Плавление и кипение при постоянном давлении

ПЛАВЛЕНИЕ И КИПЕНИЕ ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ [c.288]

Любое вещество, как известно, может находиться в трех агрегатных состояниях газообразном, жидком и твердом. В чистых металлах при определенных температурах происходит изменение агрегатного состояния твердое состояние сменяется жидким при температуре плавления, жидкое состояние переходит в газообразное при температуре кипения. Температуры перехода зависят от давления (см. рис. 2), но при постоянном давлении они вполне определенны. Температуры перехода наиболее распространенных в технике металлов для давления I ат приведены в табл. 8. [c.42]

По DFN температура t определяется через сопротивление платинового термометра по формуле R = Ro О- -Ь Л i 4- В fi), причем постоянные R ), А и В определены опытным путем при температуре плавления льда и при температуре кипения воды и серы при нормальном давлении. [c.36]

Итак, объем такого идеального газа при постоянном давлении полагают пропорциональным температу ре и называют температурную шкалу, получаемую при делении интервала между точкой плавления льда и точкой кипения воды на 100 равных частей, температурной шкалой идеального газа. С 1927 г. она принята как международная. Точные измерения показывают, что объем идеального газа при нагреве при постоянном давлении от точки плавления льда до точки кипения воды изменяется на 100/273,15 от объема при 0°С. Изменение в 1/273,15 [c.6]

Приготовление литейных сплавов связано с процессом плавления - переходом металлов из кристаллического состояния в жидкое, происходящим с поглощением теплоты. При постоянном внешнем давлении плавление происходит при определенной температуре плавления Т . При плавлении кристаллических тел нарушаются термомеханическая устойчивость кристаллических решеток и характерный для твердого состояния порядок, т.е. теряется постоянство формы материала, скачкообразно увеличивается объем, меняются и другие физические свойства металлов и сплавов. Тем не менее при плавлении в металлах и сплавах сохраняется присущий им металлический тип связи, он полностью исчезает только при температуре кипения (Гкт). [c.195]

Если величина градуса определена условием, что точки плавления льда и кипения воды отличаются на 100°, резервуар термометра, термостатированный при О, 100 и f , имеет соответственно объемы Уо, Уюо и Vt Давление в системе при каждой температуре путем изменения объема резервуара приводится к ро. Средний коэффициент теплового расщирения газового термометра постоянного давления ар при давлении ро и температура tp, измеренная таким термометром при i° и давлении ро, определяются следующими соотношениями [c.48]

Температура. Ранее уже отмечалось, что молекулы воздуха совершают непрерывное хаотическое движение. При нагревании воздуха скорость хаотического движения молекул возрастает. Для измерения температуры тел установлено несколько шкал. В технике применяются в основном шкалы Цельсия и Кельвина (абсолютная шкала). Нуль градусов Цельсия соответствует постоянной точке плавления льда, а сто градусов — постоянной точке кипения воды при нормальном атмосферном давлении. Температура, отсчитываемая по шкале Цельсия, обозначается °С. Температура ниже нуля называется отрицательной, а выше — положительной. Нуль градусов абсолютной шкалы (ОК) находится на 273° ниже нуля шкалы Цельсия (точнее 273,16°). Эта точка шкалы называется абсолютным нулем. При абсолютном нуле прекращается тепловое, т. е. хаотическое, движение молекул. Так как и на абсолютной шкале расстояние между точками плавления льда и кипения водь [c.18]

Изменение агрегатного состояния химически чистого вещества (плавление или затвердевание, кипение или конденсация), как известно, протекает при постоянной температуре, значение которой определяется составом вещества, характером его агрегатного изменения и давлением. Значения этих воспроизводимых температур рав- [c.55]

Известны три состояния, в которых могут находиться все вещества твердое, жидкое н газообразное. При определенных температурах происходит изменение агрегатного состояния чистых металлов при нагреве выше температуры плавления (Тпл) твердое состояние сменяется жидким, а при нагреве выше температуры кипения жидкое состояние сменяется газообразным. Эти температуры существенно зависят от давления, при котором осуществляется переход одного состояния в другое в условиях неизменного давления температурные параметры постоянны. Главным признаком твердого состояния является кристаллическое строение, а жидкое состояние характеризуется расплавом с хаотическим тепловым движением атомов и молекул металла. [c.21]

Постоянные с и 6 находят по двум реперным точкам, в качестве которых, например, могут быть температура плавления чистого льда и температура кипения чистой БОДЫ при давлении 760 мм. рт. ст. на широте 45°. При этом числовые значения температур в реперных точках могут быть приняты произвольными. [c.34]

Восьмой Генеральной конференцией по мерам и весам в 1933 г. принята стоградусная температурная шкала, у которой за одну постоянную точку принята температура плавления льда, равная 0° С (нуль градусов по стоградусной шкале), а за другую постоянную точку—температура кипения воды, равная 100" С при определенном атмосферном давлении. [c.8]

Если величина градуса определяется условием, что температуры точки плавления льда и точки кипения воды отличаются на 100°, измеряют величину давления газа ро, Рюо и р , когда резервуар термостатирован соответственно при температурах 0> 100 и 1°С. Если плотность газа соответствует давлению ро при 0°С, то средний температурный коэффициент давления для газового термометра постоянного объема и температура газа по [c.46]

Если не вводить поправки согласно формуле (5), то колебания показаний термометра в точке льда могут принимать значения следующего порядка а) 5-10 °С—из-за изменений барометрического давления б) 1 -10 °С—из-за изменений глубины погружения термометра в) 10-10 °С—из-за загрязнений, введенных при измельчении льда г) 10-10 °С—из-за недостаточного насыщения воды воздухом при 0°С. Суммарные колебания в показаниях термометра составят около 25-10 °С. Кроме того, может иметь место еще одна постоянная ошибка такой же (или даже большей) величины, возникающая вследствие нарушений других условий эксперимента, которые хотя и остаются постоянными, но значительно отличаются от стандарт- ных. Постоянство температуры плавления льда еще не означает, что она равна 0° С. Кроме того, отсчеты температуры в точке льда могут изменяться за счет самого термометра. Если правильно сконструированный и отожженный платиновый термометр сопротивления в течение 12 час. держать при температуре кипения серы, то после этого его сопротивление в точке льда изменится на величину, эквивалентную 10 -10 °С. Если же термометр постоянно, в течение трех месяцев, используется для измерения температуры кипения воды, то сопротивление его в точке льда изменится на величину, эквивалентную 5- 10 °С. Эти явления не связаны с изменением температуры ледяной ванны они вызываются изменением свойств самого термометра. [c.335]

Температура. Третьей основной величиной, характерной для состояния тела, является температура она измеряется в технике градусами международной 100-градусной шкалы (°С), 0° которой соответствует температуре плавления льда, а 100° — температуре кипения воды при давлении, равном 1 атм (760 мм рт. ст.). В термодинамических же исследованиях большие удобства представляет так называемая абсолютная шкала, расстояние между постоянными точками которой тоже разделено на 100 частей, как и в международной 100-градусной шкале, а нуль шкалы (абсолютный нуль) перенесен на 273 деления ниже точки плавления льда. По определению Ломоносова абсолютный нуль — высшая и последняя степень холода . Температуру, отсчитываемую по абсолютной шкале, называют абсолютной температурой (Г) она выражается числом градусов (° К) , на 273 большим, чем температура, отсчитанная от точки таяния льда (/°С), т. е. [c.17]

Рис. 1.3. Изменение температуры одного моля НгО как функция количества теплоты при давлении в 1 атм. В точке плавления при поглощении тепла температура не меняется до тех пор, пока весь лед не расплавится. Чтобы расплавить 1 моль льда, требуется около 6 кДж это и есть скрытая теплота плавления, открытая Джозефом Блэком. Затем температура возрастает вплоть до точки кипения, где температура остается постоянной, пока вся вода не превратится в пар. Чтобы превратить в пар 1 моль воды, требуется около 40 кДж.

Температуры плавления и кипения при постоянном для данного металла давлении имеют стпого определенные значенття 1.1). [c.17]

Плавление, кипение и сублимация чистых веществ при постоянном давлении происходят при некоторой характерной для данного вещества температуре, называемой температурой плавления Гпл, кипения Гнип и сублимации Т субл вещества. В табл. 12.1 — 12.3 приведены температура и теплота плавления и кипения (или сублимации) при нормальном давлении для элементов, неоргани-ских и органических соединений. [c.288]

Пусть мы имеем 1 кг воды в момент получения ее из твердого состояния, т. е. при температуре плавления. Все параметры жидкости при температуре плавления будем обозначать индексом О . Изобразим это состояние жидкости, в частности воды, при некотором давлении р графически в системе координат р, v некоторой точкой а, имеющей координаты р и Vo (рис. 1.11). Если теперь при постоянном давлении р сообщить ей теплоту, то, как показывает опыт, температура ее будет непрерывно повышаться до тех пор, пока она не достигнет температуры кипения Гн, соответствующей данному давлению р. Одновременно с этим, как правило, будет увеличиваться и удельный объем от vo до v (исключение имеет вода, при нагревании которой от О до 4°С удельный объем уменьшается до минимального, после чего непрерывно увеличивается вплоть до v ). Все параметры кипящей жидкости, кроме давления, будем обозначать одним штрихом. Как показывает опыт, при подводе теплоты к кипящей жидкости происходит постепенное превращение ее в пар. Этот процесс испарения происходит не только при постоянном давлении, но и при постоянной температуре до тех пор, пока последняя частица жидкости не превратится в пар удельного объема и", который называется сухим насыщенным паром (на графике в координатах р, v его состояние обозначено точкой с). Следовательно, сухил/ насыщенным паром называется пар, имеющий температуру насыщения при данном давлении и не содержащий жидкой фазы. Впредь все параметры сухого насыщенного пара будем обозначать двумя штрихами. Следует отметить, что вообще насыщенным паром называется пар, находящийся в термическом равновесии с жидкостью, из [c.31]

Равновесному состоянию системы при постоянных Sap соответствует мин. значение Э. Изменение Э. (ДЯ) равно кол-ву теплоты, к-рое сообщают системе или отводят от неё лри 1ЮСТ0ЯНН0М давлении, поэтому значения ДЯ характеризуют тепловые эффекты фазовых переходов (плавления, кипения и т. д.), хим. реакций и др. процессов, протекающих при постоянном давлении. В теплоизолированной системе при постоянном р Э. сохраняется, поэтому её называют иногда теплосодержанием или тепловой ф-цией (условие сохранения Э. лежит, в частности, в основе Джоуля— Томсона эффекта). Д. Н. Зубарев. [c.616]

В 1889 г. 1-я ГКМВ утвердила принятую МКМВ в 1887 г. шкалу водородного газового термометра постоянного объема, основанную на реперных точках плавления льда (О °С) и кипения воды (100 °С) и получившую название нормальной водородной шкалы в качестве международной практической шкалы. В описании шкалы указывалось начальное давление заполнения (1 м рт. ст. при о °С) и никаких поправок на отклонение свойств водорода от идеального газа не вводилось. По этой. причине шкала была названа практической . Она, очевидно, и не была термодинамической, поскольку наблюдалась зависимость результатов измерений от свойств рабочего газа. В гл. 3 будет подробно рассмотрено, каким образом отклонения от свойств идеального газа учитываются в газовой термометрии. Здесь же следует подчеркнуть, что для газового термометра постоянного объема, калиброванного в двух точках и примененного для интерполяции между ними, как это сделал Шаппюи, погрешности, вызванные неидеальностью газа, скажутся лишь в меру изменения самой неидеальности между реперными точками. Для водорода эти изменения от О до 100 °С неве- [c.39]

Методика исследования, использованная в работах Битти и соавторов [15, 16, 17], состоит в следующем. Предварительно взвешенную порцию этана помещали в стальную бомбу. Изменяли и измеряли плотность, вводя в бомбу или удаляя из нее известный объем ртути, для чего использовали тер-мостатируемый (7 — 300 К) ртутный насос. Температура и давление измерены на достаточно высоком уровне платиновым термометром сопротивления и поршневым манометром. В начале и в конце каждой серии измерений термометр калибровали по точкам плавления льда, кипения воды и серы. Особенно тщательно воспроизводили точку 100 °С, ежедневно проверяли нулевую точку термометра (Но) и в случае необходимости вводили поправку. Максимальное расхождение в показаниях термометра при калибровках составляло 1 мК. С учетом отклонений от Международной практической шкалы (2 мК) суммарная погрешность измерения температуры изменялась от 0,01 К при 273 К до 0,02 К при 523 К Поршневой манометр калибровали по давлению паров двуокиси углерода при 0°С (3,4857 МПа). Постоянная манометра оставалась неизменной в течение года в пределах 0,01 %. Погрешность измерения давления, по оценке авторов, не превышала 0,05 %. Погрешность измерения массы этана взвешиванием — не более 0,01 %. При определении рабочего объема камеры учитывали массу ртути, зависимость ее плотности и объема стальной бомбы от температуры и давления. Суммарную погрешность бд авторы оценили в 0,1 %. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...