом конце трубы (перед краном) уменьшается, например, по [c.362]

Всюду ниже имеем в виду случай истечения в атмосферу. Ошибка в расчете при этом не будет превышать 5%. [c.387]

Назовем сечение аа входным (в отверстие), а сечение ЬЬ, где струя при истечении в атмосферу отделяется от стенки, выходным (из отверстия). Расстояние между сечениями аа и ЬЬ обозначим через 1 и назовем его длиной насадка или гидравлической толщиной стенки . [c.389]

Общая картина движения жидкости при истечении в атмосферу (рис. 10-15). [c.389]

Случай истечения в атмосферу (рис. 10-15) [c.391]

Простейшим является случай истечения в атмосферу газа через отверстие постоянного сечения из резервуара постоянного объема (V= idem). Подобная задача встречается, например, при опрессовке регенераторов ГТУ, когда требуется определить количество газа, вытекающего через неплотности регенератора, и величину этих утечек. В большинстве случаев, применительно к условиям работы резервуаров под давлением на газопроводах, процесс истечения газов из замкнутых объемов является критическим или закритическим. [c.82]

Из цилиндра, содержащего 0,2 кг воздуха с параметрами 1,5 МПа, 200 °С, начинается истечение в атмосферу через отверстие площадью 2,5 мм . С какой постоянной скоростью следует при этом перемещать поршень, с тем чтобы за первые 10 с из цилиндра вытекло в полтора раза больше воздуха, чем в случае с неподвижным поршнем KaKHv к тому времени должен стать расход воздуха Температуру воздуха в цилиндре считать неизменной. Диаметр поршня как и внутренний диаметр цилиндра, равен 0,2 м коэффи циент расхода Uo = 0.8. [c.105]

Рис. 3-34. Истечение в атмосферу из цилиндфической трубы (случаи идеальной и реальной жидкостей)

Случай истечения в атмосферу (рис. 5-3,6). Здесь также рассматриваем установившееся движение и = onst Я = onst, где Н - превышение уровня жидкости в сосуде А над центром выходного сечения. [c.217]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...