Лучистый теплообмен между поверхностями

Чаще всего лучистый теплообмен между поверхностью и омывающим его газом сопровождается конвективным теплообменом. Обычно считают, что конвекция и излучение не влияют друг на друга. В этом случае суммарный тепловой поток складывается из конвективного и лучистого тепловых потоков [c.65]

Вывод (5-13) основан на рассмотрении явления многократных поглощений н отражений потоков собственного излучения поверхностей. Тот же результат может быть получен более коротким путем, если использовать понятие эффективного излучения поверхности. Лучистый теплообмен между поверхностями определяется согласно (5-12) разностью потоков эффективного излучения [c.163]

I к d — сторона н диаметр фигуры Л — расстояние между плоскостями 1—4 — при прямом лучистом теплообмене между поверхностями BS — при лучистом теплообмене между поверхностями с учетом отражения от соединяющей их нетеплопроводной оболочки, 1,5 — диски 2,6 — квадраты 3,7 — прямоугольники с отношением сторон 2 1 4, 8 — длинные узкие прямоугольники. [c.320]

Чрезвычайно важно подчеркнуть, что формулами (8-9) определяются средние угловые коэффициенты в том предположении, что имеет место только прямой лучистый теплообмен между поверхностями F и F . Между тем, помимо прямого теплообмена, [c.207]

Предыдущая задача может быть обобщена на случай, когда, кроме конвективного отвода тепла, имеет место лучистый теплообмен между поверхностью датчика и стенкой, где он закреплен (рис. 5). Пусть, как и ранее, температура газа будет (х), температура стенки— Ут( ) коэффициент теплообмена между датчиком и газом — Интенсивность теплообмена между датчиком и стенкой характеризуется коэффициентом лучистого теплообмена а . (Остальные обозначения сохраняются. [c.375]

Б соответствии со сделанными замечаниями при исследовании лучистого теплообмена между телами будут рассмотрены излучающие системы, элементами которых являются непрозрачные поверхности и полупрозрачные объемы, заполненные не рассеивающей средой. При рассмотрении взаимного лучистого теплообмена могут быть три принципиально различных случая лучистого теплообмена. Это — лучистый теплообмен между поверхностями, лучистый теплообмен между поверхностью и объемом и лучистый теплообмен между объемами. [c.121]

ВЗАИМНЫЙ ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН Лучистый теплообмен между поверхностями [c.122]

На основании формулы (4-23) величина поглощенной телом лучистой энергии при лучистом теплообмене между поверхностями [c.157]

Это равенство одинаково с равенством (4-28), однако в нем обобщенные угловые коэффициенты записаны для несерого излучения. Таким образом, правило взаимности распространяется на несерое излучение. При этом необходимо, однако, иметь в виду, ч го температуры обеих поверхностей должны быть одинаковыми. Такими же приемами можно убедиться в справедливости для несерого излучения правила аддитивности и других формул, относящихся к взаимному лучистому теплообмену между поверхностями. [c.165]

Анализ задачи о лучистом теплообмене между поверхностями на основе интегральных уравнений [c.218]

Рассмотрим лучистый теплообмен между поверхностями двух концентрических шаров для случая, когда поверхность наружного шара 2 отражает зеркально, а излучение поверхности внутреннего шара 1, как собственное, так и отраженное, изотропно (рис. 127). [c.232]

Уравнения (7-6) и (7-9) охватывают лучистый теплообмен между поверхностями и объемами. Интересно, что эти уравнения можно записать в общем виде без разделения излучающих элементов на объемы и поверхности. Такая аналогия получается [151], если разделить уравне- [c.250]

Аналогичным способом мо кно доказать, что при установке п параллельных экранов лучистый теплообмен между поверхностями уменьшается в (п + 1) раз. [c.121]

Рис. 11,4, Лучистый теплообмен между двумя поверхностями через экран

Таким образом, лучистый теплообмен между параллельными поверхностями определяется уравнением [c.468]

Рассмотрим стационарный лучистый теплообмен между двумя неограниченными параллельными поверхностями (серыми телами), разделенными прозрачной средой (рис. 6.6). Здесь всё излучение каждой поверхности падает на противоположную. Пусть Т, > Тг, степень черноты первого и второго тела соответственно 1 и е2- [c.60]

Учесть лучистый теплообмен между внешней поверхностью обтекаемого тела и средой. Степень черноты поверхности носового профиля бдт = 0,8. Теплоотдачей задней торцовой поверхности профиля внутрь конструкции (протекающей в условиях естественной конвекции) пренебречь. Температуру профиля в начальный момент времени принять рав ной 15° С. [c.264]

Рис. 14-7. Лучистый теплообмен между двумя элементарными поверхностями

Лучистый теплообмен между двумя конечными абсолютно черными поверхностями определяется по формуле [c.189]

ЛУЧИСТЫЙ ТЕПЛООБМЕН МЕЖДУ ДВУМЯ СЕРЫМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ [c.189]

Лучистый теплообмен между серыми поверхностями усложняется тем, что часть лучистой энергии многократно отражается от одной поверхности к другой, пока не будет поглощена полностью. Однако и в этом случае можно показать, что количество тепла, переданного от тела/к телу 2, может быть определено по формуле, аналогичной уравнению (14-39) [c.189]

Лучистый теплообмен между двумя телами когда одно из них расположено внутри другого два коаксиальных цилиндра, две концентрические шаровые поверхности и другие поверхности, практически приближающиеся к перечисленным (рис. 14-8, б). [c.190]

Приведенный способ расчета применяется в тех случаях, когда температура и излучательная способность окружающих тел неизвестны. В теплотехнических же расчетах обычно требуется рассчитать лучистый теплообмен между телами, качество поверхности, размеры и температура которых известны. По этим данным энергия излучения обоих тел всегда может быть определена на основании закона Стефана — Больцмана. В этом случае задача сводится к учету влияния формы и размеров тел, их взаимного расположения, расстояния между ними и их степени черноты. [c.161]

При наличии указанных поверхностей в зоне, где производятся измерения те.мяератур, происходит лучистый теплообмен между поверхностью тер.мопары и холодны.ми поверхностями измеренная температура в связи с этим получается меньше действительной на 10—30 % [c.148]

Тепло па границе раздела может передаваться теплопроводностью через контактные пятна, теплопроводностью, конвекцией и излучением в промежутках между пятнами. Если пренебречь лучистым теплообменом между поверхностями, разделенными газовой прослойкой, которым передается около 1—2% тепла, то в порядке приближения можно считать, что тепловая проводимость контакта jR равна сумме тепловых проводимостей контактных пятен Rk и газовой прослойки ilRr. [c.28]

Вопрос о лучистом теплообмене между поверхностями концентрических сфер при произвольных ин)1икатриссах отражения рассматривается подробно в статье Г. Л. Поляка [145]. [c.233]

Допускается, чго лучистый теплообмен -между поверхностью нагрева и потоком теплоносителя происходит совершенно незав1ИСИ МО от теплоотдачи соприкосновением. [c.137]

Обращаясь снова к рис. 10.4, предположим, что давление рг в системе достаточ Но низкое, так что передача тепла теплопроводностью или конвекцией в газе пренебрежимо мала и имеет место лишь лучистый теплообмен между поверхностями. Подвод энергии к криопанели оюуществляетоя благодаря 1) набегающему газу, который конденсируется и захватывается, и 2) результирующему потоку лучистой энерпии, получаемой от более теплых окружающих поверхностей. [c.239]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

На основании рассмотренных выше заксз-нов излучения могут быть выведен1Д формулы для расчета взаимного лучистого теплообмена между телами. Задача о лучистом теплообмене между двумя серыми непрозрачными телами, имеющими неограниченные плоские поверхности, обращенные друг к другу, может быть решена методом многократных отражений или эффективных потоков. В соответствии с первым методом для определения количества энергии, переданной от первого тела ко второму (поток результирующего излучения), необходимо из первоначального количества энергии излучения первого тела [c.128]

Пусть температура тяги в точке с (см. рис. 3) равна температуре стенок Тд вакуумной камеры и остается постоянной при различных температурах нагревателя. Практически это достигается путем увеличения расхода охлаждающей воды с повышением температуры нагревателя. Радиус рабочей части образца равен Гр, утолщенной части — Гу, тяги — г . Лучистым теплообменом между боковой поверхностью тяги и внутренними поверхностями стенок камеры пренебрегаем. Коэффициент теплопроводности материала образца Яобр достаточно велик, а поперечное сечение по сравнению с его длиной мало. Это дает основание пренебречь изменением температуры в поперечном сечении и считать, что она изменяется только по длине образца. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...