Объяснение к таблицам

Объяснения к таблицам и правила применения даны в 3.1, а указатель таблиц помещен в конце книги. [c.59]

Материал в атласе располагается следующим образом. В первой половине атласа помещены текст, таблицы, рисунки и объяснения к микрофотографиям, а на вклейках (между с. 128—256) — сами микрофотографии. Каждая страница вклеек имеет несколько микрофотографий, номера которых совпадают с набранными полужирным шрифтом номерами соответствующего пояснительного текста в первой половине атласа. [c.6]

Формулы и таблицы для вычисления оптической и физической либрации Луны можно найти в объяснении к Астрономическому Ежегоднику СССР (см., например. Астрономический Ежегодник СССР на 1964 г., стр. 633-635). [c.38]

Следует упомянуть еще о некоторых сторонах изложения. Я намеренно ввел большое количество рисунков, во-первых, чтобы сделать более наглядными формулы, во-вторых, чтобы с помощью экспериментальных кривых передать эстетическую привлекательность осцилляций, а также показать, хотя бы отчасти, многообразие таинственных и удивительных поверхностей Ферми. Иногда может показаться, что подписи к иллюстрациям слишком длинны, но я старался по возможности включать в них все необходимое для понимания рисунка, иногда повторяя текст, чтобы не нужно было слишком часто к нему обращаться. Иногда я также добавлял дополнительные детали, помогающие читателю самому сделать выводы из рисунка. Где это требовалось, даны подробные объяснения и к таблицам. Некоторые таблицы — это набор представленных в единообразном виде данных, которые иначе можно найти, только обратившись к ряду отдельных статей, где они зачастую представлены в разных формах. [c.11]

В объяснении к данной таблице указано [c.184]

В табл. 6-2, составленной по литературным данным [39, 58, 52, 124, 125] и по данным исследований авторов, приведены результаты измерений коэффициентов теплопроводности некоторых из рассматриваемых нами покрытий. Там же для сравнения представлены значения А, для тех же материалов, испытанных в виде монолитных образцов. Из данных таблицы видно, что при повышении температуры теплопроводность монолитных образцов резко уменьшается (максимальная теплопроводность наблюдается при понижении температуры до 5—100 К). Для объяснения. этого явления рассмотрим механизм передачи тепла в неметаллических материалах. [c.154]

Из этой таблицы видно, что напряжения достигают максимума в точках на периферии торцовых плоскостей, второй максимум имеет место в точках у центра образца. Можно поэтому ожидать, что трещины начнутся от периметра и будут направляться внутрь по направлению к центру. Такое явление действительно обнаруживается в цементных образцах, где остаются нетронутыми части приблизительно конической формы, прилегающие к торцам. Эти части, как говорят, вырезаны", хотя такое объяснение кажется сомнительным по отношению к хрупкому материалу. [c.503]

Качественный анализ но инфракрасным спектрам поглощения затруднен отсутствием пока надежных спектральных таблиц и атласов спектров. Объясняется это техническими трудностями измерения абсолютных значений коэффициентов поглощения в инфракрасной области. В известной мере объяснение можно найти, в особенности для ранних работ, и в недостаточном внимании к учету влияния ширин щелей спектральных аппаратов и рассеянного света на результаты измерений. Литературные данные инфракрасных измерений поглощения тел представляют собой чаще всего записи ослабления спектров испускания использованных источников света, полученных с помощью регистрирующих систем (метод прямого отклонения см., например, рис. 313 и 320, II). Правда, авторы обычно указывают толщину поглощающего слоя, давление, температуру и ширину щели для каждой длины волны. [c.664]

Частные методики состоят из следующих разделов общие рекомендации таблица признаков объяснения и методы проведения учетов форма анкеты, прилагаемой к заявке. [c.461]

Таблица 14. Система ISA. Выбор посадок, поля допусков, номинальные отклонения, объяснения к таблица (по DIN 7157, лист 1). Размеры отклонений в мк (Vioou

Из Конструкдионных графитовых материалов наиболее высокой текстурой обладает пиролитический графит [208]. Его текстура, определяемая степенью разориентации нормалей к графитоподобным слоям, сильно изменяется при термомеханической, обработке. Этот эффект в работе 59, с. 59] объяснен распрямлением графитоподобных слоев, вследствие чего наблюдается остаточное удлинение термообработанных образцов. Закономерности изменения рентгеновской текстуры углеродных материалов в зависимости от вида сырья, способа формования заготовок, термической и термомеханической обработки исследованы на материалах, текстурированность которых менялась в очень широких пределах. Для этого использованы относительно изотропный промышленный графит марки ГМЗ с кок-44 Таблица .9 [c.35]

Как новый раздел теории колебаний описанный круг задач был сформирован за последнее двадцатилетие. Однако первые работы в этом направлении относятся к началу нашего столетия. В 1902 г. А. Зоммерфельдом [45] был описап опыт, в котором проявились особен-КОСТИ движения в системе (см. рисунок п. 1 таблицы), обусловленные взаимодействием Несколько лет спустя тот же опыт повторил и развил С. П. Тимошенко [31]. В этих опытах наблюдалось явление, названное впоследствии эффектом ЗоммерЛельда (см. п. 2) Результаты опытов ие соответствовали предсказаниям линейной теории вынужденных колебаний, однако объяснение обнаруженным эффектам в этих работах нанде[Ю не было. [c.211]

В 1745—1746 гг. Л. Эйлер вычислил возмущения Луны и предложил соответствующие лунные таблицы. Клеро и Даламбер опубликовали независимо друг от друга лунные таблицы, которые, как и эйлеровские, не давали точного движения Луны- Эйлер при этом даже обратился к некоторым элементам декартовой теории (сопротивление среды — эфира), но в дальнейшем недостатки лунных таблиц были исправлены на основе ньютоновой теории, ставшей фундаментом теоретической астрономии. Характерно, что при всем этом Эйлер стремился к механическому объяснению сил тяготения. [c.363]

Прежде всего обращают на себя внимание необычно высокие значения термодиффузионной постоянной осо. Резкое различие масс и размеров молекул смеси не является единственным объяснением этого факта. Не менее важно то обстоятельство, что значения о относятся к составу смеси с исчезающе малой долей молекул паров, как существенно более тяжелой компоненты. Общая формула (5) дает в этой области (с1->0, /пг/пг1- 0) при разумных соотношениях размеров молекул единственное резкое возрастание термодиффузи-онкой постоянной. На крутизну этого возрастания указывают приведенные в таблице отрицательные высокие (в согласии с теорией) значения производных термодиффузионной постоянной а . [c.229]

Примечание к табл. 2-ой. Б этой таблице означены римским цифрами группы. Первые семь из них соответствуют семи членам ряда, а VIII группа выше характеризована. К ней причислены и Си, Ag, Ап, которые представляют сходство с ее членами и в то же время, судя по низшим окислам, могут быть отнесены к 1-ой группе. Первые два ряда выделены из прочих под именем типических, чему причиною служат обстоятельства, далее объясненные. [c.30]

Исследование прохождения микроволн привело к неожиданному результату полная отсечка сигнала (т. е. полное отражение) наблюдалась даже при режимах, когда расчетное равновесное значение концентраций за прямым скачком оказывалось значительно ниже величины, которая могла бы привести к отсечке. Сравнение с теоретическими величинами проводилось следующим образом. По таблицам [6, 7] рассчитывалось состояние воздуха за ударной волной данной скорости. Например, для точки, где стоит 8-миллиметровая линия, при р = 6,7 мм рт. ст. Мз =8,2 (вычислено по измеренной скорости) и Пг =5,1 10 °. Экспериментально же наблюдается отсечка, что соответствует критической концентрации 1,77- 10 1/сж . Аналогичное расхождение наблюдается и на 3-сантиметровой линии. При теоретическом значении концентрации 3-10 1/см (р = 6,3 мм рт. ст. =7,3) критическая концентрация, соответствующая наблюдавшейся отсечке, равна 1,23 10 2 /см . Таким образом, в обеих точках экспериментальные концентрации электронов оказываются намного выше равновесных теоретических. Возможным объяснением этого может явиться учет диффузии горячих электронов из плазменного поршня , сопровождающего ударную волну. Диффузия электронов в обычной ударной трубе наблюдалась экспериментально [8]. Была сделана также попытка ее теоретического объяснения [9]. Наличие за ударной волной плазмы, выброшенной из разрядной камеры и сильно ионизованной при разряде, должно увеличивать концентрацию во всей области за фронтом и, возможно, перед ним. Учет этого процесса поможет, вероятно, понять, многие закономерности, наблюдающиеся в МГДУТ. [c.53]

Значения, указанные в табл. 1.3.2, не согласуются с формулами (13.1.160) 1ли (13.1.24). Нацример, для меди а = 5,14-101 сек , так что для свста с л и-иой волны 5893 А (v - 5 10 e i ) а/у 10 , тогда как, согласно таблице, п к - 1,57. Кроме того, изучение зависимости оптических постоянных от частоты показывает значительно более сложное поведение, чем предсказатюс нашей формулой (см. ниже, рис. 13.3). Таким образом, необходимо сделать заключение, что нян а теория не адекватна, когда ока применяется к излучению в видимой области электромагнитного спектра. Это расхождение между теорией и экспериментом, по-виднмому, не так удивительно, если вспомнить, что даже для прозрачных сред соотноптение, связывающее материальные постоянные с показателем преломления (соотношение Максвелла це п ), имеет ограниченную применимость. Объяснение аналогично данному ранее мы не находим подтверждения предположению, что е, х и о являются действительно постоянными и должны рассматривать их как функции частоты следовательно, и показатель преломления, и показатель поглощения также будут зависеть от частоты. Единственное различие в механизме дисперсии заключается в том, что в прозрачной среде дисперсия связана с вынужденными колебаниями связанных электронов, тогда как в металле она связана с вынужденными колебаниями свободных электроко 5. Мы подробно обсудим это в 13.3 здесь мы отметим лишь, что если интерпретировать е как статическую диэлектрическую проницаемость и а — как статическую проводимость, то можно ожидать, что [c.576]

При fee = оо мы получаем из аналитических выражений / =1. Из таблицы мы видим, что когда k сравнительно велико, /п. повидимому, должно быгь немного меньше, чем 1, и следовательно, звук должен быть немного интенсивнее, чем если бы боковое движение было уничтожено. Это легко объясняется, если учесть, что волны сгущения, исходящие из тех частей сферы, которые в данный момент колебания движутся в положительном направлении, т. е. наружу, по истечении полупериода могут распространиться на соседние части, которые теперь в свою очередь движутся в положительную сторону, так что эти последние части при движении наружу производят работу против сил несколько большего давления, чем если бы они встречали только то колебание газа, которое вызвано ими самими то же самое объяснение применимо mutatis mutandis к волнам разрежения. Однако усиление звука, получающееся благодаря существованию бокового движения, во всяком случае малб, между тем как если k относительно мало, / увеличивается чрезвычайно сильно, и звук становится ничтожным по сравнению с тем, каким он должен бы быть, если бы боковое движение было предотвращено, [c.235]

Удаление электрона из внутренней оболочки приводит к тому, что к начальному потенциалу v (г) добавляется глубокая потенциальная яма и можно ожидать появления резонанса. Однако энергии внутренних оболочек при этом также уменьшаются на величину, равную примерно глубине этой ямы. Волновые функции внутренних оболочек 1 О остаются рочти неизменными и по-прежнему фигурируют в псевдопотенциале, хотя одно из состояний и не занято. Поэтому изменения в отталкивающей части псевдопотеициала стремятся скомпенсировать действие потенциальной ямы, что затрудняет возникновение резонанса. Эти аргументы не относятся, однако, к резонансам р-типа в элементах из группы лития периодической таблицы, поскольку там среди состояний внутренних оболочек нет состояний р-типа. Следовательно, компонента псевдопотеициала, отвечающая I = 2, совпадает с истинным потенциалом и указанной компенсации не происходит. Таким образом, возникновением этих резонансных состояний можно объяснить хорошо известную аномалию в рентгеновском спектре испускания лития, хотя и существует иное ее объяснение, которое основывается на многочастичных эффектах его мы обсудим в п. 8 5 гл. П1. [c.217]

Даже такое фундаментальное явление, как периодическое изменение свойств элементов в таблице Менделеева, находит свое естественное объяснение в рамках псевдизма, как диалектический переход количества в новое качество. А именно, рост числа электронов на внешней (незаполненной) оболочке атома приводит к тому, что после ее заполнения она становится остовной, и поэтому может быть выброшена из рассмотрения. Это значит, что с ростом номера элемента (числа валентных электронов) периодически выбрасываются заполненные оболочки, т. е. картина строения атома с точки зрения описания его взаимодействия с внешним электроном действительно периодически повторяется. [c.6]

Если двигаться по периодической таблице вправо от элементов, расположенных в верхней части IV группы, то диэлектрические свойства становятся все более резко выраженными ), а силы связи убывают (температура плавления понижается). Крайнее правое положение в таблице занимают элементы VIII группы, которые представляют собой наилучший пример молекулярных твердых тел. Все твердые инертные газы (кроме гелия) образуют кристаллы с моноатомной г. ц. к. решеткой Бравэ. Электронная конфигурация каждого атома относится к устойчивому типу с заполненными оболочками в твердом теле она испытывает лишь незначительное искажение. Твердое тело скрепляется воедино очень слабыми (так называемыми еандереаалъсовскими или флуктуационно-диполъными) силами. Физическое происхождение этих сил допускает простое качественное объяснение ). [c.21]

В 1869 Менделеев, расположив элементы в порядке возрастания ат. веса и сгруппировав элементы с аналогичными св-вами, предложил первую П. с. Разработанная им в 1871 короткая форма периодич. таблицы , сходная с совр. П. с. элементов, получила широкое признание в 80-х гг., после того как были найдены нек-рые предсказанные Менделеевым элементы (в табл. для них были оставлены незаполненные клетки). Новое развитие П. с. получила после открытия в кон. 19— нач. 20 ъв. радиоактивности. В 1913 англ. учёный Ф. Содди установил изотопию хим. элементов и показал, что именно по этой причине ат. веса имеют нецелочисленные значения в том же году англ. физик Г. Мозли разработал эксперим. методы определения заряда ядер. Эти открытия окончательно подтвердили правильность расположения элементов в П. с. и вызвали к жизни термин ат. номер и новую формулировку периодич. закона. Полное науч. объяснение П. с. получила на основе квантовой механики. [c.530]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...