Погрешности измерения температуры внутри тела

Погрешности измерения температуры внутри тела [c.388]

МЕТОДИЧЕСКИЕ ПОГРЕШНОСТИ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ ПОВЕРХНОСТИ И ВНУТРИ ТЕЛА [c.388]

При измерении температуры внутри твердого тела термоприемник может быть расположен так, как это показано на рис. И,в. На точность измерения температуры по этой схеме будет влиять теплоотвод по стержню термоприемника, что исказит температурное поле тела в месте измерения. Погрешность измерения температуры будет зависеть от теплофизических свойств материала термоприемника и исследуемого твердого тела и геометрических особенностей рассматриваемой системы термоприемник — тело. [c.104]

Для того чтобы методическая погрешность отсутствовала или была сведена к минимуму при измерении температуры в определенном месте внутри тела, термоприемник не должен нарушать температурного поля вследствие влияния теплоотвода вдоль него Между термоприемником и телом должен быть обеспечен хороший тепловой контакт. Наиболее пригодным термоприемником для таких измерений является термоэлектрический термометр специальной конструкции, Если же требуется измерить среднюю температуру внутри тела, то с успехом может быть применен термометр сопротивления- [c.259]

В исследовательской практике и промышленных измерениях температуры используются различные варианты размещения ИПТ внутри и.до около поверхности тела. Методические погрешности в этих случаях из-за сложности анализа исследованы недостаточно подробно. Ниже приведены наиболее характерные расположения измерителей а расчетные соотношения для оценки погрешностей. [c.406]

Измерение температуры образца осуществлялось двумя методами контактным и бесконтактным. В области температур 100—1200° С температура измерялась образцовой второго разряда платина — платинородиевой термопарой, а при температурах 900—1700° С эталонным оптическим пирометром ЭОП-51. Так как исследуемые образцы были прозрачны в видимой области спектра, то они были помещены в молибденовую трубку, закрытую с торцов. На боковой поверхности трубки имелись небольшие отверстия для измерения длины образца и температуры оптическим пирометром. Королек термопары помещался внутри трубочки в центре образца. С помощью метода отражения была проведена оценка степени черноты используемой модели черного тела, которая оказалась не хуже 0,998. Изменение температуры вдоль образца лежит в пределах погрешности фотометрирования пирометром ЭОП-51. [c.12]

Погрешность измерения, обусловленная влиянием отраженных лучей, может иметь место, например, при измерении температуры деталей вскоре после их загрузки в печь, при неравномерном нагреве частей печного пространства и т. д. Если печь имеет хорошо изолированные стенки и достаточно большое время находилась при данной температуре, то внутри печи, между ее стенками и находящимися в ней деталями, устанавливается удовлетворительное лучистое равновесие, и такую печь можно рассматривать как своего рода модель черного тела. В этом случае яркостная температура печи, измеряемая с помощью оптического пирометра, будет близка к ее действительной температуре, какова бы ни была степень черноты излучения деталей, загруженных в п чь. [c.278]

При измерении стационарной температуры поверхности тела и условии, что коэффициент теплоотдачи с поверхности тела в окружающую среду равен ао, распределение температуры по сечепию ТП равномерное, а термопара занимает центральное положение внутри паза (рис. 10.1), погрешность А э определяется по выражению [78] [c.114]

При измерении нестационарной температуры поверхности тела, когда распределение температуры по сечепию ТП равномерное, а термопара занимает центральное положение внутри паза (рис. 10.2), погрешность измерения включает в себя только динамическую составляющую А дин, которая приближенно оценивается по формуле [78] [c.115]

При измерении стационарных температур в каком-либо месте внутри или на поверхности твердого тела, а также жидкости или газа (пара), движущегося с небольшой (умеренной) скоростью, собственную температуру термоприемника принимают за действительную температуру среды с некоторой методической погрешностью, если ею нельзя пренебречь. Оценка же погрешности результата измерения стационарных температур производится в соответствии с указаниями, сделанными в 1-4 и 1-7. [c.233]

Особое внимание уделяли установлению зависимости коэффициента трения от температуры. Нагрев рабочего узла машины осуществляли электронагревателем I (рис. 15), устанавливаемым на тело 2, передающее тепло к рабочим поверхностям узла трения. Температуру контролировали с помощью медьконстантано-вых термопар, расположенных внутри ролика на расстоянии менее 1 мм от поверхности трения. Сигнал подавался на шлейф осциллографа Н-700 с помощью токосъемника 3. Погрешность измерения температуры —3%. [c.35]

Подробные сведения об оценке статических и динамических погрешностей измерения температур- поверхности и внутри тела приводятся "В книге Н. Ярышева [27]. [c.260]

Статическая составляющая погрешности А ст зависит от многих факторов измерения температуры твердых тел, жидкостей, газов, движущихся сред или высокоскоростных потоков, монтажа ТП на поверхности или внутри тела (материала, изделия, массива), с высокой или низкой теплопроводностью, при установке ТП в назу, цилиндрическом канале или с использованием защитных экранов, применения неногружаемых ТП контактным или бесконтактным способом. Существенно влияют на статическую составляющую погрешности А ст направление теплового воздействия на исследуемый объект (нагрев или охлаждение), теплообмен между отдельными элементами ТП, теплоотдача излучением ТП и его окружением в газообразных, частично прозрачных и других объектах, влияние внутренних источников теплоты, характер изменения температуры внутри ТП и в зоне его расположения. [c.112]

Погрешность пирометрических измерений связана с неточностью определения коэффициентов черноты тела. Абсолютно черное тело воспроизводится [18] с некоторой степенью приближения с помощью изотермичной полости со скошенной задней стенкой, внутри которой поглощается вся энергия, излучаемая отдельными частями. Метод определения яркостных температур с выделением сравнительно нешироких рабочих спектральных участков надежнее методов измерения температур тел по их суммарному излучению. Однако измерение температур тел по инфракрасному излучению характеризуется рядом особенностей, которые необходимо учитывать. По мере уменьшения температуры тел максимум кривых распределения [c.67]

Первоначально была проведена тарировка без кварцевого стекла, а затем с оптически прозрачным кварцем с полированной поверхностью. В обоих случаях получена была линейная зависимость елуч=/(< о). При работе зонда в слое ввиду интенсивного трения частиц о поверхность стекла происходило матирование его поверхности. Поэтому после окончания работ была проведена вторичная тарировка зонда для трех стекол с полированной поверхностью — точки 2 после 12 ч работы в слое частиц I—1,5 мм MgO и ЗЮг (поверхность с мелкими штрихами) — точки 3 и после 12 ч работы с частицами К( рунда 1,5—2 мм (поверхность с глубокими штрихами)— точки 4. Точки в пределах погрешности опыта легли на одну и ту же прямую, что свидетельствовало о практической неизменности коэффициента пропускания. В работе [Л. 260] была проведена серия экспериментов по измерению собственного лучистого потока внутри слоя для различных материалов, фракций, чисел псевдоожижения и температур. В табл. 3-1 сведены условия этой серии опытов, а на рис. 3-16 нанесены опытные значения теплового лучистого потока дл.оп, как функции лучистого потока для абсолютно черного тела 9л.р, рассчитанного по температуре ядра слоя. Последняя измерялась оголенной платино-платинородиевой термопарой. Прямая под углом 45° соответствует расчетному потоку. Измеренный собственный лучистый поток внутри слоя всегда оказывается ниже, чем расчетный, как для абсолютно черного тела. Точки, соответствующие одному материалу, с отклонениями не более 13% ложатся на одну прямую. По отношению тангенсов углов наклона опытных и расчет- 1ых прямых определены средние значения е слоев. [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...