Истечение отверстие большое

При истечении из больших прямоугольных отверстий в вертикальной стенке резервуара (рис. III.3) [c.66]

ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ БОЛЬШОГО ОТВЕРСТИЯ ПРИ ПОСТОЯННОМ НАПОРЕ [c.62]

Рис. Ь.2. Схема истечения из большого отверстия

В обычных условиях истечения при большой площади поперечного сечения сосуда и малом отверстии скорости движения жидкости в самом сосуде, по сравнению со скоростью истечения из отверстия, будут весьма малы. Поэтому при истечении реальной (вязкой) жидкости будут незначительны и потери напора при ее движении по сосуду, которые будут возрастать лишь при приближении к отверстию, в непосредственной близости от него и, особенно, в самом отверстии. Все это говорит о том, что в рассматриваемом случае потери напора могут быть отнесены к категории местных потерь. [c.186]

При истечении через большие отверстия в стенках значительной толщины коэффициент расхода получает несколько более высокие значения, чем для истечения из отверстий с острой кромкой. [c.193]

Приведенные формулы могут быть получены, если рассматривать перетекание жидкости через водослив как истечение из большого, прямоугольного отверстия в тонкой стенке шириной Ь и высотой Н с отсутствующим верхним ребром. Подобная задача уже была решена нами (см. 58). Там же для определения расхода была выведена формула (5.19). [c.269]

Коэффициент расхода большого отверстия колеблется в широких пределах вследствие многочисленности факторов, влияющих на его значение (размеры и форма отверстия, напор, условия подхода, несовершенство и неполнота сжатия, характер обработки кромок отверстия и т. д.). В табл. 5.1 приведены данные о коэффициентах расхода жидкости при истечении через большие отверстия, обобщенные и рекомендованные Н. Н. Павловским для предварительных расчетов. [c.131]

Истечение через водослив можно рассматривать как истечение через большое отверстие в условиях, когда переливающаяся струя не касается верхней кромки отверстия. [c.278]

Рис. 7.6. Истечение жидкости из прямоугольного отверстия больших размеров

Истечение из больших отверстий. При определении расхода жидкости, вытекающей через отверстия больших размеров, когда высота отверстия соизмерима с напором, формула (7.20) уже не может быть использована, так как в этом случае нельзя принимать значение давления одним и тем же для разных точек сечения отверстия. [c.308]

Дополнительно надо иметь в виду еще следующее (рис. 10-15). Можно показать, что величина площади сжатого сечения зависит (при рассматриваемом турбулентном движении) только от очертания кромок а и вовсе не зависит от давления в области А. Поэтому ш/ в случае насадка и при истечении из отверстия в атмосферу должны быть одинаковы. Вместе с тем, соединяя сечение 1-1 и сечение С— С уравнением Бернулли (рис. 10-15), мы видим, что в этом случае получается как бы истечение жидкости не в атмосферу, а в среду вакуума (в среду пониженного давления), т.е. истечение при большем напоре (чем при истечении из отверстия). Такое положение, естественно, обусловливает увеличение скорости в сечении С-С (по сравнению со скоростью в сечении С —С, когда мы имеем истечение из отверстия). Поскольку расход Q = (0V, то легко видеть, что сохраняя площадь юс и увеличивая (в случае насадка) скорость в сечении С —С, мы и должны, применяя насадок, увеличить расход Q. [c.393]

При истечении через большое прямоугольное отверстие (рис. 7.3), размеры которого а хЬ имеют тот же порядок, что и глубина погружения его центра Я, расход определяется по формуле [c.127]

При истечении жидкости через цилиндрическое отверстие большой протяженности также наблюдается сужение струи на каком-то расстоянии от входа, а затем происходит ее расширение (рис. 13, 6), [c.39]

ИСТЕЧЕНИЕ ЧЕРЕЗ БОЛЬШИЕ ОТВЕРСТИЯ В тонкой СТЕНКЕ [c.82]

Истечение из больших отверстий в тонкой стенке [c.49]

Рассматривая подобие по Фруду равномерных безнапорных потоков и имея в виду, что геометрическое подобие русл означает также одинаковые их уклоны (1н = 1м), можно считать для этих потоков одинаковыми коэффициенты Шези (Сн = См). Одинаковыми будут также коэффициенты расхода и т при истечении через большие отверстия и водосливы для натуры и модели при Ргв=Ргм и при отсутствии влияния сил вязкости жидкости. [c.62]

Истечение через большие отверстия [c.103]

ИСТЕЧЕНИЕ ЧЕРЕЗ БОЛЬШИЕ ОТВЕРСТИЯ [c.103]

Рис. 6.6. Истечение через большое отверстие

ИСТЕЧЕНИЕ ЧЕРЕЗ БОЛЬШОЕ ОТВЕРСТИЕ [c.210]

Расход при истечении через большое отверстие определяют интегрированием элементарных расходов, проходящих через горизонтальные полосы бесконечной малой высоты йг (рис. 10.6 и рис. 10.7). При переменной ширине по [c.211]

При истечении через большое круглое отверстие (рис. 10.7) пределы интегрирования = =Нц г Яг = Яц+г. Для круглого отверстия [c.212]

Истечение через большие отверстия в тонкой стенке [c.153]

Таким образом, формула для определения расхода жидкости при истечении из большого отверстия в боковой стенке получает тот же вид, что и для донного отверстия. Допущенные при выводе этой формулы неточности исправляются при уточнении значений коэффициента расхода ц. Как показывают опыты, этот коэффициент не постоянен. Он существенно зависит от формы и размеров отверстия, а также от напора. С увеличением размеров отверстия коэффициент расхода уменьшается, а с увеличением напора уменьшается влияние размеров отверстия на этот коэффициент. [c.172]

Рис. 7.3. Истечение из большого пря.моугольного отверстия в топкой стенке

При исследовании работы водослива обычно исходят из аналогии между явлениями, наблюдаемыми при движении жидкости через водослив и ее истечением из большого прямоугольного отверстия в тонкой боковой стенке с отсутствующим верхним [c.195]

ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ БОЛЬШИХ ОТВЕРСТИЙ ПРИ ПОСТОЯННОМ НАПОРЕ [c.148]

В настоящее время можно использовать для расчета расхода жидкости при истечении из больших отверстий лишь приближенные значения коэффициента расхода л (табл. 6-1), предложенные Н. Н. Павловским. [c.149]

Расчет истечения из больших щитовых отверстий расоматрЕвается особо в гл. 26. [c.97]

Рис. XVI.5. Истечение жидкости через прямоугольное отверстие больши.х размеров

Рие. 4. Схема истечения из больших прямоугольных отверстий Ь — раамир отверстия по нормали к плоскости чертежа. [c.220]

Теоретически и экспериментально Б. Н. Сиов доказал существование полости с при истечении жидкости через насадки с отверстием большой протяженности (в эксперименте Б. Н. Снова = 4), [c.39]

В случае притока увеличение скорости проходящего потока в пределах wJwq = 1 2 также уменьшает Объясняется это тем, что в результате обтекания набегающим потоком притекающей через отверстие струи на ее наветренной стороне возникает область повышенного давления, а на подветренной стороне—значительная по размерам вихревая зона, в которой создается разрежение. При малой скорости размеры вихревой зоны велики, и действительная разность давлений, под влиянием которой происходит истечение потока из отверстия, больше разности давлений, полученной при = 0. [c.156]

Для истечения через большое отверстие, площадь которого сопоставима е площадью сечения потока перед ним (рис. 1.21), при = р расход можно определить по формуле (1.57), если напорГЯ заменить на величину [c.30]

При медленно изменяющемся во времени неус-тановивщемся движении (например, при истечении из большого резервуара через малое отверстие) инерционным напором можно пренебречь, и тогда [c.33]

Рассмотрим истечение жидкости большие прямоугольные и круглые стия (рис. 10.6, 10.7). После интегрирования (10.10) для прямоугольного отверстия (Ьг = — onst) получим [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...