Световые Эллипсоид

Еще яснее представление о поверхности волны можно составить из рис. 26.7, й и б, где изображены трехмерная модель и перспективное изображение трех главных сечений лучевой поверхности. Внешняя поверхность отдаленно напоминает эллипсоид, но обладает четырьмя воронкообразными углублениями в точках, соответствующих М иЛГ на рис. 26.6, в, и похожих на углубления в яблоке. Точки пересечения и Л1 на рис. 26.6, в соответствуют точкам рис. 26.7, где внешняя и внутренняя полости встречаются, так что по направлениям МЛ1 и М М обе скорости распространения светового возбуждения одинаковы (о = и"). Эти направления называются оптическими осями ) кристалла они располагаются симметрично относительно главных направлений кристалла. [c.504]

Оптические свойства в каждой точке О анизотропной среды (модели) выражаются эллипсоидом показателей преломления (эллипсоид Френеля) (фиг. 180) с полуосями, равными главным показателям преломления n-iмонохроматическая волна направлена по N, то она распространяется в виде двух плоско поляризованных во взаимно перпендикулярных направлениях волн с показателями преломления nj и Пц, равными полуосям 01 и ОП эллипса, получаемого при сечении эллипсоида в точке О плоскостью, нормальной к /V направления 01 и ОП являются направлениями колебаний [c.251]

В предыдущем разделе мы показали, что внешнее электрическое поле может изменять эллипсоид показателей преломления определенных кристаллов. Известно также, что характеристики электромагнитного излучения, распространяющегося в кристаллах,, определяются эллипсоидом показателей преломления. Следовательно, электрооптический эффект в этих кристаллах можно использовать для управления распространением световой волны, в частности ее состоянием поляризации. В качестве примера рассмотрим пластинку, представляющую собой г-срез кристалла KDP, на которую действует внешнее электрическое поле Е, параллельное оси Z. Для света, распространяющегося вдоль оси z, двулучепреломление в соответствии с (7.2.9) и (7.2.10) можно записать в виде [c.257]

В общем случае произвольного направления распространения света через элементарный объем анизотропной среды направления поляризации световых волн, испытывающих максимальный и минимальный набеги фаз б,- = Li/X, определяются ориентацией полуосей эллипса, получающегося в результате сечения эллипсоида показателей преломления плоскостью, перпендикулярной к волновому вектору [35, 130]. [c.35]

В общем случае индикатриса является эллипсоидом с центром в начале координат. Если координатные оси совпадают с главными, свет распространяется, как и раньше, вдоль оси z, то сечение оптической индикатрисы плоскостью волнового фронта световой волны [c.136]

Пусть Р и Р — фокусы эллипсоида. Если А — точка на его поверхности, то Р А + р А == 2а, где 2а — длина большой оси эллипсоида. Поверхность зеркала делит все пространство на две части внутреннюю, сумма расстояний каждой точки которой от фокусов Рх и Р меньше 2а, и внешнюю, для которой эта сумма больше 2а. Пусть световой луч выходит из фокуса Р . Тогда после [c.51]

Вообразим теперь зеркало S, касающееся эллипсоида в точке А, обращенное. вогнутостью в ту же сторону, что и эллипсоид, но имеющее большую кривизну. Световой луч F- A после отражения от этого зеркала снова попадает в точ-Рис. 26. ку F . Однако при смещении точки А [c.52]

Изофоты В непосредственной близости от фокуса имеют вид эллипсоидов вращения. Поэтому можно выбрать небольшой цилиндр, для которого можно считать, что световая волна плоская. Размеры этого цилиндра, как следует из меридионального разреза распределения интенсивности в области геометрического фокуса [c.433]

ФРЕНЕЛЯ ЭЛЛИПСбИД — эллипсоид, соответствующий поверхности световой волны, распространяющейся от точечного источника в кристалле. Длины осей Ф. э. пропори. значениям гл. лучевых скоростей света в кристалле. Ф. э. описывается ур-нием [c.375]

Эйнштейна козффицис1ггы 308 Экспозиция световая 49 Электропроводимость среды 11 Эллипсоид волновых норм лей 26 [c.351]

Обобщеиные моды Гаусса-Лагерра. В [7] было показано, что в однородной среде с пожазателем преломления пд = onst существует важный класс световых пучков с волновыми фронтами в форме эллипсов вращения. Там же введена система вырожденных эллипсоидальных координат сжатого эллипсоида вращения [c.408]

Наиболее характерной светооптической схемой, реализующей такой принцип формирования светораспределения, является схема с использованием в качестве отражателя эллипсоидной поверхности (рис. 6.32). Тело накала источника света устанавливается в переднем- фокусе эллипсоида Р], тогда после отражения излучение будет концентрироваться в зоне второго фокуса отражателя на относительно малой площадке, где устанавливается экран с формой границы, симметричной соответствующей создаваемой конфигурации светотеневых границ заданного режима освещения (прямой для противотуманного, ломаной для ближнего света). Затем распределение световой энергии, созданной в плоскости экрана, проецируется в виде соответствующего изображения на дорожное полотно конденсорной линзой, фокальная точка з которой совпадает со вторым фокусом эллипсоидного отражателя. [c.184]

В теории поляризуемости (Д. Кирквуд) молекула рассматривается как система, состоящая из анизотропно поляризующихся атомных групп или связей (см. Поляриауелюсть). Возникающее между такими группами индуктивное электростатич. взаимодействие — дипольный момент, индуцированный в данной группе световой волной, — в свою очередь индуцирует добавочные диполи в остальных группах. Для системы, состоящей из аксиально-симметричных эллипсоидов поляризуе.мости. [c.165]

Сначала мы ограничимся обсуждением наиболее часто встречающегося случая двойного лучепреломления в одноосных кристаллах. В этом случае оптическая индикатриса является эллипсоидом вращения. Для волны, поляризация которой перпендикулярна оптической оси, показатель преломления не зависит от направления распространения. Такая волна называется обыкновенной. Для волны, поляризованной в плоскости оптической оси, показатель преломления изменяется по закону эллипса от значения По (показатель преломления для обыкновенной волиы), когда волновая нормаль параллельна оптической оси, до значения Пе (показатель преломления для необыкновенной волны), когда волновая нормаль перпендикулярна оптической оси. Такая волна- называется необыкновенной. Аналогично два световых пучка с соответствующими поляризациями, распространяющиеся в кристалле, называются о-луч и е-луч. Если волновая нормаль направлена под углом 0 к оптической оси, величина показателя преломления для необыкновенной волны дается выражением [c.30]

Л. Н. Капорский. ФРЕНЕЛЯ ЭЛЛИПСОИД, эллипсоид, соответствующий поверхности световой волны, распространяющейся от точечного источника в кристалле. Длины осей Ф. э. пропорц. значениям [c.833]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...