Радиус ядра

При определении соотношения между К ш Кг авторы учитывали, что твердые частицы движутся вверх в области центра и вниз вблизи стенки. Оценка К была уточнена следующим образом принимая радиус ядра, в пределах которого средняя скорость твердых частиц равна температура Тс, а средняя плотность слоя р , равным г с для участка dL получим [c.423]

При анализе повреждения материала вблизи края трещины возникает неопределенность в связи с тем, что для некоторой области, близко примыкающей к краю трещины, нельзя математически описать физический механизм повреждения. Для того, чтобы избежать этой неопределенности, Г.К. Си отделяет указанную область цилиндром с радиусом Го, названным радиусом ядра трещины (рисунок 4.22). [c.282]

Дадим определение, что следует практически понимать под размерами (радиусом) ядра. Размеры ядра — это размеры той области, в которой проявляется действие ядерных сил. [c.87]

Рассмотрим кратко методы определения радиуса ядра, которые обычно подразделяются на две группы ядерные (1, 2, 3) и электромагнитные (4, 5). [c.88]

Приравнивая разность энергии связи зеркальных ядер энергии (III.13), удается определить значение радиуса ядра R = при значении = (1,2 1,3) 10 м. Многие годы этот метод определения R ядра считался хорошим. Однако в настоящее время выяснено, что модель однородно заряженной сферы является слишком грубой для реального атомного ядра. [c.90]

Итак, радиус ядра можно выразить эмпирической формулой [c.90]

В п. 6 2 было показано, что коэффициент у в кулоновском члене полуэмпирической формулы был получен из расчета электростатического взаимодействия. протонов, заключенных в сфере радиусом R= (1,45- 1,5) 10 з А и см. Это значение радиуса атомного ядра было найдено с помощью описанного выше анализа а-распада небольшого количества тяжелых ядер. При этом оказалось, что полуэмпирическая формула с таким коэффициентом у достаточно хорошо передает значения масс не только тяжелых, но и всех остальных атомных ядер. Таким образом, из сопоставления с опытом следует, что формула носит универсальный характер, и, следовательно, предпосылки, положенные в основу ее вывода, были правильны. В частности, правильным было и предположение о связи коэффициента у [формула (2.36)] с радиусом ядра R [c.51]

Несколько меньшее значение для радиуса ядра было найдено в опытах по изучению поглощения ядрами очень быстрых нейтронов (Тп = 1,4 Гэв) [c.53]

В опытах по рассеянию быстрых нейтронов на ядрах исследуется ядерное взаимодействие нейтронов с ядром. Поэтому в опытах измеряется не радиус ядра, а несколько большая [c.56]

Результаты опыта Резерфорда схематически изображены на рис. 37. На рис. 37, а представлена схема а-распада по оси абсцисс отложено расстояние г между дочерним ядром и а-части-цей, так что состоянию системы до а-распада соответствует г <. R, а после распада г R [R — радиус ядра) по оси ординат отложена энергия системы. Как обычно, за нуль энергии выбрана сумма масс покоя дочернего ядра и а-частицы. Уровень Е соответствует энергии исходного а-радиоактивного ядра, причем [c.125]

Здесь Е = Т — кинетическая энергия а-частицы R — радиус ядра — - [c.129]

При р-распаде электрон и нейтрино вылетают из ядра. Следовательно, для них должно выполняться условие Q < R, где R — радиус ядра. Подставив в уравнение (10.37) значение р, соответствующее энергии р-распада (Е 1 Мэе), получим [c.154]

Теория а-распада связывает между собой кинетическую энергию -частиц Та, постоянную распада X, радиус ядра R и его заряд Z. [c.180]

Равенство = 1 означает, что нейтрон, летящий на ядро, с достоверностью попадает в него и застревает там на длительное время (время жизни промежуточного ядра). Возможность такого захвата связана с большой плотностью нуклонов в ядре и сильным ядерным взаимодействием между ними. Нейтрон с энергией 1ч-10 Мэе имеет длину свободного пробега в ядре меньше радиуса ядра. Поэтому, попав в ядро, нейтрон неизбежно будет сталкиваться с другими нуклонами и постепенно передавать им свою энергию. [c.348]

Отсюда радиус ядра [c.351]

Однако, когда аналогичные опыты были сделаны с нейтронами более высокой энергии (90 Мэе), полученными методом срыва дейтона (см. 58), возникли трудности в интерпретации результатов. Оказалась, что радиус ядра, вычисленный из величины полного сечения, не меняется линейно с У Л, а отклоняется в сторону меньших значений для легких ядер. [c.352]

При г = R (радиусу ядра) кривая круто спускается вниз. Эта часть кривой описывает интенсивное ядерное притяжение Б области г < R. [c.433]

Нижний предел интегрирования совпадает с радиусом ядра R, [c.434]

Тот факт, что вероятность захвата д,-мезона всего в 30 раз больше вероятности его распада даже для такого тяжелого ядра, как свинец, говорит о чрезвычайно слабом взаимодействии ц-мезонов с ядрами. Действительно, оценка радиуса /С-орбиты ц-мезоатома свинца показывает, что он меньше радиуса ядра [c.556]

Наконец, сечение взаимодействия я-мезона с веществом может быть оценено непосредственно по величине среднего пробега быстрого я-мезона до места, где происходит ядерное взаимодействие. Соответствующие измерения, сделанные на следах я-мезо-нов в эмульсии, дали для среднего ядерного пробега я-мезонов величину А, 25 см, что соответствует максимально возмол<ному сечению взаимодействия, равному я/ (R — радиус ядра). К такому же результату приводят и опыты по измерению ослабления интенсивности пучка л-мезонов в результате их ядерного взаимодействия с изучаемым веществом. Столь большая величина взаимодействия я-мезонов с веществом означает, что время этого взаимодействия по порядку величины равно минимально возможному времени в ядерных процессах, т, е. примерно 10 з сек. [c.574]

На рисунке 43, б изображен потенциал прямоугольной ямы, на рисунке 43, в — потенциальная кривая (потенциальная яма и барьер), образующаяся в результате наложения ядерного и куло-новского взаимодействий. Величина OS = R = может быть принята за радиус ядра. [c.133]

Однако закон (VI.29) и (VI.30) имеет приближенный характер. Ниже будет показано, что 1п на самом деле зависит не только от энергии а-частиц, но также зависит от порядкового номера Z, радиуса ядра/ и других факторов, в то время как закон Гейгера— Нэттола учитывает зависимость In А, только от энергии S. Зависимость In А от основных параметров, характеризующих ядро, нельзя представить на двухмерной диаграмме. Отступление от закона Гейгера—Нэттола обнаруживается уже отчетливо, если на графике изобразить In К функцией не In S, а энергии S (рис. 65). Замена переменной 1п (S на переменную S означает увеличение масштаба по оси абсцисс. [c.224]

Коэффициенты А и В в уравнении (3. I) таковы, что небольшому отличию в величине энергии а-частиц (от 9 до 4 Мэе) отвечает колоссальное изменение времени жизни соответствующих ядер (от 10 сек до 10 ° лет). Эта особенность а-распада объясняется существованием квантовомеханического эффекта прохождения а-частиц через кулоновский лотенциальный барьер (см. 9, п. 3). Так как одна из границ барьера совпадает с радиусом ядра R, то в теоретическое выражение для времени жизни ядра относительно а-распада входит R, которое и может быть найдено сравнением с известными из опыта результатами по определению времени жизни исследуемых а-радиоактивных ядер. [c.51]

Это следует из того, что параметр удара р для вылетаюш,их из ядра а-частиц должен быть не больше радиуса ядра (рис. 43). Но согласно 4, п. 2, 7 = рр = hV / (/+ 1) [c.131]

Из теории следует, что увеличение порядка мультипольности на единицу приводит к уменьшению вероятности перехода в (XjR) раз, где R — радиус ядра, а % — длина волны излучения. Так, например, при А = 100 и Е- = 0,5 Мэе =105. В связи с этим период полураспада для дипольного перехода обычно заключен в пределах 10 —10 з сек, а для квадруполь-ного не бывает меньше 10 сек. Если же энергия -квантов невелика ( 100 кэв), то период полураспада для квадруполь-ного излучения достигает 10 —10- сек, для октупольного— нескольких часов, а при I = 4 — нескольких лет. Быстрое убывание вероятности -излучения с ростом I приводит к тому, что из различных /, удовлетворяющих правилу отбора (И. 1), следует рассматривать только наименьшее I = (А/ . [c.166]

Чтобы измерить угловую зависимость сечения рассеяния, в опыте было использовано несколько бочек, каждая из которых применялась для определенного угла рассеяния (9 = 20, 30,. 35, 40, 50, 60, 70 и 80°). Результаты измерений приведены на рис. 138, где для сравнения даны теоретические кривые, построенные в предположении, что радиус R черного шара раве 6-10 з см (кривая /), 7,5-10" з см (кривая 2) и 9-10 см (кривая (3). Из рисунка видно, что экспериментальные точк лучше всего согласуются с теоретической кривой дифракционного рассеяния, построенной в предположении, что = = 7,5- 10 з см. Такую примерно величину и имеет радиус ядра свинца. Тем самым было доказано существование дифракционного рассеяния быстрых нейтронов на ядрах свинца. [c.350]

Теория явления показывает, что первые переходы сопровождаются испусканием электронов Оже, а при переходе из состояния 2р в состояние Is испускаются у-кванты. Так как радиусы р,-мезонных орбит известны, то может быть подсчитана и энергия испускаемых у-лучей. При этом значение ( т)теор оказалось очень чувствительным к функции распределения заряда в ядре. Например, для ядра свинца с точечным зарядом ( т)теор в три раза больше, чем при равномерном распределении заряда внутри сферы радиусом R = ГоА при Го = 1,3- Ю- з см. Поэтому, измеряя (ЕтЬксш можно оценить радиус ядра и найти величину Го. Такие измерения были сделаны в опытах Фитча и Рейн-вотера и дали для Го тяжелых ядер значение 1,20- 10- см, близкое к результату, полученному из опытов по рассеянию быстрых электронов (ср. с 3). [c.555]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...