Изотермический в области перегретого -пара

В координатах v, р изотермический процесс изображается прямой линией, параллельной оси v, в области насыщения изотермический и изобарный процессы совпадают, в области перегретого пара изотермический процесс изображается гиперболической кривой для сравнения на рис. 9.3, а в области перегретого пара изображены изотермы [c.98]

Изотермический процесс в ру-днаграмме изображается ломаной линией, которая в области влажного пара имеет вид горизонтальной прямой, а в области перегретого пара — кривой, постепенно переходящей (по мере удаления от линии х=1) в гиперболу (рис. 7-17). [c.124]

Предположим, что производится изотермическое сжатие перегретого пара. Если температура перегретого пара равна Г, то изотерма в области перегретого пара будет отображаться кривой 1—с (рис. 32). При достижении в процессе сжатия состояния, определяемого точкой с, перегретый пар превратится в сухой насыщенный и дальнейшее сжатие сопровождается уже конденсацией пара по линии с — Ь (конечно, при этом теплота должна отводиться). После того как весь пар обратится в жидкость (точка Ь ), начинается процесс изотермического сжатия последней (кри- [c.150]

Изотермический процесс изменения состояния пара изображается на рис. 36, кривой 1—2". В области влажного насыщенного пара подвод теплоты сопровождается увеличением объема при постоянном давлении в области перегретого пара повышение объема связано с понижением давления. [c.170]

S — Т изотермический процесс отображается горизонтальной прямой независимо от того, протекает ли он в области влажного или перегретого пара (рис. 8-8). На диаграмме s — i процесс в области влажного пара отображен наклонной прямой, совпадающей с соответствующей изобарой (рис. 8-9) в области перегретого пара изотерма отклоняется вправо от изобары, асимптотически приближаясь к горизонтали. [c.138]

В отличие от идеального газа реальный газ может конденсироваться. Состояния вдоль нижней (левой) пограничной кривой (линия Ка, рис. 2.7) называются кипящей жидкостью, вдоль верхней (правой) пограничной кривой (линия КЬ) — сухим насыщенным паром. Левее линии Ка — область жидкости, правее линии КЬ — область перегретого пара. Область, лежащая между левой и правой пограничными кривыми, — область влажного (насыщенного) пара. Точка К — критическая точка. На рис. 2.7 показан изотермический процесс перехода пар — жидкость при различных температурах. [c.120]

Изотерму, проходящую через критическую точку, называют критической изотермой (пунктир на рис. Н-2). Условно она делит область перегретого пара на две части. Слева от нее находится перегретый пар, имеющий температуру ниже критической. Его легко можно перевести в жидкость. Для этого при постоянной температуре повышают давление, и перегретый пар, пройдя двухфазное состояние (вода + насыщенный пар), превращается в жидкость. Справа от критической изотермы находится пар, по своим свойствам приближающийся к идеальному газу. Для того чтобы перевести его в жидкое состояние, сначала снижают температуру до температуры ниже критической и соответственно снижается давление пара. Затем изотермически сжимают и переводят в двухфазное состояние (вода + пар), а затем насыщенный пар превращается в воду. [c.115]

Изотермный процесс 2 также является процессом расширения и идет с подводом теплоты. В области влажного пара он совпадает с изобарным. На рис. 2.14 его начальная точка совмещена с начальной точкой изобарного процесса. Она обозначена 1рд. На верхней пограничной кривой изотерма круто уходит вправо в область меньших давлений, В состоянии пар является перегретым, но находится при меньшем давлении, чем то, которое отвечает точке 2р. При изотермическом сжатии 2т 1т все изменения состояния проходят в обратном порядке, т.е, перегретый пар становится сперва сухим насыщенным, а затем влажным. Теплота процесса подсчитывается по уравнению [c.87]

При низких давлениях и относительно высоких температурах перегретый пар по своим свойствам близок к идеальному газу. Так как в изотермическом процессе энтальпия идеального газа не изменяется, изотермы сильно перегретого пара идут горизонтально. При приближении к области насыщения, т. е. к верхней пограничной кривой, свойства перегретого пара значительно отклоняются от свойств идеального газа и изотермы искривляются. [c.38]

При перекачивании перегретых паров трубопроводы самым тщательным образом изолируют, и их тепловые потери незначительны, но все же характер изменения состояния перегретого пара в результате устранения теплообмена между потоком и наружной средой уже не является изотермическим. Не будет он и строго адиабатическим— даже в хорошо изолированной трубе условия будут отличаться от условий при обратимом адиабатическом изменении объема, так как турбулентность, возникающая при движении, переходит частично в тепло, которое изменяет уравнение энергии (энергия, переходящая в потери, возвращается в виде механической энергии). Таким образом, с одной стороны, температура пара имеет тенденцию к снижению по длине трубопровода в результате расширения пара, с другой стороны, — к возрастанию вследствие поступления тепла от потерь напора. В результате режим движения находится между изотермическим и адиабатическим. Поскольку температура пара меняется по длине паропровода, меняются также динамическая вязкость р, число Рейнольдса и в общем случае коэффициент гидравлического трения X. Однако вследствие значительных скоростей движения пара в паропроводах (десятки метров в 1 с) сопротивление относится чаще всего к квадратичной области, где X от Не не зависит. [c.295]

В изотермическом процессе энтальпия идеального газа не изменяется, изотермы сильно перегретого пара идут горизонтально. При приближении к области насыщения, т. е. [c.40]

Пусть основная масса жидкости имеет температуру Т< Т", в то время как Тст>Т". На некотором расстоянии й от поверхности нагрева возникает изотермическая поверхность с 7=7". В области 0<г/<б жидкость перегрета выше температуры насыщения, и в этом слое идет процесс парообразования. В области у>б 7 <7" и идет процесс конденсации пара, образовавшегося в кипящем граничном слое. При больших недогревах зона конденсации может быть сосредоточена в очень узкой полосе так, что возникающие на поверхности нагрева паровые пузыри не достигают отрывного диаметра и дышат , все время находясь нЯ стенке. В этой ситуации возникшая паровая пленка не генерирует на своей поверхности паровые пузыри. Очевидно, что для возникновения паровой пленки в жидкости, ядро которой недо-грето до температуры насыщения, необходим тепловой поток, больший, чем для возникновения кризиса кипения в жидкости насыщенной.. [c.203]

Сжижение перегретого пара (газа) с температурой, равной критической температуре или выше ее, при давлении ниже критического, например в состояниях /2 и /з, также можно осуществить по изобаре, и этот процесс сжижения не отличается от описанного выше. Изотермический же процесс может привести к сжижению только тогда, когда конечное состояние вещества в процессе сжатия окажется в области сверхкритической жидкости. Желая получить жидкость с докритическими параметрами, следует после изотермического сжатия, например до точек и п , произвести сжатие по изобаре до нужной температуры, например в точке (процессы — 1). [c.67]

Основными процессами являются изобарный, изохорный, изотермический и адиабатный. Каждый из этих процессов может протекать целиком в области влажного или перегретого пара, т. е. без изменения агрегатного состояния. Но процесс может протекать и таким образом, что, например, в начальном состоянии пар будет влажный, а в конечном состоянии — перегретый (или наоборот). Этот более общий случай и будет рассматриваться ниже. [c.114]

Марганцевые латуни являются довольно распространенными сплавами, особенно в сочетании марганца с алюминием и железом. Марганцевые латуни отличаются достаточно хорошими механическими свойствами, хорошо обрабатываются давлением в горячем и удовлетворительно в холодном состоянии. Марганец заметно повышает коррозионную стойкость латуней в отношении морской воды, хлоридов и перегретого пара. Наибольшее распространение эти сплавы получили в судостроительной промышленности. Диаграмма состояния тройной системы медь — марганец — цинк (изотермические разрезы) показана на рис. 122. Из диаграммы видно, что под влиянием марганца область твердого [c.110]

Изотермический процесс. На г5-диаграмме в об-ласги влажного пара изотерма совпадает с изобарой и является прямой наклонной линией. В области перегретого пара изотерма изображается кривой с выпуклостью вверх (рис. 12-3, а). [c.193]

Изотермический процесс ( = 1с1ет). В р—V координатах (рис. 7.7) изотермический процесс в области насыщенного пара изображается отрезком горизонтальной линии, так как для насыщенного пара изотермический процесс одновременно и изобарный, а в области перегретого пара этот процесс изображается гиперболической кривой. Площадь под линией процесса характеризует термодинамическую работу 1 л. [c.92]

В области влажного пара изотермический процесс совпадает с изобарным. Взаимное расположение изотермы и изобары в координатах pv и Ts видно из рис. 12.4 и 12.5. На рис. 12.7 показан изотермический процесс /-2 изменения состояния пара в диаграмме Ts. Процесс начинается в области влажного насыщенного пара с начальным паро-содержанием л , и заканчивается в области перегретого пара при давлении [c.177]

Изотермический процесс (7 = onst). На рис. 7-6 представлен изотермический процесс общего вида, когда в начальном состоянии имеем влажный пар, а в конечном — перегретый. В р, о-диаграмме в области влажного пара изотерма изображается горизонтальной линией, а в области перегретого пара — гиперболической кривой, более пологой, чем газовая. В г, s-диаграмме изотерма представлена линией 1—2. Начальное состояние пара (точка./) находится на пересечении изобары pi и линии постоянной сухости Хи а конечное состояние (точка 2) — на пересечении заданной изотермы и изобары рг- [c.116]

В координатах p — v рис. 8.6 процессу р = onst соответствует отрезок горизонтальной линии как в области влажного, так и перегретого пара. В координатах T—s этот же процесс в области насыщения изображается горизонтальной линией, потому что для насыщенного пара р = onst одновременно и Г = onst, т. е. в области насыщенного пара изобарный процесс одновременно является и изотермическим процессом. В области перегретого пара процесс характеризуется кривой, поднимающейся вверх. В координатах t—s изобаре соответствует кривая, поднимающаяся вверх и направленная выпуклостью вниз. [c.99]

Изотермический процесс t — onst (Т = = onst), в области перегретого пара (в области насыщенного см. процесс р = onst) для нахождения параметров конечного состояния может быть использовано уравнение состояния перегретого пара / р, v, i) = О или они определяются по диаграммам. Теп- [c.565]

Для осуществления цикла Карно в паросиловой установке необходимо соблюдать одно условие весь цикл должен совершаться в области насыщенного пара (нельзя выходить вправо за линию ж = 1). Область, расположенная правее линии ж = 1, является областью перегретого пара. Если в области перегретого пара (правее линии ж = 1) подводить тепловую энергию к рабочему телу при постоянном давлении (pi = idem), то температура рабочего тела будет повышаться. Такой процесс будет изобарным, но не изотермическим, как должно быть в цикле Карно. Такой цикл не будет удовлетворять условиям протекания цикла Карно. [c.231]

Аналогичные явления наблюдаются и при изотермическом расширении или сжатии вещества (рис.6.11). В то время, как равновесная изотерма изображается линией АВЕЕ, переход жидкости в пар может начинаться при меньших давлениях, в области между точками В и С, а обратный переход пара в жидкость—при больших давлершях, в области между точками Е и О. Участок изотермы ВС соответствует, таким образом, перегретой жидкости, а участок 0 — переохлажденному пару. [c.131]

В ряде случаев (закалка, непрерывное литье металлов, охлаждение двигателей и т. п.) поверхность нагрева может иметь температуру, существенно большую температуры насыщения, хотя основная масса охлаждающей жЛдкости остается недогретой до этой температуры, В таком случае имеется некоторая изотермическая поверхность, по одну сторону которой жидкость перегрета, а по другую недогрета до температуры насыщения. Первая область называется кипящим граничным слоем, вторая — холодным ядром потока. В первой происходит парообразование, во второй — конденсация пара. [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...