Энергия звуковых воли

S 65l ЭНЕРГИЯ И ИМПУЛЬС ЗВУКОВЫХ воли 361 [c.361]

ЭНЕРГИЯ ЗВУКОВОЙ волны—добавочная энергия среды, обусловленная наличием звуковых воли. Э. з. в. единицы объёма среды наз. плотностью звуковой энергии От4 [c.614]

Вследствие независимости излучения звука отдельными участ-ками полную интенсивность / излучения, представляющую собой мощность излучаемых звуковых воли, получают путем умножения плотности потока энергии иа площадь поверхности тела, т. е. на величину порядка Итак, [c.189]

Определение интенсивности звука yiyia-чивает смысл для стоячих звуковых воли. Если амплитуды звукового давления в прямой и отраженной волнах о.динаковы, то результирующий поток энергии равен ). у ю. В этом, случае интенсивность звука принято характеризовать плотностью звуковой энергии, т. е. отношением звуковой энергии, со-держащёйся в некоторой области звукового Рис. 179 поля, к объему этой области. [c.228]

Ватт — 1 Вт WJ, (вт) — единица мощности, теплового потока (тепловой мощности), потока звуковой энергии (звуковой мощности), потока энергии воли, активной, реактивной и полной мощности переменного электрического тока, мощности постоянного электр. тока, потока (мощности) излучения (лучистого потока), потока энергии ионизирующего излучения в СИ. Ед. названа в честь англ, изобретателя Дж. Ватта (Уатта, 1736—1819 гг., J. Watt). Впервые ед. под названием ватт" была введена 26 [c.242]

Пусть Р — энергия, излучаемая источником звуковых волн за единичное время (мощность звука). Для сферы произвольного радиуса г эта мощность должна быть приравнена мощности звука, проходящего через данную сферу. Обозначим р плотность газа, V — скорость частиц газа в волне. Тогда величина определяет плотиость энергин звуковой волиы. Плотность потока этой энергии оцениваем, ак где V — скорость звука. Умножая плотность потока энергин на площадь поверхности сферы, получаем [c.187]

В этом случае иа границе трубок друг с другом колеблющийся газ попадает как из трубки 1 в трубку 2, так и обратно. Таким образом, имеем щ=Ы2. Для отношения потоков звуковой энергии (т. е. иитеисивностей звуковых воли /1 и /г в трубках) получаем [c.203]

Обратимся в этом параграфе к вопросу о поглощении звука в газе илн жидкости. Сначала рассмотрим вязкую часть поглощения звука. Как мы видели выше, плотиость потока звуковой энергии оценивается как 6 Здесь р — плотность газа, и—скорость частиц в звуковой волие, V — скорость звука. Диссипация энергии в теплоту в единичном объеме, согласно (7.47), имеет оценку [c.204]

Легко видеть, что в жидкости или газе только наличие дисперсии может привести к тому, что будет возможным взаимодействие фононов под какими-то углами, отличными от нуля. Это сразу же дает отрицательный ответ на вопрос о комбинационном рассеянии звука на звуке при пересечении двух звуковых пучков в недиспергирующей лреде под углом, отличным от нуля, во втором приближении (чему соответствует трехфононное приближение), комбинационного рассеяния звука на звуке в указанном выше смысле не должно быть. В том случае, когда в среде есть дисперсия, наоборот, параллельное взаимодействие (взаимодействие волы, волновые векторы которых направлены в одну сторону), согласно условиям сохранения энергии и квазиимпульса, во втором приближении не может происходить становится возможным взаимодействие под какими-то углами, величина которых определяется величиной дисперсии. Эти квантовые условия, таким образом, устанавливают правила отбора при взаимодействии фононов. [c.50]

Пусть сначала длина волны X звукового излучения мала по сравнению с размером тела R, т. е. k<.R нлн (o)/ /t/) I. Тогда можио считать, что каждый небольшой участок тела посылает плоскую волну независимо от других участков. Скорость газа около тела равна скорости и тела следовательно, плотность потока энергии в плоской волие равна риЮ, где р — плотность газа, и — скорость звуковой волны. [c.188]

ФОКУСИРОВКА ЗВУКА — создание сходящихся волновых фронтов сферич. илп цилпндрич. формы. Ф. з. аналогична фокусировке световых воли в процессе её происходит концентрация энергии волны, к-рая достигает максимальной величины в фокусе, совпадающем обычно с центром кривизны сходящегося волнового фронта. При Ф. 3. осуществляется фокусирование звукового давления р, колебательной скорости частиц и и интенсивности звука I. Для Ф. з. пользуются фокусирующими системами, к-рые подразделяются на активные и пассивные активная система представляет собой излучатель ультразвука с вогнутой излучающей поверхностью, к-рый непосредственно создаёт сходящийся волновой фронт, а хгас-сивпая изменяет акустич. длину пути кЬ (гдо к — волновое число, Ь — геометрич. длина пути) таким обра- [c.367]

Зонные пластинки можно использовать в оптике, в микроволновой технике и в акустике. Зонная пластинка, предназначенная для звуковых волн, как заметил Рэлей, может играть роль собирательной линзы, точнее части линзы. Системы антенн микроволновых радиолокационных станций времен второй мировой войны включали в себя зонные пластинки. В настоящее время некоторые микроволновые линзовые антенны также используют принцип работы зонных пластинок. В таких системах толщина линз меняется на одну длину волны от зоны к зоне (см., например, рис. 42 и 43). Для фокусировки волновых пучков зонные линзы являются более эффективными, чем зонные пластитгки, поскольку в зонных пластинках имеются потери энергии либо за счет отражения волн, либо за счет поглощения воли блокирующими зонами, а для зонных линз такие потери практически отсутствуют. [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...